Скачать "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс"
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252Fnl6FZ-q_ovE%252Fmaxresdefault.jpg&w=1139&q=75)
Похожие ролики из нашего каталога
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252FC7Kp7KdN1nw%252Fmaxresdefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252FHHG5-fZ2LIc%252Fmaxresdefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FIHZnWaAEMdA%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FVF6R6JQQESM%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252Fb2Zh14kZsfc%252Fmaxresdefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FkjETqJmR9s4%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
Теги видео
Субтитры
Английский
00:00:29
[музыка]00:00:33
[аплодисменты]00:00:47
мы00:00:51
[музыка]00:00:52
[аплодисменты]00:00:53
[музыка]00:00:56
[аплодисменты]00:00:59
[музыка]00:01:53
[музыка]00:01:59
[музыка]00:02:56
мы00:02:57
[аплодисменты]00:02:58
[музыка]00:03:03
[аплодисменты]00:03:04
[музыка]00:03:24
[музыка]00:03:27
[аплодисменты]00:03:30
[музыка]00:03:50
[музыка]00:03:59
[музыка]00:04:43
[аплодисменты]00:04:45
[музыка]00:04:50
[аплодисменты]00:04:52
[музыка]00:05:01
[аплодисменты]00:05:02
[музыка]00:05:22
[музыка]00:05:36
[аплодисменты]00:05:38
[музыка]00:05:43
[аплодисменты]00:05:47
[музыка]00:05:54
[аплодисменты]00:05:55
[музыка]00:06:23
просто дорогие00:06:25
меня зовут них александрович пенкин мы с00:06:27
вами сегодня проведем стрим по00:06:29
олимпиадой физики тем электростатика00:06:32
будем говорить проявление00:06:34
электростатической индукции и о задачах00:06:36
на проводники00:06:39
наша цель будет осознать что происходит00:06:42
с проводником во внешнем электрическом00:06:43
поле почувствовать вот эти вот00:06:46
особенности решать задачи на нахождение00:06:50
индуцированных зарядов на поверхностях00:06:52
проводника ну и на движение самих этих00:06:55
проводников значит00:06:57
фактически это 11 класс лишь вот почему00:07:02
многие скажут вот электростатика в00:07:04
десятом проходить начинают дело в том00:07:06
что это самая трудная часть00:07:08
электростатики и как показывает опыт00:07:10
десятом классе это как раз 2 полугодие00:07:13
когда le pire статику начинает изучать00:07:14
ну как то вот плохо совсем с00:07:17
напряженностью с потенциалом более-менее00:07:19
люди00:07:21
если научиться пользоваться этим все00:07:23
ограничивается то есть вот какие то00:07:25
содержательные вещи связанные с00:07:27
проводниками и диэлектриками ну как00:07:30
правило в десятом классе люди не успею00:07:32
не успевают вот осознать это вот явление00:07:34
электростатической индукции в00:07:35
проводниках и явление поляризации в00:07:38
диэлектриках но вот мы00:07:42
по этой причине там название то есть да00:07:45
вот говорим о том что это 11 класс хотя00:07:49
в принципе вот десятиклассники вы уже00:07:51
можете начинать в это погружаться тем00:07:54
трудное и00:07:55
по факту это именно олимпиадная физика00:07:58
имена олимпиады вот безусловно в его00:08:01
есть что-то про электростатическая00:08:03
индукция про проводники но что совсем00:08:05
простейшая вот в явном виде фактически00:08:08
этого там нет там старых версий а где то00:08:10
это возникало было тогда еще и готов00:08:12
разрабатывала сейчас по факту этого00:08:14
нигде нет ну просто никто не сделает00:08:16
олимпиада это излюбленная тематика и вот00:08:18
в преддверии ученых этапа олимпиад00:08:20
скоро-скоро00:08:21
физтех до00:08:24
это вполне себе возможно да то есть вот00:08:27
то что это может как-то повстречаться в00:08:29
том ином виде поэтому нужно к этому быть00:08:31
готовыми00:08:32
вот так что давайте настраиваться значит00:08:36
каждой из задачах будет на самом деле не00:08:38
так много сегодня они очень длинные00:08:42
они очень содержательные и в своем00:08:45
излюбленном стиле я буду генерить00:08:47
вопросы вы мне надеюсь вы будете в этом00:08:50
помогать да00:08:51
вот мы будем качать задач вот всякие00:08:55
организационные моменты вы можете в00:08:57
принципе вопросы спрашивать там вот даня00:09:00
сидорин да не спасибо большое мне00:09:02
помогает он будет как раз вот отвечать я00:09:05
его проинструктировал чтоб все таки не00:09:07
отвлекаться тем занятий00:09:09
так начну начали немножко теории самые00:09:12
основные факты без выводов без ничего и00:09:14
сразу же в задачу00:09:15
вот розыгрыш будет завтра уже все готово00:09:19
просто еще не опубликовал надо дождаться00:09:22
вот ну если говорить про ваш то там да00:09:26
там electrostatic в десятом классе на00:09:29
финале вполне себе вот но это00:09:33
исключительная ситуация если вы возьмете00:09:36
олимпиады за 10 класс другие вы увидите00:09:38
что там по факту ее нет ну есть но явно00:09:42
не индукции электростатическое так00:09:45
давайте к делу заголовок электро статика00:09:51
электростатика00:09:57
будем обсуждать00:10:00
электростатическое поле напишите в чате00:10:03
чед нас здесь что называется00:10:05
электростатическим полем00:10:07
мы пока попробуем00:10:10
как-то в общем нарисовать произвольно00:10:13
электростатическое поле то есть вот не00:10:16
обязательно однородное кривые силовые00:10:19
линии это линия касательной к которым00:10:22
совпадают с основной силовой00:10:24
характеристика любого электрического00:10:25
поля это напряженность электрического00:10:27
поля это произвольный пример будет пока00:10:31
могу просто подписать что это электро00:10:35
статическое00:10:39
поле ну и давайте посмотрим что у нас и00:10:43
называется поле неподвижных заряд на00:10:45
суше наверно это электрическое поле00:10:47
которое создается неподвижными зарядами00:10:49
она пишите также здесь кто знает в чем00:10:51
его особенность чем она выделяется по00:10:54
сравнению с другими электрическими00:10:57
полями что в нем такого удивительного00:11:00
что она вот является основой изучения00:11:03
целого раздела под названием00:11:05
электростатика и именно его в основном в00:11:07
культы' изучают00:11:09
правильно она потенциального00:11:11
электростатическое поле потенциально00:11:14
консервативно что это значит это значит00:11:17
работа той силы с которой вот это поле00:11:19
будет воздействовать на заряженную00:11:22
частицу двигающийся в этом поле не будет00:11:24
зависеть от траектории по которой эта00:11:25
частица будет двигаться oпыт00:11:27
определяться только и начальным и00:11:28
конечным положениями и для удобства00:11:30
расчета работает и силы действующие со00:11:32
стороны электростатического поля будет00:11:34
водиться понятие потенциальной энергии00:11:36
потенциала00:11:37
ладно давайте все-таки начнем писать кит00:11:41
формул которые нам будут нужны но вот00:11:43
если в этом поле которое создается00:11:45
какими то можно здесь указать00:11:47
неподвижными зарядами00:11:49
мы расположим с вами какой-нибудь00:11:53
точечный заряд величиной q00:11:57
то что можно сказать на предмет того как00:12:01
это поле будет воздействовать на заряды00:12:02
ну во первых у нас у любого поля есть00:12:05
особая характеристика силова ее называют00:12:07
напряженность ну напряженность по00:12:11
силовым линиям как касательная может00:12:13
быть легко нарисована00:12:15
допустим напряженность поля вот как00:12:18
касательных силовой линии эта силовая00:12:20
характеристика вольт на метр меряется00:12:22
показывает то насколько вот это поле00:12:25
сильная в кавычках то есть тонна сколько00:12:27
с большой сила она будет воздействовать00:12:29
на произвольный заряд расположен в этом00:12:32
поле очень важно отметить что это поле00:12:34
создаваемая именно вот этими вот00:12:36
зарядами то есть она является внешним00:12:38
для того которые здесь расположил и00:12:40
очень часто буду называть пробном его00:12:43
как им как бы будут пробовать поля так00:12:46
вот если говорить про силу что будет00:12:48
действует этот заряд со стороны поля00:12:50
определяться она будет классической00:12:52
формулой f электрическая равняется00:12:54
напряженность данной точке00:12:57
являющиеся внешне для данного заряда00:13:00
умножить на сам заряд но надо понимать00:13:03
что заряд может быть как положительный00:13:04
так и отрицательный00:13:06
напишите в чате когда сила будет00:13:08
действие туда же куда напряженность00:13:10
когда сила действует на заряд будет вот00:13:13
в том же направлении прямо в чате чтобы00:13:14
это было написано00:13:16
но это мы сразу берем какой-то00:13:18
конкретной частный случай естественно мы00:13:21
общей случае не будем сейчас расписывать00:13:23
картинка она всегда это как он частный00:13:24
случай очень сложно как то в общем все00:13:26
визуализировать00:13:28
совершенно верно если он больше 0 ну то00:13:31
есть 20 считать данном случае шон00:13:32
положительный для отрицательного силу00:13:35
будет в другую сторону чем напряженность00:13:37
это видно отсюда при положительном00:13:39
заряде эти виктора со направлены при00:13:41
отрицательном они в разные стороны ну и00:13:44
надо понимать что в общем случае если00:13:46
это поле произвольный вектор00:13:47
напряженности в разных точках может быть00:13:50
разные будет разная сила00:13:52
кроме того эта сила на заряд действовать00:13:55
может ни одна их может быть несколько00:13:57
как мы знаем движение заряда00:13:59
определяется в первую очередь всеми00:14:01
силами что действует они только той с00:14:03
которой электрическое поле будет00:14:04
действовать00:14:05
ну еще там начальные условия важные там00:14:08
начальной скорости чему равна куда00:14:09
направлена00:14:11
самое важное для нас будет другое00:14:13
давайте а с индексом f обозначим работу00:14:17
вот этой силы по перемещению заряда из00:14:20
какой-нибудь точки 1 какую-нибудь точку00:14:22
2 и так пусть эта работа работа00:14:28
силы00:14:30
со стороны электрического поля по00:14:34
перемещению00:14:36
по перемещению00:14:39
вот этого заряде как у маленькая из00:14:42
какой точки 1 в точку 200:14:47
ну если это поле потенциально мы это00:14:51
сказали то работа этой силы не зависит00:14:53
от траектория она может быть любой так00:14:55
что рисуем совершенно произвольную00:14:56
траекторию неважно как оно будет00:14:58
выглядеть00:14:59
предположим она будет выглядеть как-то00:15:01
так00:15:03
значит как эту работу можно выразить00:15:05
конечно можно по определению как сумма00:15:08
элементарных работ единственная проблема00:15:11
в том что нужно знать силу в каждой из00:15:14
точек она может быть разный поэтому00:15:16
нахождение этой суммы элементарных работ00:15:18
не всегда простая задача часто это00:15:22
превращается в то чтобы математики00:15:24
называемый интеграл и становится сложно00:15:27
но прелесть в том что поле потенциально00:15:30
и силу независимости этой работы от00:15:33
траектории по который перемещается заряд00:15:35
удобно находить работал через потенциалы00:15:40
то есть только для такого поля для поля00:15:43
создаваемые неподвижными зарядами мы00:15:44
можем ввести понятие потенциала как00:15:48
скалярной функции координат пространство00:15:51
x y z такое что разность значений этой00:15:55
функции между любыми двумя точками 1 и 200:15:58
будет совпадать с работы по перемещению00:16:00
единичного положительного заряда00:16:04
иными словами мы можем вести такую00:16:07
функцию потенциалов и что00:16:09
если в точке 1 значение этой функции фи00:16:12
один в точке 2 значений этой функции фи00:16:14
2 то работа силу поля а электрическая00:16:18
будет ни что иное как произведение00:16:20
величины заряда не по модулю с учетом00:16:23
знака умножить на fe-1 -2 здесь важно00:16:27
что именно изначального потенциала00:16:28
вычитается конечно фактически это и00:16:31
является определением потенциала то есть00:16:33
он водится как разность физический смысл00:16:36
есть такой разности потенциалов а то00:16:38
чему равняется потенциал в конкретной00:16:40
точке будет определяться тем00:16:42
относительно какой мы потенциал точки00:16:44
будем отсчитывать зачастую такая .00:16:47
берется бесконечно удаленной от вот00:16:49
нашей системы что мы рассматриваем но00:16:50
так далеко не всегда отчасти это наш00:16:53
выбор мы вправе выбрать нулевой00:16:54
потенциал где-либо и от него все00:16:56
отсчитывать физический смысл будет00:16:58
только у разности разные же потенциалов00:17:01
будут называть также напряжение то же00:17:03
самое формально эта работа сил поля по00:17:06
перемещению заряда q маленькой из точки00:17:08
1 в точку 200:17:10
замечательно00:17:11
напряжённость вольт на метр меряется эта00:17:14
силовая характеристика потенциал вольтах00:17:16
меряется энергетическая характеристика00:17:18
но вот фактически у нас с вами00:17:21
речь сегодня будет идти и об этом все00:17:25
отметим еще одну очень важную вещь00:17:29
конечно это ни одна сила силу может быть00:17:32
несколько силу тяжести может действовать00:17:35
на эту заряженную частицу вдруг там от00:17:37
какой незаряженной шарик сил упругости00:17:40
сил натяжение нити если этот шарик00:17:42
прикреплен какой-нибудь ниточки или если00:17:45
по какой-то шероховатой поверхности00:17:47
движется заряженный шарик там силу00:17:49
реакции опоры нормальной составляющей00:17:50
силу трения много может быть сил разных00:17:53
можно ли как-то написать закон который00:17:55
будет описывать в целом то как будет00:17:57
меняться скорость нашего заряда00:18:00
напишите пожалуйста в чате как00:18:02
называется этот закон пусть вначале00:18:04
скорость v100:18:05
в конце скорость в 2 масса нашего заряда00:18:11
который тут двигается величины куб пусть00:18:14
будет и маленькая00:18:16
сейчас отмечено только одна сила на00:18:19
самом деле их может быть много ну как вы00:18:21
думаете на какой в чате можно написать00:18:23
законы вам напоминаю который будет00:18:25
описывать движение наши заряженные00:18:27
частицы00:18:29
закон изменения кинетической энергии до00:18:32
довольно забавной аббревиатура вот это00:18:34
вот всегда ну или механическая да можно и так00:18:37
написать zic ca00:18:41
nu энергии механическая совсем00:18:43
необязательно должна сохраняться ребят00:18:45
дело в том что могут на вот этот00:18:47
заряженный шарик действовать00:18:48
диссипативные силы типа трения и00:18:51
механической энергии будет убывать так00:18:53
что насчет сохранению не торопить00:18:55
изменения именно изменения и лучше он00:18:58
будет написать так закон00:19:01
изменения00:19:05
механической00:19:07
энергии00:19:09
не давать кинетической все-таки00:19:13
с механическими энергиями толку все00:19:15
будет мусолить закон изменения00:19:17
кинетической сначала напишем он гласит00:19:20
что работа всех сил что действует на00:19:24
наш заряд и то есть разность00:19:27
кинетических энергий какие силы00:19:29
действуют во первых со стороны00:19:31
электрического поля вот это и вот ее00:19:34
работа прекрасно а во-вторых могут00:19:38
действовать и какие то другие силы то00:19:40
есть работа других сил00:19:43
помимо вот той что электрическое поле00:19:46
действует на заряд вот это все разность00:19:49
кинетических энергий мв2 квадрат пополам00:19:51
минусом в один квадрат пополам00:19:55
работал силы со стороны электрического00:19:58
поля можно представить через потенциал в00:20:01
результате мы будем иметь q маленькое00:20:02
умножить на т1 минус 2 плюс работы00:20:06
других сил00:20:08
какие там другие силу естественно00:20:10
зависит от задач вполне конкретные до00:20:12
этого 2 квадрат на 2 минус m в один00:20:14
квадрат на 200:20:15
можно как перегруппировать сделать это00:20:18
покрасивее00:20:20
это вправо перекидываем работа других00:20:23
сил00:20:25
других сил00:20:27
это есть кинетическая энергия в конце00:20:31
плюс00:20:32
фактически потенциальная энергия в конце00:20:35
произведения потенциал на заряд00:20:37
потенциальная энергия00:20:40
минус кинетическое в начале плюс00:20:44
потенциальное в начале00:20:46
потенциал умножить на заряд это00:20:48
фактически потенциальная энергия и тут00:20:51
видна работа потенциальных сил это кафе00:20:54
1 минус q phi2 то есть как бы начальной00:20:57
потенциальной энергии минус конечно итак00:20:59
у нас всегда вводится собственно00:21:01
потенциальная энергия вы должны помнить00:21:03
это из механики это 9 класс00:21:05
но вот фактически00:21:07
фактически можно вот это все00:21:11
обозначить механической энергии00:21:14
единственная проблема вот это как раз00:21:16
проблема вот этого раздела мы в механике00:21:19
какой буквы напишите в чате привыкли00:21:21
обозначать механическую энергию00:21:24
какой00:21:26
но это сплошь и рядом везде это буква ну00:21:32
смелее и00:21:33
и прям надо написать00:21:39
это буква е да но00:21:43
извините ее вместо занята у00:21:48
нас в электростатике эта напряженность и00:21:51
вот возникает уже вот это вот некая00:21:54
проблема с обозначениями которым надо00:21:57
как-то лечить именно по этой причине00:21:58
очень часто00:22:00
будут менять обозначение какой-то другой00:22:02
буквы обозначать w например00:22:06
потому что пересекается с напряженность00:22:08
понимаете00:22:10
но я не люблю перри обозначать00:22:13
ну не скрою не люблю00:22:16
позвольте несмотря на то что буква е00:22:19
занята я все равно обозначу механическую00:22:23
энергию в конце едва а вначале я ден00:22:25
просто когда у меня буковкой е будет с00:22:28
индексом это будет означать что это00:22:30
механическая энергия когда без индекса00:22:32
напряженность договорились00:22:36
но очень трудно очень трудно00:22:40
вот здесь все время перестраиваться ночь00:22:43
мы все люди привыкли чего ты трудно00:22:45
главное просто понимать что это буква00:22:47
значит и все00:22:48
ну вот фактически и фактически работа00:22:52
других сил это что у нас такое это у нас00:22:55
работа потенциальных сил и работа не00:22:58
потенциальных сил трения например00:23:02
работа потенциальных сил таких как силу00:23:05
тяжести ну кроме вот это вот сил стран00:23:07
электрического поля таких сил как силу00:23:09
тяжести сила упругости они что же могут00:23:11
быть посчитаны эти работы через00:23:13
потенциальную энергию через развитие00:23:14
социальных энергий так00:23:17
ну вот я предлагаю00:23:19
если здесь есть работа силу тяжести00:23:21
работа силы упругости вот внутри этой00:23:24
буковки сразу их представить как внутри00:23:27
этой буковки начальный потенциальная00:23:29
энергия минус конечно я там для силу00:23:32
тяжести джаз для сил упругости к x00:23:34
квадрат пополам перенести их в правую00:23:37
часть от этого знака равно и учесть00:23:40
здесь в потенциальных энергиях то есть00:23:44
вас потенциальная энергия будет сразу00:23:45
сумма нескольких потенциальных энергия00:23:47
не только со стороны электростатического00:23:49
поля но и со стороны это поле тяготения00:23:50
всего упругости и так далее вот если это00:23:54
сделать тогда эта работа других сил00:23:56
превратиться в работу лишь не00:23:58
потенциальных сил таких как силу трения00:24:00
и сил сопротивления им подобные мы уже00:24:03
получим то что будет называться законом00:24:05
изменения механической энергии работа не00:24:08
потенциальных сил это просто разность00:24:10
механических энергий фактически я00:24:12
записал нечто что известно из механики00:24:14
просто добавил некоторые сведения00:24:16
касающиеся непосредственно статического00:24:18
поля так ребят это понятно это первый00:24:21
фрагмент в теории я не могу его00:24:23
пропустить потому что сейчас в любом00:24:25
случае об этом будет идти речь и мы00:24:27
должны проекта что-то знать00:24:29
какие то вопросы самое время их озвучить00:24:32
но у меня к вам так точно есть вопрос не00:24:36
всегда у нас электростатическое поле00:24:37
является вот таким вот рандомным где00:24:40
вектор я везде разный00:24:43
зачастую электростатическое поле будет00:24:46
оказываться однородным напишите в чате00:24:49
вот здесь какое электростатическое да00:24:53
даже на самом деле произвольно00:24:54
электрическое поле в некоторой области00:24:55
будет называться однородным какое что00:24:59
для него должно выполняться напишите это00:25:01
важно мы здесь соответственно отметим00:25:04
это00:25:05
я не поленюсь и даже это напишу пока вы00:25:08
отвечаете в чате электростатическое поле00:25:14
является однородным00:25:20
является однородным ну в некоторой00:25:23
области лучше тут к эш конкретизировать00:25:26
это в некоторой области00:25:29
если00:25:31
ну in однородным тогда да это важно00:25:34
здесь если в каждой точке этой области00:25:36
если в каждой00:25:38
точке этой00:25:42
области кое-что должно выполняться00:25:46
вопрос что именно00:25:51
давайте00:25:53
вот самый лучший ответ из тех что я00:25:56
сейчас вижу и единственно верный ответ00:25:58
когда векторы и постоянен то есть00:26:01
напряженность одинаково как по00:26:03
направлению так и по величине это очень00:26:05
важно если в каждой точке этой области00:26:08
вектор напряженности вот этот вот да то00:26:11
есть какую точку не возьми речь про поле00:26:13
вот этих зарядов00:26:14
он одинаково этот вектор напряженности и00:26:17
по направлению и по величине и коль у00:26:21
вас по направлению везде будет один и00:26:23
тот же00:26:25
силовые линии какие места тут00:26:29
такого поля00:26:31
[музыка]00:26:38
они будут параллельными и вот в любой00:26:41
точке здесь куда ни плюнь напряженность00:26:44
будет одна и та же это принципиальный00:26:45
момент на него надо обратить внимание да00:26:49
но вполне конечно естественный вопрос а00:26:53
как же так вот эти вот зарядники должны00:26:56
располагаться которые создают00:26:59
электростатическое поле чтобы это00:27:01
электростатическое поле было вот таким00:27:03
то бишь однородным и мы переходим к теме00:27:06
нашего сегодняшнего занятия а нас00:27:09
озаряется сегодня посвящено изучению00:27:11
полей пластин вот если не учитывать00:27:16
краевые эффекты поле равномерно00:27:18
заряженной пластины является вот таким00:27:21
в верху там этой пластины если она00:27:24
горизонтально расположенные таким же00:27:26
внизу там направление тока могут быть00:27:28
разными то есть по разные стороны от00:27:30
пластины поля будет по-своему однородна00:27:32
и вот от таких пластин их сегодня пойдет00:27:35
речь00:27:37
то есть сейчас мы все сотру с доски и мы00:27:40
должны будем вполне конкретно отметить00:27:42
момент связанный с тем а что можно00:27:46
сказать про поля вы вполне конкретно до00:27:51
равномерно заряженной пластины мы не00:27:54
будем приводить в него до вывод у нас00:27:56
будет00:27:57
приводиться посредством00:27:59
теорема гаусса у нас на самом деле нет у00:28:03
нас с вами цель этим заниматься но тем00:28:05
не менее нет кривых эффектов не будет00:28:08
нельзя объять необъятное но у меня на00:28:09
канале есть ролик разбор олимпиады00:28:11
физтех не помню какого года двадцатого00:28:14
что-ли где одна из задач с клевыми00:28:16
эффектами мной очень подробно рассуждала00:28:18
можно ее просто найти посмотреть так все00:28:22
с доски давай00:28:24
немножко организационных моментов00:28:27
рекомендую запись все-таки вести00:28:29
параллельно с тем как идет стрим00:28:33
время на самом деле нас а собственно не00:28:36
ограничено наша цель раскрыть тему тем00:28:39
сложное и как вы видите для нее много00:28:41
слов надо сказать прежде чем перейти к00:28:43
решению задач00:28:54
так00:28:56
заголовок вполне конкретный00:28:59
электростатическое поле равномерно00:29:01
заряженной пластины напишите в чате вот00:29:03
здесь что вы понимаете под словом00:29:05
равномерно заряженной пластины00:29:09
это какой00:29:14
ну конкретно что это значит равномерно00:29:17
заряженная пластина00:29:21
слова равномерно в применении к те00:29:23
больным слов сочетаниям разный смысл00:29:25
дает00:29:29
донец очень не будем но00:29:31
занятия насыщенное и00:29:35
нужно раскрыть тему00:29:39
но везде одинаковый заряд как-то очень00:29:42
странно звучит00:29:44
лучше надо сказать что на одинаковые00:29:47
площади этой пластиной приходится00:29:49
одинаковый заряд да да да вот это вот00:29:51
якут на ds равно кода 10000:29:54
короче на участке одинаковой площади00:29:57
этой пластины приходится одинаковые по00:30:00
величине заряд ну и по знаку00:30:02
соответственно вот это означает00:30:04
равномерно заряженная пластина то есть00:30:06
заряд как бы ровным слоем размазан не00:30:10
скомпенсированной речами на нем давайте00:30:12
заголовок сделаем00:30:14
электро00:30:16
статическое поле00:30:24
равномерно00:30:29
заряженной пластины ну сейчас речь идет00:30:33
про тонкую пластину00:30:36
проводящую а толстых 70 соответственно00:30:40
это наша основная тема мы сейчас тоже00:30:41
будем говорить00:30:43
так хорошо давайте00:30:46
представьте что у вас есть вот такая вот00:30:49
пластина она имеет конечные размеры как00:30:53
она обычно в задачах бывают площадь ее с00:30:55
и по ней ровным слоем равномерно00:30:58
размазаны зарядку00:31:01
вот слова равномерно заряженной означает00:31:05
следующее если вы возьмете маленький00:31:07
кусочек площади дель т.с.00:31:10
на нем будет заряд del такую00:31:13
если вы возьмете другой кусочек площади00:31:16
дельта s то будет такой же заряд дельта00:31:18
cool 3 такой же дельта cool и так далее00:31:21
и вот чтобы это было удобнее записать00:31:24
здесь зачастую будет водиться00:31:25
специальная характеристиками называет00:31:27
поверхностная плотность заряда на как00:31:28
раз показывает какой заряд приходится на00:31:30
единицу площади поверхности пластины00:31:32
давайте введём обозначается буковкой00:31:34
сигма вот она называется поверхностная00:31:39
поверхностная00:31:41
плотность00:31:45
зарядах00:31:48
по определению это величина сигма00:31:50
показывает какой заряд дельта q00:31:52
приходится на единицу площади00:31:53
поверхности дмт с единицы измерения в00:31:56
системе си кулон делить на метр00:31:58
квадратный00:31:59
так вот если у нас равномерно00:32:03
заряженная пластина то это означает что00:32:06
это сигма константа а00:32:08
раз так можно не маленькую дельта s00:32:10
брать а большую с просто заряд тогда00:32:13
будет cool то есть поверхностную00:32:15
плотность можно будет тогда считать как00:32:16
простак уделить на с заряд всей пластины00:32:19
на всю ее площадь это именно для00:32:22
равномерно заряженные так справедливо00:32:24
будет сказать если сигма константа а у00:32:26
нас это так сейчас как шестерку меня00:32:29
почему-то на нарисовалась то справедливо00:32:31
что это поверхностная плотность заряда00:32:32
просто большой заряд на все площади так00:32:35
вот опуская деталей приводя сразу факт00:32:38
конкретный а00:32:40
конца поле этой пластин является00:32:42
однородным сверху однородным снизу по00:32:45
разные стороны от нее00:32:46
причем вектор напряженности00:32:48
перпендикулярен пластине00:32:50
если оно положительно заряженная то этот00:32:53
напряженности вектор направлен от00:32:55
пластины если отрицательно заряжено к00:32:57
пластине рассмотрим один из двух случаев00:33:00
допустим q больше нуля то есть здесь00:33:03
равномерно распределен положительный00:33:05
заряд не скомпенсированной по этой00:33:07
пластине00:33:08
тогда от нее будет направлен вектор00:33:11
напряженности но это рисовать силовые00:33:13
линии линии касательные котором00:33:15
совпадает по направлению с вектором00:33:16
напряженности е00:33:18
ну вот они будут перпендикулярны00:33:22
перепендикулярны этой пластине00:33:25
если оно положительно заряжена00:33:27
ориентированный от нее00:33:29
похоже история то есть это то тут одно00:33:32
однородная сверху похоже история будет00:33:34
внизу силовые линии будут00:33:36
перпендикулярной пластине направлены от00:33:39
нее00:33:40
направлении другой то есть другой как бы00:33:42
однородное00:33:44
другое в плане направления00:33:46
если вы возьмете здесь где-либо00:33:49
произвольном месте . а то напряженности00:33:53
в ней как ориентирована от поля этого00:33:56
заряда q на пластине как 1 ну нарисуем00:33:59
перпендикуляр через точку а00:34:01
перпендикуляр пластине я ну и по нему00:34:03
соответственный вектор напряженности и а00:34:05
вектор00:34:07
возьмем произвольную точку б под00:34:09
пластины неважно где она на каком00:34:10
расстоянии до нее находится там допустим00:34:12
она где-нибудь здесь будет не важно где00:34:14
именно00:34:15
перпендикуляр к пластине через эту точку00:34:17
берем напряженность будет вдоль00:34:19
перпендикуляр от пластины и с индексом б00:34:23
вектор вне зависимости от того где точки00:34:25
a и b если это равномерно заряженная00:34:28
пластина и мы пренебрегаем краевыми00:34:30
эффектами это искажением полей по краям00:34:32
то00:34:34
модуль вектора напряженности в точке а и00:34:38
в точке b будет один и тот же00:34:40
можно вообще 1 буковкой и обозначать и00:34:43
определяться он будет так00:34:46
конкретная формула сегодня она будет00:34:49
много раз00:34:51
модуль00:34:53
поверхностной плотности заряда00:34:57
модуль поверхностной плотности заряда00:34:59
модуль сигма00:35:01
делить на два эпсилон нулевое 2 эпсилон00:35:05
0 и00:35:06
всего 0 это некая константа00:35:09
мы рассматривать ситуации будем только в00:35:12
вакууме никаких диэлектрических00:35:13
проницаемости psion мысль даже упоминать00:35:15
не будем нельзя объять необъятное если00:35:18
интересно константа и всего 0 равняется00:35:19
8 , 85 умножить на десять в минус 12-ой00:35:23
степени фарад делить на метр фара ты не00:35:26
из измерения емкости очень важно что00:35:29
здесь модуль поверхностной плотности00:35:30
заряда тоже сама поверхностная плотность00:35:32
заряда может быть отрицательной ну у нас00:35:35
заряд положительный поэтому у нас00:35:37
поверхностная плотность сигма00:35:39
положительная но заряд может быть и00:35:40
отрицательный00:35:42
модулю напряженности же не может быть00:35:44
отрицательной так что здесь всегда по00:35:45
модулю это очень важно в принципе вот00:35:48
эту сигму можно сюда подставить и00:35:51
мы зачастую именно так автоматом делайте00:35:55
будем если это сделать получится модуль00:35:57
заряда модуль заряда делить на 2 ip силу00:36:00
0с с площадь соответственно всей этой00:36:03
пластины вот эта формула выделяем00:36:06
как напряженности поля вполне конкретно00:36:09
одной пластины запоминаем она сегодня00:36:11
будет & спа вот00:36:14
это принципиальный момент повторяюсь00:36:17
кривые эффекты мы не учитываем если вас00:36:20
интересует они ищем занятиях из тех00:36:23
разбор двадцатого года там про это шла00:36:25
речь сегодня это за пределы этого стрима00:36:26
выходит и так это все если00:36:30
пренебречь00:36:35
краевыми эффектами00:36:43
я еще раз хочу отметить да вот для тех00:36:45
кто может быть там подключается не знает00:36:48
просто порой комментарий к видео читаешь00:36:50
и явно видно что народ не поливает где00:36:52
оказался это стрим для школьников и00:36:57
цель учащихся чему-то научить00:37:01
поэтому экстравагантные всякие подходы00:37:04
методы и так далее это все как здорово00:37:07
мне неизвестны00:37:08
но приводя их вряд ли чего то получится00:37:12
научить00:37:15
последний стрим который там была задача00:37:18
с не весомым стержнем толкаешь в00:37:21
комментах понаписали всякого всякой00:37:24
ерунды на предмет того что там через00:37:25
момента инерции можно было решать все00:37:27
прочно то есть вот народ игнорирует то00:37:29
что это видео и стрим для школьников они00:37:32
для студентов00:37:33
надо читать название это понимать так00:37:37
давайте дальше понятно что если00:37:41
отрицательный заряд силовые линии к00:37:43
пластине и виктора я а и b будут к00:37:46
пластине надеюсь вы это понимаете у00:37:49
нас00:37:51
идеально однородна и поле будет тогда00:37:53
когда эта плоскость понятное дело но у00:37:56
наших задачах которые дают вот на00:37:58
олимпиадах которые есть в учебниках у00:38:01
вас плоскости никто не рисует вас рисует00:38:04
конечных размеров пластину но ее можно00:38:07
как бы привести в тождество с плоскостью00:38:11
просто сказав что ребята мы пренебрегаем00:38:13
кривыми эффектами там точки a и b где00:38:16
посередке мы нас край краешки тут не00:38:18
интересует не давать не будем усложнять00:38:21
это все пустые разговоры они не позволят00:38:24
научиться решать задачи для школьников00:38:27
я просто всё вижу чуть-чуть происходит и00:38:29
вот вот сейчас не правильный вектор u00:38:31
ухода идет не туда00:38:33
мы возвращаемся к нашим земным задачам00:38:36
который мы должны учиться решать так00:38:39
надо понимать что пластины у нас как00:38:41
правило в задачах приводится ни одна их00:38:43
несколько00:38:44
естественно каждый из них будет00:38:46
создавать свое электрическое поле эти00:38:49
поля будут накладываться друг на друга и00:38:51
образовывать некое суммарно00:38:53
результирующее поле там можно так00:38:55
назвать шутка супер базирована и поле00:38:58
иногда вылетает и меня такие слова как00:39:00
же его характеризовать тут работать00:39:04
замечательно совершенно принцип может00:39:05
его написать в чате вот здесь которые00:39:08
наверняка вы слышали видели это как раз00:39:11
десятом классе что вот как раз уж делать00:39:13
так этот принц свои позиции как раз вот00:39:16
зима-весна сейчас в десятом классе и00:39:19
должны быть скорее весна00:39:23
речь идет про принцип суперпозиции полей00:39:27
до совершенно верно давайте здесь от00:39:30
чирк нём и прям здесь же на доске00:39:32
постараемся его привести хотя бы коротко00:39:34
и так принцип00:39:37
принцип суперпозиции00:39:45
электрических полей00:39:47
представьте что вас есть несколько00:39:49
источников00:39:50
электростатического водой можно даже00:39:52
просто электрического поля00:39:54
ни одна пластина заряженная несколько00:39:57
каждый из них свое поле создает они00:40:00
накладываются друг на друга получается00:40:01
суммарно результирующее поле как найти00:40:05
напряженность00:40:07
суммарного результирующего поля давайте00:40:10
и будем обозначать с индексом сигма это00:40:13
вот такой значок суммы эта напряженность00:40:15
уже суммарного поля от нескольких00:40:19
источников00:40:20
акация по этому принципу напряженность00:40:23
результирующего поля будет находиться00:40:25
как векторная сумма напряженности полей00:40:28
от каждого из таких источников и один00:40:31
вектор плюс едва вектор плюс е3 вектор00:40:33
плюс и так далее да тут скажут что я вот00:40:36
я один и два того обозначал механически00:40:38
энергии чуть ранее ребят вот здесь уже я00:40:40
1 и 2 и 3 это напряженности конкретно от00:40:43
первоисточника 2 источника 3 источника и00:40:45
так далее можно вектор на это00:40:47
геометрическим подходом анализировать00:40:49
можно числовой подход применять то есть00:40:51
проецировать это на оси кому как больше00:40:53
нравиться чаще всего просто векторное00:40:55
складывают и все00:40:56
это важно и мы будем с вами это00:40:59
реализовывать единственный момент стоит00:41:00
подписать вот здесь для этой буквы что00:41:02
это еще раз00:41:04
напряженность00:41:06
результирующего в скобках суммарного00:41:09
электростатического поля второй фрагмент00:41:12
закончен00:41:14
мы говорим про то что сейчас будет много00:41:17
пластин их поля будут накладываться мы00:41:19
будем учится находить их напряженность а00:41:21
что с потенциалом а00:41:23
вот здесь все на самом деле не просто но00:41:28
для нас сегодня на занятии будет важно00:41:30
лишь одно мы должны знать то как именно00:41:34
в однородном электростатическом поле00:41:36
подчеркивает народным будет выражаться00:41:39
разность потенциалов между двумя точками00:41:41
а выражаться она будет именно через00:41:42
напряженность результирующего поле это00:41:45
как раз то что сейчас пойдет следующим00:41:46
шагом00:41:48
напишите пожалуйста формулу в чате вот00:41:50
здесь она для нас будет сейчас важно00:41:53
формулу в чате вот здесь00:41:56
как выражается разность потенциалов в00:42:00
однородном электростатическом поле через00:42:02
результирующую напряжённость вперед00:42:20
но вы сразу пишите как вот ну хорошо00:42:23
пишете на самом деле да вы пишете у00:42:24
равно е д ну а это разность потенциалов00:42:28
все-таки и00:42:29
что это fe-1 минус т2 fe 2 минус fe-100:42:34
ошибку fe-1 эти два непонятно зайчику у00:42:38
вас путаницы смотришь на ваше решение00:42:39
порой а вот у всех здесь со знаком беда00:42:42
проще всего запомнить словами у00:42:44
потенциала есть очень важное свойство00:42:47
оставил все с без доказательства00:42:49
потенциал всегда спадает по направлению00:42:52
силовых линий поля00:42:53
запомните это пожалуйста00:42:56
потенциал всегда спадает по направлению00:42:59
силовых линий электростатического поля и00:43:03
вот в той формуле что вы сейчас все00:43:05
пишите молодцы что пишите lacie просто00:43:09
сделаем одно уточнение00:43:10
вот то где вы сейчас писали вот здесь00:43:13
букву u или вот fe-1 -2 мы скажем мы из00:43:18
большего потенциала вычитаем меньшей00:43:20
тогда это будет плюс модуль с суммарный00:43:24
умножить на d договорились00:43:29
все ок в этом плане00:43:33
единственно уточним ну вы это сделаете в00:43:36
чате напишите где маленькая это что00:43:39
шутку д маленькое конкретно словами и00:43:41
так заголовок однородная00:43:47
электростатическое поле00:43:49
однородная электростатическое00:43:54
поле00:44:10
о как круто00:44:11
сразу видно уровень тех кто про к00:44:14
потенциальной поверхности написал00:44:16
респект00:44:18
мне бы не хотелось просто самом деле00:44:20
сейчас вот одних упоминают но кто пишет00:44:22
это очень круто ребята это сразу00:44:24
показывает что вы00:44:27
шарите молодцы ну давайте мы простому00:44:30
сформулируем д маленько это расстояние00:44:32
между точками 1 и 200:44:35
вдоль силовых линий и00:44:38
сейчас это покажем представьте что у вас00:44:41
в некоторой области есть однородно00:44:43
электростатическое поле и вот его00:44:44
напряженность этой с суммарное00:44:46
представили00:44:49
есть у вас . 1 есть вас . 200:44:53
потенциал в точке 1 пусть будет fe-100:44:56
потенциал в точке 2 пусть будет фетвах00:44:58
мы сказали что потенциал совпадает по00:45:01
направлению силовых линий тачки 200:45:04
меньших и один00:45:06
так вот разность потенциалов в00:45:09
однородном электростатическом поле и 100:45:11
-2 из больше вычет меньшей и то есть00:45:14
модуль напряженность результирующего00:45:16
поля от всех источников00:45:19
умножить на расстояние d маленькая вдоль00:45:22
силовых линий между точками 1 и 2 как же00:45:25
его показать00:45:28
перпендикуляр к силовым линиям через00:45:30
точку один рисуем перпендикуляра к00:45:33
силовым линиям через точку два рисуем00:45:35
так вот расстояние между этими точками00:45:36
вдоль силовых линий вполне конкретно это00:45:41
вот это вот расстояния00:45:43
вот это есть да маленькая то есть от00:45:46
расстояния не вот это вот а именно вдоль00:45:48
силовых линий это принципиальный момент00:45:50
понятно00:45:54
не будем сейчас отдельно говорить о том00:45:56
что то это и к потенциальная поверхность00:45:58
соответствующая потенциал fe-1 это то00:46:00
что соответствует потенциал phi200:46:02
немножко выходит за тем и этого занятия00:46:04
рад бы пообсуждать но у нас темы00:46:06
проводники мы сейчас к ним перейдем00:46:10
еще один важный момент который хочется00:46:12
выделить есть вполне конкретные формулы00:46:15
для нахождения энергии и00:46:18
мы ее приведем на случай тоже00:46:21
однородного поля лишь00:46:23
любое поле содержит себе энергию00:46:26
предположим у нас есть однородная поле с00:46:28
напряженностью е суммарное эта00:46:30
напряжённость результирующего00:46:32
электростатического поля наша цель00:46:34
понять какая энергия будет содержаться00:46:37
вот в этом вот объеме в00:46:39
энергии электрического поля для этого00:46:43
вводится характеристика называемой00:46:45
объемной плотностью энергии00:46:47
можно ее записать w и маленькая00:46:50
объемная00:46:54
плотность энергии00:47:00
речь про00:47:02
энергию00:47:04
электростатического поля давайте00:47:06
аббревиатуру возьмем сразу об энергии и00:47:09
по электрического поля формула выглядит00:47:12
так без вывода на случай вакуума00:47:15
маленькая w равняется эпсилон 0 умножить00:47:18
на квадрат напряженность результирующего00:47:21
поля пополам00:47:23
фактически эта величина будет показывать00:47:25
какая энергия находится в единица объема00:47:29
но вот конкретно если поле является00:47:31
однородным то то энергия00:47:34
w назовем ее дубль в которой содержится00:47:38
в объеме в может быть найдена00:47:41
соотношением вида где мы объемную00:47:43
плотность энергии умножаем на объем в00:47:46
результате будет и всего 0 наезд00:47:48
суммарные в квадрате пополам умножить на00:47:51
объем в00:47:52
есть там площадь с там то есть этот00:47:56
объем виде цилиндрика площадь с высота h00:47:59
объем в этой ассаж просто будет понятно00:48:03
что можно это обобщить на случай00:48:04
неоднородного поле я это делал своем00:48:06
олимпиадам курсе записать это через00:48:08
сумму через интеграл у нас это выходит00:48:10
за рамки этого стрима screen стрим для00:48:14
11-классников на простом языке все00:48:17
делаем форму коту давайте запомним00:48:21
возможно сегодня она нам пригодится00:48:25
это понятно да и случай вакуума была бы00:48:29
вещество там диэлектрической00:48:31
проницаемости чтобы появилась нам на00:48:32
сейчас не нужно тоже00:48:34
нужно нужно маленькими кусочками так но00:48:37
мы вплотную подошли теперь к самому00:48:39
основному давайте поговорим про00:48:41
проводящие пластины но уже не тонкие а00:48:43
толстые то есть про реальные проводники00:48:46
в форме прямоугольного параллелепипеда00:48:48
вопрос00:48:50
чем принципиально мы знаем что вещества00:48:53
бывает проводящие бывает диэлектрические00:48:55
чем принципиально в рамках школы00:48:58
отличаются проводники у диэлектриков00:49:02
напишите в чате сейчас будет следующий00:49:05
заголовок проводники00:49:08
именно они сегодня будет идти речь00:49:17
чем принципиально отличаются проводники00:49:19
у диэлектриков вполне конкретный вопрос00:49:23
не согласен насчет наличием свободных00:49:26
зарядов великое как они тоже есть00:49:32
вот слова многому не нравятся больше00:49:35
проводники выделяются тем что в них00:49:37
очень много свободных носителей заряда00:49:39
которые способны образовывать00:49:42
вменяемый не скомпенсированной заряд00:49:46
в диэлектриках их мало очень можно00:49:49
считать что практически нет поэтому не00:49:52
скомпенсированной заряд у диэлектрика00:49:54
быть в рамках школы не может00:49:59
вот принципиальный момент00:50:02
мы свой взор00:50:05
направляем на проводники на вещества где00:50:08
очень много свободных носителей заряда00:50:11
которые могут вследствие00:50:14
своего движения ну там контактируют с00:50:18
чем-то например00:50:21
становиться в избытке или в недостатке00:50:24
довольного знака короче это там где00:50:26
может появляться не скомпенсированной00:50:27
заряд00:50:33
проводник это то где очень много00:50:34
свободных носителей заряда и может00:50:36
появляться dice компенсированный заряд00:50:38
это принципиальный момент и так00:50:40
проводник00:50:45
ну считайте тело00:50:49
где очень много00:50:54
свободных00:50:57
носителей заряда00:51:04
говоря проще у проводников может быть не00:51:06
скомпенсированной заряд это00:51:09
принципиальный момент00:51:11
ну давайте мы рассмотрим вполне00:51:14
конкретно проводник в внешнем00:51:18
электрическом поле это наша цель00:51:21
давайте я думаю даже стоит заголовок бы00:51:25
сделать новые вопросы то пишите00:51:27
самостоятельно представь что вас есть00:51:29
проводник00:51:32
он неподвижно все в порядке это что-то00:51:35
сплошное форме прямоугольного00:51:37
параллелепипеда и этот проводник00:51:39
оказался во внешнем электростатическом00:51:41
поле до непростом поле а однородным00:51:48
прям можно так и записать00:51:50
внешние00:51:54
однородная00:51:59
электростатическая00:52:06
поля00:52:08
напряженность его пусть будет и внешние00:52:11
и внешние вектор однородная везде во00:52:14
всех точках одинаковая00:52:19
но если здесь много свободных носителей00:52:21
заряда то это поле будет на них00:52:23
действовать а00:52:24
свободные а не в том смысле что они00:52:26
могут совершенно спокойно по объему00:52:29
этого проводника перемещаться под00:52:32
действием силы с которой вот этот00:52:34
внешний электростатическое поле будет на00:52:35
них действовать отметим еще раз отдельно00:52:37
что и мы рассматриваем именно проводник00:52:39
сейчас00:52:41
ну так же конечно было бы интересно да00:52:44
бы сравнить рассмотреть electric явления00:52:46
поляризации где-то молекулы в диполи00:52:48
превращаются поворачиваются но вот это00:52:50
вот не сейчас00:52:53
сегодня только проводники и то что мы00:52:56
сейчас будем обсуждать будет называться00:52:58
явлением электростатической индукции00:53:00
итак представьте себе что у вас есть00:53:02
какой-то произвольные там вот носитель00:53:04
заряда q маленькое допустим больше нуля00:53:08
но тут полей а внешняя вправо правильно00:53:13
везде есть стало быть на этот зарядник у00:53:16
вас будет действовать сила и00:53:20
внешняя q00:53:22
может даже сказать заряд q1 тогда я00:53:24
внешней q1 эта сила будет туда же куда00:53:27
напряженность то есть это заряде будет00:53:29
двигаться вправо логично и00:53:32
так любое положительное вправо поедет но00:53:35
до какого момента они будут ехать дело в00:53:39
том что здесь воздух воздух считаете00:53:41
диэлектрика там уже свободно эти00:53:42
зарядники такие как q1 двигаться не00:53:45
могут то есть это заряд q1 дойдет до00:53:47
правой поверхности самой останется00:53:49
вылететь дальше сюда воздух он не может00:53:53
ладно что будет происходить с00:53:55
отрицательными зарядами допустим есть00:53:58
заряд q2 которое меньше нуля тут сил это00:54:01
будет направлен в другую сторону если00:54:02
заряд отрицательной она будет00:54:04
ориентирована в этом направлении это00:54:06
будет и внешне q200:54:09
ну стало быть этот зарядник будет00:54:11
двигаться как и любое другое00:54:12
отрицательное влево но докуда до00:54:14
поверхности00:54:18
воздух не как то есть свободные00:54:20
свободные например это означает что00:54:22
именно в рамках проводник они могут00:54:24
свободно двигаться а вне проводника вот00:54:26
здесь где что-то не проводящие нет q200:54:30
как и любой другой отрицательный заряд00:54:32
дойдет досюда и все00:54:33
то есть мы будем наблюдать интересную00:54:36
картину у нас будет возникать00:54:39
перераспределение носителей заряда00:54:41
вследствие которого здесь у вас будет00:54:43
появляться00:54:46
в моем примере00:54:51
положительные не скомпенсированной заряд00:54:53
а здесь на левой поверхности00:54:56
отрицательно не скомпенсированной заряд00:54:58
на самом деле не обязательно что один00:55:01
будет плюс другой минус понимаете бывает00:55:03
так что у вас это проводник изначально00:55:06
заряжен и там слишком много там зарядов00:55:09
какого-то одного знака например00:55:11
положительного тогда возможна ситуация00:55:13
когда тут будет плюс и тут будет плюс00:55:15
только одного из плюсов будет больше00:55:16
понимаете если говорить о не00:55:18
скомпенсирован их зарядок не надо думать00:55:20
что всегда картинка такая что там плюс00:55:21
минус у вас это не так00:55:23
такая картинка будет всегда если у вас00:55:26
проводника изначально был не заряжен так00:55:28
и отметим проводник который00:55:34
первоначально00:55:38
который первоначально был00:55:42
не заряжен а00:55:45
это означает что сколько плюсов столько00:55:48
минусов грубо говоря00:55:50
вот понимаете а поскольку пульта00:55:53
действует одно топ всегда будет так00:55:54
выходить что на одной стороне будет00:55:56
положительный заряд на другой00:55:57
отрицательно вот при таком условии если00:55:59
его снять и мы это сейчас задачах будем00:56:01
видеть теорию мы скоро закончим о00:56:03
задачах это будем видеть там может быть00:56:05
разное у этих зарядов которые оказались00:56:07
на поверхностях есть специальное00:56:09
название напишите в чате как как будут00:56:11
называть вот тут на самом деле очень00:56:13
важно отметить это название потому что00:56:17
очень часто вот то что мы здесь00:56:20
проводниках наблюдаем путают с тем что в00:56:22
диэлектриках и неправильно заряда00:56:24
называют здесь в проводниках явление00:56:27
электростатической индукции в00:56:28
диэлектриках явления поляризации00:56:31
здесь проводниках правильно пишете до00:56:33
заряда называют индуцированными а в00:56:37
диэлектриках00:56:38
поляризационными связанными это другое00:56:42
не смейте в проводниках заряды назвать00:56:45
связанными или поляризационными то00:56:47
ошибкой будет они именно индуцированные00:56:49
то есть это именно не скомпенсированы и00:56:53
какое-то количество свободных носителей00:56:55
заряда это принципиальный момент00:56:58
ну если у меня первоначально вот этот00:57:01
проводник был не заряжен то есть сколько00:57:05
плюсов столько минусов то тогда мы00:57:07
вправе сказать мы вправе сказать что00:57:10
если здесь был индуцированным заряд плюс00:57:13
q маленькая то здесь будет00:57:16
индуцированным заряд минус q маленькая00:57:20
напишите в чате причину почему00:57:25
ну фактически тоже что мы сказали сейчас00:57:27
словами просто вам надо это как-то еще00:57:30
раз указать чтобы все 1 это обратили00:57:32
внимание сейчас вот педагогических00:57:33
правильно выделить что такая ситуация00:57:36
именно по той причине00:57:38
что за совет должен выполняться если00:57:41
этот проводник нищим не соединен он00:57:43
изолирован его суммарный заряд не00:57:45
меняется если суммарный заряд 0 как тут00:57:47
написан да потому что изначально не00:57:49
заряжен то есть тут + q тут минус q чтоб00:57:52
сумма была новой если был начальный00:57:54
заряд какой-то не скомпенсированы то тут00:57:57
q1 тут q2 и сумма q1 и q2 равно тому00:58:00
заряду который был00:58:02
это тот только важно ну вы же понимаете00:58:06
что вот появление этих индуцированных00:58:09
зарядов00:58:10
приведет к тому что у вас возникнет еще00:58:14
поля этих зарядов у00:58:18
вас появится еще поле этих зарядов00:58:21
помимо внешнего она будет в окружающем00:58:24
пространстве вот его надо учитывать как00:58:27
то нам надо что-то сказать про это поле00:58:31
боюсь придется делать отдельный рисунок00:58:33
сделаем его ниже00:58:37
четко выделим для себя три области00:58:43
сейчас буду объяснять совсем как для00:58:46
чайников потому что для многих это все в00:58:49
новинку00:58:51
одна область вторая область третья00:58:53
область00:58:54
в каждой из них нарисуем напряженности00:58:57
полей всех источников напишите вот здесь00:59:00
печати а сколько их сколько здесь00:59:01
источников00:59:04
интересно даже что каждый напишет00:59:11
вполне конкретно сколько их ну00:59:14
минимально скажем так00:59:18
это закон сохранения заряда00:59:21
ну вот раз вот два причем к этим зарядом00:59:26
которую поверхностях можно относиться00:59:28
как к пластинам 1 2 ну и на самом деле00:59:32
ну три нужно чтобы кто то дал внешние00:59:35
полях это внешнее поле может создавать00:59:37
не только один третий источник а там00:59:38
третье четвертое несколько понимаете00:59:40
минимум 3 3 тот кто внешние дает с него00:59:43
и начнем у вас есть везде внешнее поле00:59:46
вот она и внешней векторы внешней вектор00:59:49
1 здесь и внешней vector200:59:54
здесь и внешней vector300:59:59
едем дальше разберемся с вот этим01:00:02
источником зарядку маленькая он01:00:06
положительный значит напряженность поля01:00:09
который будет создаваться этим зарядом01:00:10
будет от него но к нему относиться надо01:00:14
как пластине поле пластины положительно01:00:17
заряженный однородной перпендикулярно к01:00:19
ней направлена от нее то есть01:00:21
напряженность поля этой пластины как01:00:22
будет ориентирована01:00:24
от нее вот таким образом это поле заряда01:00:28
+ q маленькая01:00:30
напряженность этого поля в принципе01:00:34
можно сразу обозначить как-нибудь с01:00:38
индексом + full vector01:00:40
но проблема в том что тут тогда вектор в01:00:44
другую сторону что мы его с минусом01:00:45
писать не хочу давайте тогда сделаем так01:00:48
мы договоримся с вами рядом со01:00:51
стрелочками писать модули напряженности01:00:53
сразу так будет лучше с индексом + q и с01:00:58
индексом + q здесь с индексом + q01:01:01
напряженность поля заряда который тут в01:01:03
чате напишите вот здесь как будет01:01:06
определяться модуль напряженности поля01:01:08
заряда + q маленькая вперед прямо вполне01:01:12
конкретно01:01:13
я думаю что здесь тогда нам имеет смысл01:01:15
тоже знак вектора убрать мы будем в01:01:17
олимпиадах так можно мы будем просто01:01:19
модули викторов указывать о направлении01:01:21
будут сами на картинке показаны здесь01:01:24
давайте смелее чем равен модулю01:01:26
напряженности укажем01:01:29
это важно это нужно без этого никуда01:01:43
принципиально что это модуль вот этого01:01:45
заряда делить на два эпсилон 0 с но если01:01:49
этот модуль раскрыть q будет просто q и01:01:52
так q маленькой делить на два и всего 001:01:56
с вы написали верно01:01:58
последний источник поля левый заряд он01:02:02
отрицательно и фактически пластина01:02:04
значит поля к ней рисуем01:02:08
напряженность поля01:02:10
заряда минус q маленькая направлена к01:02:13
минус q маленькая заряду потому что он01:02:16
отрицательный модуль вектора01:02:18
напряженности и с индексом минус q01:02:20
маленькая можно так здесь отметить с01:02:22
индексом минус q маленькой напишите01:02:24
пожалуйста в чате вот здесь чтоб это01:02:26
было видно да напряженность поля заряда01:02:28
минус q маленькая как будет определяться01:02:30
вперед01:02:33
я специально обращаю на это внимание01:02:36
потому что знаю какие у многих ошибки01:02:38
модуль01:02:40
модуль заряда который здесь01:02:43
модуль делить на два и всю 0 с у нас01:02:48
наших обозначения гку маленькая что-то01:02:50
положительное значит модуль минус q01:02:52
маленькая это плюс q маленькая то есть01:02:54
получается q маленькая на 2 и обсе он01:02:57
улиц01:02:58
интересно вышло это следствие того что01:03:01
модули зарядов равны у вас модулей01:03:03
напряженности полей что вот этой01:03:05
пластины можно сказать тоненькой + q что01:03:08
этой тоненькой минус q они одинаковы и01:03:10
вообще говоря какой смысл их разными01:03:13
буквами обозначать правильно смысла нет01:03:15
то есть это одна буква е это одна буква01:03:19
е в дальнейшем сегодня при решении задач01:03:23
мы будем это делать сразу я вам теперь01:03:25
пояснил почему это так01:03:28
то здесь на картинке разумно было бы01:03:31
сразу писать ё ёй ёй ёй ёй ёй везде01:03:35
сейчас то что я буду делать на доске не01:03:37
надо делать у себя в тетради вы оставьте01:03:39
так как у вас есть я это делаю просто01:03:41
для того чтобы тот вопрос который мы01:03:44
сейчас задам все более ярко выглядел и01:03:46
на нее была очень просто ответить даже01:03:49
человеку который совершенно далек от01:03:50
электростатики вообще все дела слышит и01:03:52
видит впервые01:03:54
мы говорили про принцип суперпозиции про01:03:57
то что там вот эти вот вектор на01:03:59
стрелочки напряженности складываются тут01:04:01
вот три стрелочки таких будут01:04:02
складываться тут вот таких три будут01:04:04
складываться то тут таких три будут01:04:06
складываться так01:04:08
скажите пожалуйста если говорить про01:04:10
поле не результирующее01:04:13
поле только вот этих двух зарядов плюс01:04:16
кую минус q01:04:18
то есть про оранжевые стрелочки01:04:22
если поле вне проводника от01:04:25
индуцированных зарядов01:04:29
смотрите внимательно их вправо и влево01:04:35
нету по принципу суперпозиции они01:04:39
взаимно уничтожаются обратите внимание01:04:42
такая же история здесь и так будет01:04:46
всегда если проводник первоначально не01:04:49
заряжен01:04:50
фактически суммарное поле только01:04:53
индуцированных зарядов вне проводника01:04:56
есть только тогда когда у вас есть01:04:59
первоначальный заряд суммарный не 0 у01:05:03
этого проводника01:05:04
если как в нашем случае проводник01:05:07
первоначально не заряжен то есть01:05:08
суммарный заряд вот этот индуцированный01:05:10
0 грубо говоря да сам заряд проводника 001:05:14
то поле в ней не будет на самом деле это01:05:18
тоже связано вот отчасти с теоремы01:05:20
гаусса там вот с этим всем делом но мы01:05:22
не упоминаем сегодня ней сразу можно для01:05:26
себя отметить вот сейчас вы уже можете01:05:27
взять и продолжить записи вести что поле01:05:31
индуцированных зарядов у вас убилась01:05:33
поскольку это следствие именно того что01:05:36
первоначально проводник был не заряжен и01:05:38
теперь мы можем довольно любопытная вещь01:05:42
отметить01:05:44
поля вне проводника результирующее поле01:05:48
вне проводника результирующая это только01:05:50
поле внешнее осталось01:05:54
а внутри обратите внимание это сумма01:05:58
внешнего и поле индуцированных зарядов в01:06:02
принципе эту картинку можно даже будет01:06:04
здесь привести и мы сейчас приступаем к01:06:07
самому интересному01:06:08
к тому после чего можно будет сделать01:06:11
небольшую паузу ведь всего того что01:06:13
будет необходимо для задач на будет01:06:15
более чем достаточно01:06:16
продублируем отдельно внутри проводника01:06:19
поля внешняя и поле уже результирующие01:06:22
индуцированных зарядов и плюс е дает 2-е01:06:28
так вне результирующее поле это поле01:06:31
сугубо внешне следствие того что01:06:33
проводник изначально был не заряжен01:06:38
что же будет здесь внутри проводника01:06:42
мы еще не завершили принцип суперпозиции01:06:45
и мы еще не сложили поле внешнее поле01:06:48
индуцированных зарядов01:06:51
нет кольта к исключено настолько много01:06:54
носителей заряда01:07:01
ребят оказывается в проводниках в рамках01:07:05
того что мы видим справедливо так01:07:07
называемое явление электростатической01:07:10
индукции01:07:11
согласии с которым01:07:15
когда проводник располагают во внешнем01:07:18
электростатическом поле происходит01:07:20
перераспределение зарядов этого01:07:22
проводника носители заряда внутри него01:07:24
такое что результирующее поле в каждой01:07:27
точки внутри проводника становится01:07:29
равным нулю01:07:31
такое распределение зарядов + q минус q01:07:35
в нашем случае по поверхностям всегда01:07:37
найдется и она будет единственным так01:07:40
называемая теорема единственности01:07:42
самое главное что вследствие явления01:07:44
электростатической индукции01:07:47
свободные носители заряда проводника01:07:50
перераспределяются так вдоль линии01:07:52
внешнего поля чтобы результирующее поле01:07:55
внутри проводника стала равным нулю01:07:57
говоря проще и01:08:00
внешние равно 2 и01:08:03
ясно01:08:08
вот так происходит в проводниках мы это01:08:10
принимаем на веру мы это будем01:08:12
использовать при решении задач то есть01:08:14
сейчас здесь самый главный можно01:08:16
написать и так01:08:18
электростатическая индукция финал01:08:20
электро статическое не путайте с01:08:22
электромагнитное другое01:08:24
электростатическая01:08:27
индукция01:08:32
явление01:08:36
перераспределения так плохо пишу пе ре01:08:39
раз при деления01:08:44
явление перераспределения01:08:48
свободных01:08:50
свободных01:08:52
носителей заряда01:08:57
свободных носителей заряда в01:09:00
проводнике01:09:10
при котором01:09:16
результирующее поле из суммарная01:09:19
становится равным нулю в каждой точки01:09:22
внутри проводника01:09:30
когда это происходит самое главное01:09:33
понять условия я даже не перечислил но01:09:36
самое главное выделю надо же проводник01:09:38
был неподвижен01:09:42
понятное дело что если там проводник01:09:44
будет двигаться на свободные носить ее01:09:46
будет например магнитное поле какой он01:09:48
там там все ловится будет действовать то01:09:51
там01:09:53
наличие и приведет к тому что заряды01:09:56
будут тоже перераспределяться но это01:09:58
может привести к тому что я какой-то в01:09:59
проводнике будет результирующая мы01:10:02
говорим именно статичных проводниках01:10:04
сейчас вот но если проводник все-таки01:10:07
как-то двигается то наверно внешнего01:10:09
поля магнитного нет в которой в это01:10:10
движение происходит короче тут очень01:10:13
много нюансов на предмет того когда это01:10:15
выполняется но в рамках статике в рамках01:10:17
каких-то таких простых ситуаций там где01:10:20
в конденсаторе проводящая пластину01:10:21
толстый будет двигаться мы будем считать01:10:23
что это будет выполняться в каждый01:10:25
момент времени многие спрашивают всегда01:10:27
а как быстро вот это происходит в наших01:10:30
задачах считайте мгновенно это на самом01:10:32
деле конечно же здесь требуется01:10:34
определенное время происходит это не01:10:35
мгновенно у01:10:37
нас все взаимодействие мгновенными в01:10:40
природе не бывает у них вполне конечная01:10:42
скорость распространения и01:10:44
так веря в это явление вели в тоже веря01:10:48
в то что это происходит вполне01:10:50
естественный вывод на основании этого01:10:52
какой мы можем сделать если01:10:53
результирующее поле в проводнике должно01:10:55
стать равным нулю то значит и внешние01:10:58
равно 2 и напишите в чате понятно ли вам01:11:01
ребята это01:11:25
давайте мы здесь отметим именно числовую01:11:28
какую-то вещь связанную с тем какой же01:11:31
индуцировать зарядку маленького будет в01:11:33
рамках нашего такого столь не трудного01:11:35
примера пока что01:11:40
очень важны слова которые я сейчас01:11:43
произносил очень важны и01:11:45
так так как суммарное поля в каждой01:11:49
точке проводника от всех источников речь01:11:52
именно об этом от всех трех должно быть01:11:54
0 то01:11:56
мы вправе сказать что я внешние двое01:11:59
должны в данном случае равняться друг01:12:01
другу01:12:02
я у нас написаны справа то есть и01:12:06
внешнее будет01:12:07
ничем иным как01:12:09
2 умножить на q маленькое делить на два01:12:12
и всего 0 с двойки уходят в результате01:12:16
величина индуцированного заряда здесь01:12:18
определяется внешним полем это не всего01:12:21
0 с и внешние01:12:24
можно выделить эту формулу это как раз01:12:27
то что мне хотелось здесь выделить и я01:12:29
это выделил01:12:31
то есть получается картинка01:12:34
результирующего поля итогового как будет01:12:36
выглядеть давайте мы ее приведем здесь01:12:38
как финальную часть обсуждения01:12:42
эта картинка будет выглядеть так01:12:44
внимание01:12:50
ща подсохнет01:12:53
есть проводник и01:12:55
рисуем силовые линии вот смотрите ребят01:12:58
у вас вне поле есть она внешне а01:13:01
внутри поль нет речь сейчас про01:13:04
результирующее поле вне вот только01:13:07
внешние а01:13:09
внутри вот пардон внутри нет ничего01:13:14
результирующую 0 за счет того что вас01:13:17
перераспределились заряда и появились01:13:19
вот здесь индуцированные01:13:22
они создали свое собственное поле 2-е01:13:26
которая наложив шись на внешние дало 001:13:30
самое интересное что это можно и01:13:32
обобщить01:13:34
представьте что у вас проводник был01:13:37
первоначально заряжен тогда тут будут01:13:39
заряда q1 и q2 на что это повлияет на01:13:43
пишите в чате вполне конкретно то ждали01:13:45
уже будут идти вполне конкретной01:13:47
содержательной задач01:13:51
q1 q2 сумма их по закону сохранить01:13:54
заряда будет равна первоначального01:13:55
заряда этого проводника безусловно ну q101:13:58
q2 я имею виду не те которые тут а01:14:00
другие01:14:07
повлияет ли это на то01:14:09
что будет внутри проводника01:14:14
повлияет ли это на то что будет внутри01:14:16
проводника01:14:19
в плане поля нет по-прежнему01:14:23
результирующее поле будет равно нулю01:14:26
по-прежнему01:14:29
единственное на что как бы это повлияет01:14:32
это только на то что если сумма этих01:14:34
зарядов не 0 вот то не надо думать что +01:14:38
q минус q будет01:14:40
бывает разное бывает томку 3q минус q01:14:44
минус 7х минус q 3q все бывает все01:14:47
зависит от того какой первоначальный01:14:49
заряд был01:14:50
на первое сцепление зарядов это повлияет01:14:53
ну а главное ну а главное это повлияет01:14:55
на то что результирующее поле вне будет01:14:57
уже не только внешние у вас ранее поля01:15:03
этих двух зарядов в не были в разные01:15:05
стороны вне проводника и они убивались01:15:06
за счет того что здесь модули зарядов01:15:08
были как раз таки разных знаков и заряда01:15:11
разных знаков и модуль равны а вот есть01:15:13
будет q1 q2 то суммарно и поле01:15:15
безусловно от этих двух зарядов в не01:15:17
проводника будет она обуславливается не01:15:19
нулевым зарядом проводника самого и01:15:22
результирующее поле в ней тоже будет01:15:24
результат суммы внешнего поля и поля01:15:26
суммарного этих зарядов и так еще раз01:15:29
это влияет на распределение зарядов и на01:15:32
то что вне будут поля все01:15:34
последние и на самом деле очень важное01:15:38
ребята а скажите пожалуйста что нибудь01:15:41
про01:15:42
разность потенциалов между произвольными01:15:45
двумя точками проводника01:15:49
вот есть вас какая . а не знаю есть01:15:53
какая точка б01:15:56
это разности потенциалов нет01:16:00
понимаете отсутствующие поля01:16:03
результирующая можно01:16:06
считать как однородная с 001:16:09
напряженностью если писать здесь01:16:12
разность потенциалов между произвольными01:16:14
двумя точками а и b то у вас будет 001:16:17
напряженность умножить на d то есть 001:16:19
иными словами между любыми двумя точками01:16:21
а и б в проводнике потенциал будет один01:16:24
и тот же но это если он статично имеется01:16:26
ввиду явление электростатической01:16:27
индукции свершилось то есть я01:16:29
результирующий стал равным нулю в той01:16:32
области где отсутствует результирующее01:16:34
поле потенциал всегда одинаковый поэтому01:16:38
нет смысла говорить о потенциале в01:16:40
какой-то конкретной точки можно говорить01:16:42
целых про потенциал проводника в данном01:16:45
случае идеального проводника01:16:48
это вся теория который будет нужна нам01:16:50
сегодня на занятии вот как вы видите и01:16:53
достаточно много но я старался ее01:16:55
излагать медленно иначе на задачках вы01:16:57
сейчас просто все посыпались в ту же01:16:59
самую секунду сейчас мы с вами сделаем01:17:02
перерыв минут наверное 10 после перерыва01:17:06
мы начнем решать весьма содержательное01:17:09
задачи и это сразу же будут проводники01:17:12
первоначальный заряд которых не равен01:17:14
нулю это будут непростые задачи так что01:17:17
пожалуйста настраивайтесь скоро мы с01:17:19
вами продолжим не расходитесь перерыв01:17:28
[музыка]01:17:39
подумай споре сингуляров01:17:42
да да есть плечу01:17:46
поняли01:17:48
плечо01:17:49
[музыка]01:17:53
вот к этим он 501:17:58
[музыка]01:18:37
[музыка]01:18:48
[музыка]01:18:56
теперь01:18:58
[музыка]01:19:11
[музыка]01:19:25
сен01:19:27
[музыка]01:19:44
этим он01:19:45
[музыка]01:19:47
ясин01:19:49
он01:19:53
[музыка]01:19:57
он [музыка]01:20:09
[музыка]01:20:24
[музыка]01:20:37
[музыка]01:21:05
[музыка]01:21:12
[аплодисменты]01:21:13
[музыка]01:21:15
[аплодисменты] [музыка]01:21:17
[аплодисменты]01:21:30
[музыка] [аплодисменты]01:21:31
[музыка]01:21:34
[аплодисменты]01:21:38
[музыка]01:22:31
[музыка]01:22:38
[музыка]01:23:03
и [музыка]01:23:36
[аплодисменты] [музыка]01:23:41
[аплодисменты]01:23:43
[музыка]01:24:02
[музыка]01:24:05
[аплодисменты]01:24:08
[музыка]01:24:10
да [музыка]01:24:28
[музыка]01:24:38
[музыка]01:25:08
[музыка]01:25:15
[музыка]01:25:42
[музыка]01:26:42
[музыка]01:26:54
так ребят давайте будем продолжать01:26:56
отпишитесь в чате все ли у нас в порядке01:26:58
все ли на месте у01:27:02
нас будет своя нумерация задач часть из01:27:07
них ну скорее все только 1 я буду01:27:10
озвучивать условия устно сам а часть01:27:12
будет вот здесь прямо внизу готовый прям01:27:14
текст вам никуда не надо будет смотреть01:27:18
итак первая задача условие из головы01:27:22
ну давайте рассмотрим ситуацию когда01:27:25
вас есть проводник и01:27:28
он первоначально заряженным и так01:27:31
проводник01:27:35
заряд которого01:27:38
заряд которого01:27:45
раввин01:27:46
ку-ку не равно 0 и01:27:51
этот проводник находится во внешнем01:27:54
однородном электростатическом поле ну01:27:56
расположение тут всегда стандартно у нас01:27:58
в рамках школы такое что силовые линии01:28:01
регулярно вот этим большим боковым01:28:03
поверхностям больше площади вот01:28:06
напряженность этого внешнего поля и01:28:08
внешние01:28:12
вопрос номер один01:28:15
какие заряды q1 и q2 будут01:28:18
индуцированные на поверхностях01:28:19
проводника и01:28:21
безусловно речь будет идти про те заряды01:28:24
которые вас окажутся вот здесь и вот01:28:28
здесь вследствие явления01:28:29
электростатическая индукция можно сразу01:28:32
их обозначить допустим здесь будет ху1 а01:28:34
здесь будет q201:28:37
важно понимать что привлекало01:28:39
статической индукции у нас заряды когда01:28:41
он уже свершилось могут пребывать только01:28:43
на поверхностях проводника внутри заряда01:28:46
никакого объемного у вас нету01:28:50
вопрос номер 2 и01:28:53
его важно здесь будет отметить прямо01:28:56
отдельно01:28:59
как выглядит картина результирующего01:29:03
электростатического поля прямо ее01:29:05
нарисовать картина01:29:09
результирующего01:29:12
результирующего суммарного01:29:14
результирующие go01:29:16
электрического поля01:29:21
ну и наконец вопрос 3 суть в том что01:29:24
если это проводник сейчас не трогать01:29:27
он двигаться начнет01:29:31
мы это сейчас должны обсудить01:29:34
вопрос с какой силы и куда надо извне на01:29:38
него действовать чтобы он оставался01:29:39
неподвижным01:29:40
вопрос ясен01:29:42
напишите01:29:44
с какой силой куда надо действовать01:29:47
чтобы он на месте стоял чтобы это было01:29:49
именно электростатика01:29:53
вот это все что у нас сейчас будет с01:29:56
вами здесь интересовать вопрос понятен 301:29:59
вы не отписались это важный вопрос01:30:02
значит я конечно люблю чтобы решение01:30:07
выглядела подробно безусловно и01:30:10
хотелось бы чтобы хотя бы один пример01:30:12
самый простой сегодня первый вот этот он01:30:16
был нормально оформлен01:30:19
позвольте хоть какие-то слова и напишу01:30:21
мы потратим время в идеале дальше задач01:30:23
я ничего этого писать не буду будить01:30:25
автоматом сами ну было бы прикольно01:30:27
здесь если смотреть со стороны01:30:29
проверяющего увидеть упоминание явлений01:30:32
электростатической индукции то есть в01:30:34
рамках решений было бы неплохо сказать01:30:36
что в проводнике01:30:41
произойдет01:30:45
явление01:30:49
электростатической индукции01:30:53
электростатической индукции01:30:55
не путайте с электромагнитной вследствие01:30:58
которого следствие которого01:31:02
вследствие01:31:04
которого01:31:08
ну во-первых01:31:10
результирующее поле в проводнике станет01:31:13
равным нулю чтобы говорить о том что01:31:14
потенциал любой точке проводник один и01:31:16
тот же из суммарная будет нулевой вектор01:31:19
внутри проводника это первое что можно01:31:21
отметить совершенно смело01:31:26
но во вторых тот самый заряд не01:31:30
скомпенсированной к которым было за был01:31:34
заряжен этот проводник он как-то01:31:35
перераспределиться он поделится на части01:31:37
часть этого заряда q пойдет вправо часть01:31:40
влево это q1 q2 то есть можно написать01:31:43
что на поверхностях01:31:46
на поверхностях этого проводника будут01:31:52
индуцированных индуцированными именно01:31:54
называют будут индуцированные01:31:59
заряды01:32:02
q1 и q2 собственно который мы их с вами01:32:05
найти должны важно понимать что это01:32:08
проводник ни к чему не подсоединен то01:32:09
есть это заряд проводника меняться не01:32:10
может у вас проводник изолированы и даже01:32:13
тот кто будет извне действовать силы f01:32:15
даже дабы сделать так чтобы проводник не01:32:17
двигался он считается там в изоляторе он01:32:19
через него там есть там рукой кто-то01:32:22
действует от зарядку не никуда не утечет01:32:24
и не протечет01:32:27
если этот проводник изолированный01:32:30
давайте дальше соображать мы вправе01:32:33
воспользоваться законом сохранения01:32:35
заряда сказав что вот то что было01:32:37
индуцированные то части заряды q01:32:39
маленькая иными словами q1 плюс q 201:32:42
равно q01:32:43
это понятно01:32:47
это одно уравнение неизвестных 2 нужно01:32:49
еще где же его взять01:32:52
по факту оно берется именно из этого01:32:55
условия она здесь является самым главным01:32:57
самым сильным именно им пользоваться и01:33:00
нужно четко надо понимать что источников01:33:04
здесь как минимум 3 1 зарядку 12 заряд01:33:07
q2 и как минимум один источник который01:33:11
создает внешнее поле ага01:33:13
давайте обозначим отдельно модулю01:33:15
напряженности полей зарядов q1 и q201:33:18
буквами и 1 и 2 поехали01:33:22
проблема есть мы ж не знаем заряды01:33:25
положительные это или отрицательные не01:33:27
знаем да01:33:28
мы можем только предполагать и от нашего01:33:31
предположения01:33:32
решения и ответы на все вопросы зависит01:33:35
не будет можно качестве упражнения дома01:33:38
будет выбрать другое предположение01:33:39
проделать тоже самое увидеть что он01:33:41
ответит не влияет01:33:43
данный метод называется метод01:33:45
напряженности суть его в том что вы01:33:47
имеете право предположить любой знак у01:33:48
этих зарядов даже неверный ответ это не01:33:51
влияет предположим01:33:55
предположим01:33:57
что ну самое простое предположение что01:34:01
оба заряда положительных тогда будет01:34:03
проще расписывать модулю напряженности01:34:05
тогда01:34:08
модуль напряженности и один заряда q 101:34:12
как модуль q 1 делить на два и всего 0 с01:34:16
ну достаточно несложно будет01:34:18
расписываться если q1 больше нуля по01:34:20
предположению модуль q1 равен плюс коде01:34:22
то есть это будет просто q 1 делить на 201:34:25
ip силу 0 с01:34:27
по аналогии модуль напряженности и два01:34:32
поля 2 заряда модуль q 2 делить на два и01:34:36
всего 0 с01:34:38
если q2 по предположению больше нуля01:34:40
модуль q2 будет равняться + q 2 это01:34:43
будет q 2 делить на два и все 0 с01:34:47
сразу отметим что когда вы будете01:34:49
проделывать это упражнения дома и брать01:34:51
другое предположение что01:34:54
уже здесь поменяется вот если вы01:34:57
предположили штуку 2 меньше нуля01:35:00
предположили бы штуку 2 меньше нуля01:35:02
модуль q2 бы здесь раскрылся с другим01:35:05
знаком тут было бы минус q201:35:09
имейте ввиду01:35:11
так теперь надо рисовать давать право01:35:16
дни чок этот повторим здесь и все эти01:35:19
напряженности будем указывать начнем с01:35:22
внешнего поля она везде вправо и равно и01:35:24
внешнюю по модулю напряженность внешнего01:35:26
поля везде вправо дано по условию я01:35:29
внешне известно то что вот тут она все01:35:32
известный q маленькая и внешняя кстати01:35:34
говоря еще площадь с боковых частей01:35:38
тут известно тут известно с тоже да ну и01:35:42
так и внешние и внешние и внешние01:35:48
так теперь01:35:51
нарисуем поле заряда q 1 каждый из трех01:35:55
областей01:35:56
мы предположили его положительным значит01:35:59
напряженность и один поля этого заряда01:36:02
направлена от него01:36:04
от него01:36:06
принципиальный момент и так и один от01:36:10
этого заряда и один вот этого заряда и01:36:13
один вот этого заряда уж мы предположили01:36:16
его положительным теперь заряд q201:36:20
который здесь индуцированным01:36:24
и его предположили тоже положительным01:36:27
значит по предположению вектор01:36:29
напряженности и два поля этого заряда01:36:31
направлен от него от плюса и так рисуем01:36:35
два в каждой из трех областей вектор01:36:37
напряженности поля заряда q 2 вот он и01:36:40
два и два и два01:36:50
и еще раз вы будете упражнение вот это01:36:53
дома делать и01:36:55
проверять что предположения ответа не01:36:57
зависит вот если вы предположили что q201:37:00
меньше нуля мало то что здесь знак01:37:02
появился бы у вас едва бы тогда был бы01:37:05
направлен не как я нарисовал а к заряду01:37:08
q2 то есть вот так вот этот вправо до а01:37:11
вот эти вот два влево и вот именно из за01:37:14
того что у вас и знак тут будет вылезать01:37:16
и направление меняется именно по этой01:37:18
причине от предположения чего зависти и01:37:20
не будет01:37:22
но проще всего предполагать именно01:37:25
вариант когда все заряда положительные01:37:28
потому что01:37:29
модули проще всего раскрываются и01:37:32
быстрее лишение получается оформить01:37:35
ну что ж мы теперь должны с вами01:37:37
посмотреть мы должны посмотреть на то01:37:39
что здесь собственно происходит вот на01:37:41
донат четкая картинка наша цель какая01:37:45
первый вопрос определить заряды01:37:47
индуцированные на поверхностях01:37:49
проводника вследствие явление01:37:51
электростатической индукции как это01:37:53
делать 2 неизвестных как01:37:58
два уравнения надо01:38:00
система двух уравнений 2 неизвестных все01:38:02
как учили в школе01:38:04
одно есть01:38:06
над второе а им вторым является всегда01:38:11
вот это значит надо факт того что внутри01:38:14
проводи-ка поля нет как-то написать в01:38:18
чате вот здесь хочу от вас увидеть через01:38:22
и внешней и 1 и 2 что означает что есть01:38:26
суммарная 0 пишите прям можно сразу01:38:29
результат а вы пока выделим вот этот вот01:38:32
принципиально важный момент01:38:35
но суммарное поле внутри вот здесь01:38:38
должно быть 0 да да да из суммарное01:38:41
должно быть нулевое как это с точки01:38:44
зрения принципа суперпозиции сразу будет01:38:47
выглядеть понятно что я внешние вектор01:38:49
плюс один вектор плюс едва вектор это01:38:51
нулевой вектор то есть если писать01:38:53
вектор на здесь это кстати можно будет01:38:55
сделать то типа внутри и внешние плюсы01:38:59
один вектор плюс едва вектор именно01:39:01
внутри01:39:02
это нулевой вектор это если именно01:39:05
внутри их складывать проводника не вне а01:39:08
внутри но мне хотелось сразу где модули01:39:11
этих векторов будут увидеть соотношения01:39:13
в чате вот здесь01:39:14
она из здравого смысла пишется ничего не01:39:17
надо вообще даже думать но вас сумма тех01:39:20
е-шек которые вправо должна гасить01:39:23
говоря на сленге те стрелки что влево01:39:27
то есть и внешние плюс едва должно01:39:30
равняться и один как в принципе сейчас я01:39:33
вижу многие написали молодцы это понятно01:39:36
и01:39:37
внешняя + едва они вправо равно е1 а но01:39:41
влево тогда тут будет суммарно 0 поле01:39:43
как бы вы тесниться01:39:45
так и напишем и внешние плюс едва и01:39:49
внешне плюс едва01:39:52
это е101:39:54
вот условие второе уравнение на q1 q2 мы01:39:58
сделали задачу почти осталось только01:40:01
подставить 1 и 2 он туда01:40:03
ладно01:40:05
подпишем01:40:07
и внешние плюс едва то есть q 2 делить01:40:10
на два ipsy 0 s равняется и 1 то есть q01:40:16
1 делить на 2 ипселл 0 с вот во второе01:40:19
уравнение на заряды q1 и q201:40:26
сможете в качестве домашнего упражнения01:40:28
убедиться в том что если взять01:40:29
предположение другое уравнение будет тем01:40:31
же или все же надо показать01:40:35
но уволь ваша у нас живое занятия01:40:38
все-таки я тоже подстраиваться под ваши01:40:40
желания так сказать01:40:49
давайте-давайте01:40:58
но давайте так я устно тогда коль виде01:41:01
что вижу сможете предположим q2 меньше01:41:04
нуля тогда здесь знак минус а едва тут01:41:07
будет вот тут вправо тут будет влево тут01:41:11
будет влево то есть если q2 меньше 001:41:14
здесь минус и два влево тогда вместо01:41:18
этого уравнения будет и внешние равно я01:41:21
один плюс едва однако если вы потом01:41:23
подставить ее 2 как минус q2 делить на01:41:26
два и всю 0 с вот конкретно это01:41:28
уравнение будет тем же01:41:31
поэтому я и говорю что предположение01:41:33
ничего не зависит это просто некое01:41:35
промежуточное за что вы цепляетесь01:41:37
слушайте но это очень здорово все01:41:40
давайте в рамках этого продолжать дальше01:41:42
над систему решать01:41:50
ну я уже видел этот комментарий есть01:41:53
желание понять каким образом при01:41:54
перераспределении заряда внутри01:41:56
проводника вынимаете он у нас мгновенно01:41:58
в школьных задачах перераспределяется01:42:01
считайте01:42:04
поэтому заниматься этим это значит уйти01:42:07
от школы сказать что мы решаем не01:42:09
школьные задачи по физике и непонятна01:42:11
цель тогда этого01:42:13
желание похвальная но в рамках школьных01:42:17
задач у нас а мгновенной01:42:19
электростатической индукции происходит01:42:20
возможно желание было неверным образом01:42:23
указано скорее всего заинтересовал нечто01:42:25
иное что все не будет это когда вас01:42:28
проводник будет как двигаться и там с01:42:32
течением времени индуцированные заряды01:42:34
будут меняться понять как вот это как01:42:37
раз то умение которое требуется в01:42:38
олимпиадных задачах возможно это хочется01:42:40
увидеть но это мы еще увидим01:42:43
почему q1 больше 0 и q 2 больше 001:42:46
предположили захотелось возьмите другой01:42:49
я так что произнес возьмите здесь меньше01:42:51
0 будет тот же ответ это просто нечто01:42:54
что мы должны взять дабы придерживайся01:42:56
этого расписать как модули напряженности01:42:58
указать направление иначе как это делать01:43:01
не знаю какие на самом деле заряды так01:43:04
систему решаем первое уравнение тот факт01:43:07
что q1 плюс q2 равняется q01:43:10
второе уравнение на 2 apple 0с до можем01:43:14
это два ipsy у нулевое с на01:43:18
напряженность внешнего поля + q 1 равно01:43:22
q201:43:23
ну метод подстановки можно просто01:43:26
использовать и все будет хорошо01:43:29
давайте q1 представим как у минус q201:43:32
второе уравнение перепишем 2 ipsy у01:43:35
нулевое с и внешние + q 1 то есть плюс q01:43:39
минус q2 равняется q 201:43:42
ну отсюда как бы находится q2 и01:43:46
так у пополам решить просто уравнение и01:43:50
скажите верно я пишу или нет плюс и все01:43:52
0 с и внешние01:43:55
она не она ребят напишите пожалуйста в01:43:57
чате01:44:05
она не она01:44:06
я кажется ошибся01:44:11
q2 и q1 перепутал пардон сейчас исправлю01:44:15
и01:44:16
видно отсюда ничего так тут q2 тут q101:44:21
ой господи но тогда все то же самое для01:44:24
заряда q 1 вот сейчас я подправлю и01:44:27
можно будет смотреть и поверять01:44:29
проверять она не она01:44:34
там с индексами лабудень получилось01:44:38
сейчас вроде должны нормально быть01:44:46
ну я жду от вас в чате как бы текст от01:44:49
того что все ок давай дальше01:44:54
вам сейчас должно быть лучше видно то01:44:56
что на доске01:45:01
пора01:45:03
все огонь ну q2 тогда чтобы найти01:45:06
подставьте q1 сюда посчитаете q2 откуда01:45:09
как раз там с минусом видимо будет q201:45:11
получится куб пополам минус и psion 0 с01:45:15
и внешние01:45:18
так01:45:26
то есть на первый вопрос мы отведали01:45:30
ндн01:45:34
но мы пока не дали ответ на вопрос01:45:37
как выглядит картина результирующего01:45:40
поля а вот тут некоторые моменты надо01:45:42
будет запомнить мы будем сразу01:45:44
использовать без этого долгого вывода01:45:47
довольно интересно было бы объединить01:45:50
поле индуцированных зарядов вне01:45:53
заряженного проводника01:45:55
я участку и что сделаю вы пока можете01:45:57
себе это не отмечать я один и два в одну01:46:00
сторону смотрят меня можно значит их 101:46:03
стрелочкой и модуль напряженности тогда01:46:06
будет 1 плюс е 201:46:08
похожие истории здесь видите в одну01:46:10
сторону то есть поля этих индуцированных01:46:14
зарядов можно виде одной напряженности01:46:17
вне проводника обозначить и01:46:20
1 плюс 2 согласно01:46:30
эта напряженность поля уже зарядов q1 q201:46:33
суммарная 2 индуцированных зарядов вне01:46:36
проводника обратите внимание на по01:46:38
модуль 1 этажа а интересно чему это01:46:40
равняется01:46:42
подумайте напишите в чате сейчас он01:46:46
получим результат который без вывода01:46:47
стоит использовать при решении задачи01:46:49
дабы вот каждый раз не заниматься вот01:46:52
этим рисованием стрелочек это утомляет01:46:54
мы запомним то что сейчас здесь01:46:57
сформулируем мы будем использовать это01:46:59
сразу01:47:00
напишите в чате чему равняется и один01:47:03
плюс е 201:47:06
так я думаю что вот то что вот здесь01:47:09
внизу можно убрать01:47:16
обратите внимание на закон сохранить01:47:18
заряды на ешке01:47:28
да q маленькая на 2 и все нули01:47:31
совершенно верно давайте прям это01:47:32
попробуем выразить и01:47:35
один плюс едва01:47:37
подставляя все это формально это q1 плюс01:47:40
q 2 делить на два и все 0 в с но по01:47:44
закону сохранения заряда суммарный01:47:47
индуцированный заряд проводника на01:47:49
поверхностях его это про заряд01:47:50
проводника я это вот это q01:47:53
то есть получается01:47:55
готовая формула ребят реально готовая01:47:59
формула01:48:01
что поле именно индуцированных зарядов01:48:04
q1 и q2 именно индуцированных именно01:48:08
оранжевая вне проводника01:48:11
это суммарный заряд этого проводника01:48:15
q маленькая делить на два и все 0 с01:48:19
то есть получается для толстой пластины01:48:21
ситуации с напряженностью такая же как01:48:24
для тонкой вне себя она создает01:48:27
напряженность01:48:29
определяем как ее суммарный заряд делить01:48:32
на дворе psion revo с это безумно01:48:35
красивый результат и01:48:37
можно им использовать пользоваться в01:48:39
задачах без вывода но если бы я его вам01:48:43
озвучил сразу а не показал бы на этом01:48:44
примере варианта бы вы его осознали зато01:48:47
теперь наверное стало лучше01:48:50
то есть грубо говоря01:48:53
можно было даже не отвечая на первый01:48:56
вопрос задачи ответить на второй01:48:59
как именно вот теперь мы пункт 401:49:03
поставим стерев то что находится справа01:49:07
давайте мы с вами это сделаем01:49:11
сейчас будет очень важная выкладка01:49:13
сделано01:49:19
пункт 4 сразу его в действии реализую01:49:22
так доска почти готова01:49:26
сейчас будет очень хорошо01:49:33
так01:49:37
смотрите01:49:40
еще раз картинку результирующих полей01:49:43
делаем01:49:46
можно не зная q1 и q2 сразу что-то01:49:50
сказать про результирующее поле ну01:49:52
во-первых01:49:53
если все статично у нас электростатики01:49:56
явление электростатической индукции01:49:57
произошло ведь это проводник поле в01:50:00
проводнике какой результирующая01:50:05
она 0 его нет да то есть суммарно и поле01:50:08
нулевой вектор до свидания там нет01:50:11
силовых линий01:50:13
поль будет только вне так овне ну еще01:50:18
складывается01:50:19
во-первых внешние есть01:50:22
кто-то его там создал01:50:26
это во-первых а01:50:28
во-вторых01:50:30
есть просто поле вот этой толстый01:50:33
заряженные пластины01:50:35
иными словами суммарное поле заряда в q101:50:38
q2 но она суммарный определяется просто01:50:41
зарядом q этой проводящие пластины ну01:50:45
когда просто дают зарядку обычно01:50:47
предполагают что все таки на01:50:48
положительный по условию01:50:50
раз так то поле толстой пластины в нее и01:50:54
то есть надо нарисовать и один плюс е 201:50:58
как суммарное поле зарядов q1 и q2 или01:51:02
просто поля толстой проводящий пластины01:51:05
если q маленькое больше нуля она01:51:07
направлена от этой пластины и оно будет01:51:10
равняться к у делить на 2 ip силу 0 с01:51:13
это то самое я один плюс е 2 тут то же01:51:17
самое q маленькой делить на два и всего01:51:19
0 с формально это тоже самое я один плюс01:51:22
е 2 то есть люди не надо знать q1 и q201:51:25
для того чтобы сделать пункт 2 обратите01:51:27
внимание01:51:29
ну реально01:51:32
но другое дело что сейчас придется таки01:51:35
это сложить если вот здесь с вложением01:51:37
проблем не будет справа тоже аниса01:51:39
направлены то здесь проблема есть они в01:51:43
разные стороны и не известно что больше01:51:45
то есть может так получиться что больше01:51:47
оранжевой они желтые тогда суммарное01:51:49
полю будет влево а может так что желтая01:51:52
больше оранжево тогда суммарное вправо01:51:54
то есть вот тут могут быть варианты для01:51:55
суммарного поля уже всех трех источников01:51:58
тут однозначно вправо01:52:00
как же это все записывать здесь дать так01:52:08
здесь справа суммарное поле однозначно01:52:10
вправо его напряженность и01:52:13
внешняя + q маленькое делить на два и01:52:17
обсе анализ01:52:18
для того поле что справа а тут не01:52:21
известно но даже когда неизвестно можно01:52:25
как вступить вы можете выбрать одно из01:52:27
двух направлений допустим вправо и01:52:29
просто дальше правильным образом01:52:32
вычитать если предполагаем что суммарное01:52:35
поле вправо значит и внешние больше q01:52:39
маленькая на 2 и всю 0 с тогда модуль01:52:41
напряженность это будет и внешние минус01:52:44
вот эта дробь это будет и внешние минус01:52:47
q маленькая на 2 ипселл 0 с однако могло01:52:52
быть и такое что вот это больше чем это01:52:55
но мы все равно можем так оставить01:52:59
как так вы меня спросите ну просто у вас01:53:02
от модной напряженностью будет01:53:03
отрицательной а это и будет01:53:06
свидетельствовать о том что01:53:07
напряженность на самом деле не01:53:08
вправо-влево01:53:09
то есть грубо говоря мы можем сказать01:53:12
что напряженность 2 вольт на метр вправо01:53:15
и это абсолютно та же самое если мы01:53:17
направим напряженность в левой напишем01:53:19
-2 вольт на метр то есть знак будет01:53:22
означать только смену направления01:53:25
именно по этой причине можно писать вот01:53:28
так01:53:29
можно писать вот так как я сейчас просто01:53:33
знак этого покажет действительно стрелка01:53:35
вправо или все-таки влево будет если01:53:37
больше 0 действительно вправо меньше01:53:39
назначит влево возможен и другой вариант01:53:41
то есть или что абсолютно тоже самое01:53:45
будет мы можем нарисовать этот проводник01:53:48
справа там все вроде понятно с01:53:49
напряженностью я внешние + q маленькая01:53:53
на 2 и всего 0 с и вроде ясно а тут01:53:56
могли бы направить стрелку влево считает01:53:58
что оранжевый победит и просто тогда бы01:54:00
из этого это надо вычитать было бы01:54:02
написать тогда q маленькое делить на два01:54:05
и всего 0 с минус и внешне вот ребят01:54:08
абсолютно равноправны и вещи можно01:54:11
писать действительно один из вариантов01:54:12
совершенно верно кристин01:54:16
это ответ на второй вопрос мы выдали это01:54:21
понятно01:54:24
кстати говоря разные напряженности по01:54:28
разные стороны толстой проводящие01:54:30
пластины могут быть только тогда когда у01:54:32
пластины есть низ компенсированный заряд01:54:34
имейте ввиду они будут одинаковыми в01:54:37
одну сторону только когда заряд пластины01:54:39
0 и01:54:40
наконец01:54:42
последнее и очень важное здесь это01:54:44
третий вопрос я напомню его01:54:48
ну вот сейчас проводник заряжены в поле01:54:51
электрическом и это поля на проводник01:54:53
силы будет действовать если проводник не01:54:57
удерживать он начнет двигаться с01:54:58
ускорением он двигаться начнет01:55:00
но мы этого не хотим поэтому действием01:55:03
против этой силы стран электрического01:55:05
поля силы f и удерживаем его01:55:08
как же понять что там с этой силой f ну01:55:12
наверное разобраться с тем как поле01:55:14
действует вот тут очень важно что для01:55:17
нахождения силы действующие на тот или01:55:20
иной объект01:55:21
нужно определить электрическое поле01:55:25
являющаяся внешним для этого объекта01:55:27
только01:55:28
потому что сам этот объект будучи01:55:31
заряженным своим полем на себя не01:55:33
действуют на01:55:35
объект действует только что-то извне01:55:39
то есть надо понимать что силовое01:55:43
воздействие со стороны электрического01:55:45
поля объект в лице проводника испытывает01:55:48
только со стороны внешнего01:55:50
электростатического однородного поля01:55:52
напряженность которого я внешняя тут01:55:55
многие скажут а как же заряды q1 и q2 ну01:55:59
их поля на себя не не действует ни как01:56:02
если этот проводник целиком брать как01:56:05
вот некий объект общей то есть суммарно01:56:07
брать q1 q2 заряд то есть q маленькая01:56:10
сам зарядку маленькая своим полем сам на01:56:13
себя не действуют понимаете поэтому для01:56:16
нахождение силы01:56:18
действующие на этот объект надо брать01:56:21
поле являющийся внешним для этого01:56:22
объекта01:56:23
а это поле только желтое они оранжевое01:56:27
оранжевый это поле самого этого объекта01:56:29
она своим полем сама на себя не того01:56:33
поняли01:56:36
пятый пункт ищем силу01:56:52
заключительный пятый пункт первой задачи01:56:55
которые как раз является основой всего01:56:58
да да да совершенно верно сейчас мы это01:57:01
как раз отметим так пятый пункт01:57:04
фактически можно нарисовать просто тупо01:57:07
проводник и отметить его суммарный заряд01:57:10
нам нужно внешнее поле в котором01:57:13
находится весь этот зарядку а это только01:57:17
поле внешнее все01:57:20
если заряд положительной у нас именно01:57:22
так то силу будет действует туда же куда01:57:25
и внешне и это будет сила со стороны01:57:28
электрического поля01:57:30
как она будет определяться она будет01:57:32
определяться как произведение01:57:34
напряженности являющиеся внешне для01:57:36
объекта наблюдения для нашего заряда q01:57:38
маленькая умножить на сам заряд объекта01:57:41
наблюдения q маленькая объектом01:57:43
наблюдения здесь является наш проводник01:57:45
целиком01:57:47
все01:57:51
эта сила действующая со стороны01:57:53
электростатического поля конкретно на01:57:55
этот проводник из и направлена на с я01:57:58
внешние только thq положительное01:58:01
естественно если проводник не трогать он01:58:03
вправо01:58:05
двигаться начнет с ускорением равном f01:58:07
электрической делить на массу01:58:10
но мы этого не хотим поэтому будем01:58:13
действует против этой силы f01:58:14
электрическая наша внешняя сила должна01:58:17
быть направлена против электрическое01:58:19
быть просто навсего ей равна тогда01:58:21
проводник будет неподвижен01:58:24
ответ сила направлена влево и равная01:58:27
внешнюю q вот этот результат и01:58:31
внешнюю q это понятно01:58:35
это принципиальный момент ребята очень01:58:38
важный момент01:58:41
понятно что она не всегда постоянная01:58:45
бывает так что я внешние меняется01:58:48
надеюсь мы сегодня дойдем до такой01:58:50
задачи здесь есть вопросы давайте потому01:58:54
что с этим заданием не больше сказать01:58:55
нечего мы достаточно много любопытных01:58:58
фактов здесь выделили и теперь можем01:58:59
переходить уже к01:59:04
усложнять к более интересным вещам01:59:10
ну вот наконец-таки сейчас вы увидите01:59:12
картинку кибер денди дэн посмотрите это01:59:16
будет задача под номером 201:59:22
но потому что таков принцип нахождения01:59:23
силы на пробный заряд01:59:26
вот здесь проводник зарядом q это как01:59:29
фактически пробный заряд01:59:32
сила действующая на него определяется01:59:36
напряженностью являющийся внешней для01:59:38
него это просто может сказать01:59:40
определение напряженности в каком-то01:59:41
виде01:59:43
для нахождения силы действующие со01:59:45
стороны электрического поля на заряд01:59:47
нужно брать напряженность поля01:59:49
являющегося внешним для этого заряда без01:59:52
учета того поля который сам создает этот01:59:54
заряд можно это объяснить так до заряд01:59:57
создают свое поле но она сама на себя не01:59:59
действует в этом и суть02:00:04
лучшие книги и пособия это решение задач02:00:07
а их можно брать где угодно чем больше02:00:10
решаете тем лучше нет такой волшебной02:00:14
таблетки приняв которые вы все сможете02:00:15
опыт только решением задачи02:00:18
приобретается так давайте посмотрим02:00:20
внимательно на условия это будет номер 202:00:30
очень хороший классический пример с02:00:32
двумя02:00:34
толстыми02:00:36
заряженными пластинами и02:00:39
так можете посмотреть на условия хотя02:00:43
нам в принципе будет вам сейчас доступна02:00:45
всегда02:00:46
она никуда не денется экран только стал02:00:50
поменьше02:00:59
нет это задачи которые есть во всех02:01:03
задачниках это просто то что никак02:01:06
нельзя заменить ничем02:01:09
она везде есть она на всех олимпиадах в02:01:13
том ином виде было в тельные года это02:01:16
классика когда две толстых пластин и 1 в02:01:18
поле другой находится и 202:01:20
электростатических индукции 1 в одном02:01:22
проводнике другая в другом02:01:24
задача везде есть02:01:32
итак условия давайте посмотрим 202:01:35
проводящие пластины с зарядами q02:01:37
маленькой больше 0 и минус 3 q маленько02:01:39
речи они скомпенсирован их зарядов02:01:42
расположены параллельные напротив друг02:01:44
друга их удерживают02:01:47
площадь пластин и с а их размеры велики02:01:50
по сравнению с состоянием де маленькая02:01:52
между ними и можно считать что заряда02:01:54
распределены по каждой поверхности02:01:55
пластин равномерно краевыми эффектами02:01:58
пренебречь то есть поля однородные02:02:01
так что спрашивают вопрос первый найдите02:02:04
разность потенциалов левый правых02:02:06
пластину02:02:07
вопрос 2 какой заряд будет02:02:09
индуцированной правой стороне правой02:02:11
пластины вопрос 3 определите величину02:02:15
сил электростатического притяжения02:02:16
пластину02:02:18
ну честно говоря проще пока начать02:02:21
первые 302:02:23
кристина это означает ровно то же самое02:02:26
что фраза краевыми эффектами пренебречь02:02:28
то есть все вот это вот условия того что02:02:30
пластинки близко друг другу что площадь02:02:32
и большая это способ как ты их эти02:02:35
пластины приравнять плоскостям то что на02:02:37
самом деле только плоскостью поле02:02:39
является однородным02:02:41
вот клевыми эффектами пренебречь эту02:02:44
фразу дописал я наверное не надо было02:02:46
потому что там была другая и которая в02:02:48
принципе это и означало что размеры их02:02:50
велики по сравнению с состоянием до02:02:52
между ними это означает что поль02:02:53
однородное то есть напряженность02:02:55
перпендикулярно пластине и формулу для02:02:58
нее мы писали вот и все давайте02:03:02
разбираться с этим заданием номер 202:03:05
начнем с02:03:06
первого вопроса02:03:08
только что решая задачку02:03:12
мы выяснили что толстая пластина вне02:03:16
себя02:03:17
создает поле02:03:19
напряженность которого определяется ее02:03:22
суммарным зарядом ходит без куда так02:03:26
вот этим фактом здесь и нужно02:03:29
воспользоваться и02:03:31
без первой задачи если бы я сразу бы это02:03:34
сейчас писал вряд ли бы это все оценили02:03:36
правда02:03:40
итак у вас есть толстая пластина раз у02:03:44
нее положительный заряд q у02:03:48
вас есть толстая пластина 2 это все02:03:52
проводящие пластины и и заряд минус 3 q02:03:58
давайте поговорим только о зоне между02:04:02
ними02:04:05
договорились02:04:10
скажите пожалуйста вот в этом в этой02:04:12
области какую напряженность поля создает02:04:15
толстая пластина зарядом q02:04:18
ну как заряд положительной значит02:04:21
напряженность от от этого заряда то есть02:04:25
эта напряженность будет вправо здесь эта02:04:29
напряженность поля этого заряда и если02:04:31
модуль напряженности этой сразу писать02:04:34
модуль q маленькая делить на два ipsy у02:04:37
нулевое с то есть q маленькая делить на02:04:40
два ipsy у 0 с то что модуль q равен q и02:04:43
так вот эта напряженность поля всей вот02:04:48
этой толстые пластины02:04:49
нет конечно этот зарядку маленько тут02:04:52
перераспределиться часть его будет на02:04:54
левой стороне часть на правой и вот эта02:04:56
напряженность я один плюс едва суммарная02:04:59
вот этих двух которые индуцированные на02:05:01
поверхностях то есть как бы все02:05:03
проводящие пластины с суммарной02:05:04
напряженности поняли02:05:09
здорово02:05:11
теперь02:05:12
в этой же области02:05:14
нарисуем напряженность поля02:05:18
вот этого заряда минус 3 q правые02:05:22
пластины толстый всей целиком то есть02:05:24
обоих зарядов индуцированных и тут и тут02:05:26
сумма которых минус 3ху будет равняться02:05:29
заряд отрицательный до нач напряженность02:05:33
поля этой толстой пластины к ней к ней02:05:36
чужин равна02:05:38
модулю этого заряда делить на 2 ip силу02:05:42
0 с зачем же равняется модуль заряда02:05:45
минус 3у02:05:46
плюс 3 q02:05:49
модуль то выйти в модуль всю зиму02:05:51
поминание забывать о нем получается 3q02:05:53
маленькая делить на два и обсе у 0 с02:05:57
ну так все вот напряженность поля этой02:06:01
пластиной здесь вот напряженность поля02:06:04
этой пластины здесь то есть теперь можно02:06:06
результирующее поле определить02:06:09
можно его даже попытаться здесь отдельно02:06:11
нарисовать02:06:14
итак02:06:16
результирующее поле лишь в области между02:06:19
двумя заряженными проводящими пластинами02:06:22
заряды которых куй минус 3 q02:06:25
вправо вправо понятно что суммарное02:06:29
будет тоже вправо и по принципу02:06:31
суперпозиции просто сложите ребят q02:06:35
маленькая плюс 3 q маленькой 4-ку02:06:37
маленькая да то есть результирующий вот02:06:39
эта напряженность02:06:40
легко будет найдено можно ее подписать02:06:42
между толстыми пластинами q маленькая02:06:46
делить на два и всего 0 с плюс 3 q02:06:50
маленькой делить на два и обсе о 0 с и02:06:53
тобой 4-ку маленькое делить на два и02:06:56
всего 0 с на двойку можно сократить 2-ку02:06:59
маленькой делить на и всего 0 с02:07:02
фух сделано02:07:05
первый вопрос задачи звучит так найдите02:07:09
разность потенциалов левый правый02:07:10
пластин и вообще на самом деле сам этот02:07:13
вопрос звучит весьма забавно02:07:16
каких точках пластин говорят ведь02:07:19
потенциал в какой-то конкретной точке мы02:07:21
берем а тут можно сразу отметить а разве02:07:23
это важно если это проводящая пластина02:07:26
то вследствие электростатической02:07:28
индукции в нее суммарное поле в ней02:07:30
будет 0 у вас результирующее поле вот02:07:33
здесь самой пластине будет ноль то же02:07:35
самое будет в правой именно по этой02:07:37
причине у вас здесь в любой точке02:07:40
потенциал будет один и тот же и можно02:07:43
его просто называть потенциалом левой02:07:45
толстые пластины02:07:46
то есть в этой точке будет потенциал02:07:49
назовем его fe-1 в этой точке будет02:07:52
потенциал ферден в этой точке fe-1 в02:07:55
этой точке fe-1 в этой точке fe-102:07:58
почему-то чтут поле нет где поле нет02:08:01
потенциал одинаковые вот все есть02:08:04
потенциал левой пластины прекрасно пусть02:08:08
здесь потенциал phi2 тогда он здесь и 202:08:11
здесь и 2 тут phi2 не знаю здесь и 202:08:16
здесь и 2 почему он здесь везде02:08:19
одинаковы тоже напряженность поля02:08:22
вследствие электростатической индукции в02:08:24
пластине отсутствует напряженность02:08:26
результирующего поле понимаете02:08:28
но получается вот разность потенциалов02:08:31
проводящих пластин это разность02:08:33
потенциалов фактически между двумя02:08:35
точками которые ближе всего друг другу02:08:38
на внутренних поверхностях02:08:40
они как раз вдоль силовой линии будут02:08:43
единственное что нам нужно для02:08:45
нахождения этой разности потенциалов что02:08:47
кстати обратите внимание вот здесь вот02:08:49
вот тут посмотрите на картинку так о д02:08:53
маленькая все видят там нам нужно как02:08:56
раз вот это расстояние между ними02:08:59
кстати напишите в чате вот здесь что02:09:02
больших и один или в два и почему02:09:05
причина02:09:23
потенциал спадают по направлению силовых02:09:25
линий02:09:26
результирующего поля она вправо значит в02:09:29
два меньше fe-1 да02:09:32
да да да нет нет и два больших и один02:09:34
больше потому что напряженность к точке02:09:36
2 а потенциал спадает двигаясь вот так02:09:39
вот по силовым линиям потенциал все02:09:40
меньше и меньше будет02:09:42
fe-1 больших и 2 из большего если02:09:45
вычесть меньшей это будет результирующая02:09:47
напряженность умножить на расстояние02:09:49
вдоль силовых линий и т.д.02:09:53
но славно подставляем это сюда пишем02:09:55
ответ на первый вопрос 2-ку маленькая02:09:58
умножить на d поделить на ipsy у 0 с это02:10:02
правильный ответ на первый вопрос данный02:10:04
задач02:10:05
понятно02:10:17
сложно или нет судите сами а02:10:20
мой взгляд нет02:10:23
давайте даже пока не на 2 вопросы02:10:25
ответим а сразу на 3 мне кажется это02:10:28
будет проще вот у вас проводящие02:10:31
пластины имеют разные знаки поэтому они02:10:34
притягиваются и над понять с какой силой02:10:36
силу притяжения найти друг другу тут на02:10:40
самом деле можно двумя разными подходами02:10:42
двигаться можно в качестве объекта02:10:44
наблюдения взять левую толстую пластина02:10:47
можно право я предлагаю сделать это это02:10:49
дабы показать что это сил будет одна и02:10:51
та же по модулю но она будет имеет02:10:53
разные направления в принципе это третий02:10:55
закон ньютона в чистом виде02:10:58
кирилл пишет а ведь мы по сути могли02:11:00
взять не расстояние между краями пластин02:11:02
а например между центрами ответы тогда02:11:05
бы не поменялось нет не поменялся как а02:11:06
разница то есть даже если мы берем точку02:11:09
здесь и здесь мы все равно берем02:11:10
расстояние вдоль силовых линий02:11:13
в той области где потенциал меняется02:11:15
если ты об этом02:11:17
вот писать вот например от этой точки до02:11:20
еды но смысла нету тебя поле между ними02:11:22
неоднородного тебя тут поле нет тут02:11:24
поляне то тут есть надо брать для этой02:11:26
формулы область где либо поле только нет02:11:28
либо она только есть поэтому я взял эту02:11:30
область диану только есть а какие то тут02:11:33
точки возьмешь так так так они будут не02:11:35
важно потому что d маленько вдоль02:11:37
силовых линий расстояния берется02:11:40
итак давайте возьмём в качестве объекта02:11:43
наблюдения сперва02:11:46
правую толстую пластину да да да заряд02:11:49
который равняется минус 3 кв то есть вот02:11:52
это объект наблюдения пусть будет02:11:55
силу на него будем определять02:11:58
действующую02:12:01
чтобы понять какая сила действует на02:12:03
объект наблюдения со стороны02:12:07
электрического поля надо прекрасно02:12:09
понимать одну простую вещь и02:12:11
что этот заряд сам на себя своим полем02:12:14
не действует на него действует только02:12:17
поле внешнее а02:12:18
внешним для этого заряда является поля02:12:21
другой пластины значит только его в02:12:25
качестве внешнего нарисовать и нужно02:12:28
внешнее поле для правой пластины это02:12:31
поле левой пластины направленное вправо02:12:34
потому что заряд левый пластиной02:12:36
положительный модуль напряженности02:12:38
которой q маленькое делить на два и все02:12:40
0 с02:12:41
вот внешнее поле для правы пластины02:12:45
поскольку поскольку заряд правы пластины02:12:50
отрицательный то сила будет направлена02:12:53
против вот этой напряженность а значит02:12:56
влево02:12:59
но эту силу назовем ее f это та сила с02:13:03
которой поле левой пластины притягивает02:13:05
правую пластину будет справедливо вполне02:13:08
закономерно я формула модуль силы есть02:13:10
модуль напряженность являющийся внешней02:13:13
для данного объекта02:13:15
это поле левая пластина умножить на но02:13:19
если мы в силу пишем по модулю до02:13:21
умножить на модуль заряда объекта а это02:13:23
3q по модулю02:13:25
то есть получается ответ сила с которой02:13:29
левая пластина притягивает правую это 3q02:13:32
в квадрате02:13:34
делить на 2 мп село 0 с не02:13:38
смейте здесь закон кулона только писать02:13:40
и вас умоляю он для точечных зарядов так02:13:43
работает когда олимпиаде физтех я помню02:13:46
такое было и народ писал я даже02:13:49
некоторых знаю закон кулона02:13:52
но это02:13:54
это плохо02:13:56
это лишь улыбку вызывает причем у самих02:13:59
тех кто это сделал ну условия стресс02:14:02
этом все дела понятно но ребят тут02:14:04
подход такой так 2 под фото 2 способ02:14:07
чтоб тот же ответ получился вы же02:14:09
понимаете что вы могли в качестве02:14:11
объекта наблюдения взять еще и левую02:14:13
пластину02:14:15
понимаете то есть давайте теперь02:14:18
поступим иначе02:14:24
давайте мы лучше вы это сделаете02:14:26
отдельным рисунком конечно в качестве02:14:29
объекта наблюдения возьмем левую02:14:31
пластинку вот эту теперь это объект02:14:35
наблюдения02:14:37
чтобы понять какая на него сила02:14:39
действует на этот объект наблюдения надо02:14:43
понять в каком внешнем поле этот объект02:14:46
находится и02:14:47
все потому что этот заряд своим полем02:14:50
сам на себя не действует на него02:14:51
действует только что-то извне и а это02:14:54
вне есть правая пластина и ее заряд02:14:57
минус 3 q то есть эта пластина будет02:15:00
создавать поля являющийся внешним для02:15:03
левой пластины для объекта и вот именно02:15:05
она на него действовать силы и будет02:15:08
поскольку заряд правый пластина02:15:10
отрицательной то модуль напряженности та02:15:13
напряженность поля этого заряда к ней02:15:16
уже и и писали02:15:18
вот это внешнее поле для левой пластины02:15:22
модулю напряженности это модуль заряда02:15:25
минус 3 q или 3q делить на два и всего 002:15:28
с02:15:30
синеньким цветом сейчас вот здесь02:15:32
нарисована напряженность пор являющегося02:15:34
внешне для левой пластины и02:15:36
поскольку заряд левый пластина это и02:15:39
есть объект наблюдения положительной то02:15:42
сила будет направлена туда же куда это02:15:44
внешняя напряженность а значит вправо а02:15:47
как эта сила будет определяться по02:15:49
модулю модуль внешней напряженности 3q02:15:52
маленькое делитесь на 2 и апсел 0 с и02:15:55
умножить02:15:56
но если это модуль силы на модуль заряда02:15:58
а это просто кумара к ну не удивительно02:16:02
что получается ровно тот же самый ответ02:16:03
потому что здесь но у нас работает02:16:05
третий закон ньютона в согласии с02:16:07
которым если силы имеют одинаковую02:16:10
природу возникновения она в02:16:12
электростатическое взаимодействие02:16:14
то вот эти силы действующие на объекты02:16:17
они равны по модулю но имеют разные02:16:20
направления то есть вот она ваша сила02:16:22
притяжения и два подхода то есть можно в02:16:25
качестве объекта наблюдения брать правую02:16:27
пластины писать вот это а можно брать02:16:29
левую писать вот это понятно что делать02:16:31
это это не обязательно надо только 1 из02:16:33
2 ребят понятна идея02:16:41
второй пункт как вы видите здесь тоже02:16:42
получился вроде как ну вроде нет ничего02:16:45
такого мне кажется вполне ук самый02:16:49
интересный вопрос 202:16:50
посмотрите внимательно на условие02:16:53
для разной природы нет ну если там они с02:16:57
чудесным образом какие-то сил будут02:16:58
равны это не будет просто из третий02:17:00
закон не тот следует02:17:05
итак вопрос какой заряд индуцированной02:17:08
правой стороне правой пластины тут уже02:17:10
речь о том что на самом деле у вас тут02:17:12
электростатическая индукция произошла и02:17:14
тут электростатическая индукция02:17:15
произошла то есть зарядку маленько он02:17:18
состоит из двух частей одна часть здесь02:17:20
другая часть здесь заряд минус 3 q02:17:23
маленькая тоже состоит из двух частей02:17:25
часть тут заряды этого часть здесь02:17:27
понимаете02:17:29
в этом суть то есть эти заряды они02:17:32
суммарные но они по поверхностям02:17:34
распределены и02:17:36
вот вторая часть задачи как раз состоит02:17:39
в том чтобы расписать все что связано с02:17:41
явлением электростатической индукции эта02:17:43
часть будет как раз самое нужное самое02:17:45
полезное для нас сейчас давайте мне за02:17:47
строимся02:18:09
ну давайте пункт 202:18:17
так надо рассматривать правую пластину02:18:20
ведь спрашивает заряд индуцированные на02:18:22
ее правой стороне значит только ее и02:18:24
стоит нарисовать02:18:25
то есть стоит нарисовать только правую02:18:28
пластину можно так и подписать правая02:18:33
правая пластина02:18:36
то что мы сейчас сделаем это типичная02:18:39
задача олимпиад и с перечне02:18:43
его заряд минус 3 q02:18:46
зарядом02:18:51
минус 3 q маленькая02:18:57
что вызывает явление электростатической02:18:59
индукции в правой пластине напишите вот02:19:01
здесь в чате конкретные ответы02:19:04
конкретный ответ02:19:08
понятно что явление это вызывает02:19:12
электростатическое поле02:19:14
как было правильно в принципе написано02:19:17
внешним полем является поле другой02:19:18
пластиной фактически это поле какой02:19:21
пластины02:19:22
что в правой электростатической индукции02:19:25
вызовет02:19:26
это поле левой пластины а мы его уже02:19:29
рисовали и так у маленькая на 2 ipsy у 002:19:34
с02:19:35
ну так давайте сразу везде нарисуем02:19:38
здесь уже на самом деле есть смысл мне02:19:42
кажется02:19:44
все три области сделать хотя по факту02:19:47
будет нужно только вот это и так вот02:19:49
здесь поля толстой пластины q маленькая02:19:53
напряженность этого поля q маленькая02:19:56
делить на два эпсилон о лес q маленькой02:19:59
делить на два и всего 0 с02:20:02
q маленькое делить на два и всего на лес02:20:05
вот это внешне это то что я внешне02:20:07
раньше было но мы-то понимаем что вас02:20:12
вот здесь на правой стороне был02:20:13
индуцировать заряд q2 вследствие02:20:16
электростатической индукции она левый02:20:18
заряд соответственно q102:20:20
что можно сразу напишите в чате сказать02:20:23
про заряды q1 q2 прямо напишите четко02:20:25
вполне чтоб это было видно что мы можем02:20:28
сказать про них сразу вот далеко не02:20:30
уходя02:20:33
у нас изолирована правая пластина верен02:20:36
их филин закон сохранения заряда02:20:39
то есть q1 плюс q 2 это02:20:46
минус 3 q вот сходу это пишется с и за02:20:50
закон сохранения заряда02:20:53
q 1 + q 2 это минус 3ху 1 уровне 202:20:57
неизвестных надо еще одно не живо взять02:21:00
суммарное поле в проводнике 0 отсюда для02:21:04
этого надо рисовать поля зарядов q1 q202:21:08
главное здесь для этого надо02:21:10
предположить про эти заряды хочет что-то02:21:13
но я предполагал что оба положительны и02:21:17
говорил что так удобнее02:21:19
это очевидно что это не так02:21:22
суммы них отрицательное на чип не было02:21:25
давайте-ка он другое предположение02:21:27
возьмем можно брать любое02:21:30
даже неверное02:21:32
предположим что02:21:35
ну вот предположим что да давайте02:21:38
наверное все-таки предположим что вы02:21:40
положительных мне кажется даже будет02:21:42
лучше понятно что предположение неверно02:21:44
и потому что сумма положительных чисел02:21:46
не может равняться отрицательному числу02:21:48
но суть в том что от этого предположения02:21:49
как я уже говорил в первой задаче ничего02:21:52
абсолютно не зависит вообще02:21:54
она нужна что просто стрелки нарисовать02:21:57
и модули е-шек расписать02:21:59
тогда02:22:01
модули напряженности как будут02:22:03
выражаться модуль напряженности первого02:22:05
заряда и один как модуль q 1 делить на02:22:08
два и psion revo с модуль раскрываем с02:22:10
плюсом пуль такое предположение штуку02:22:12
один больше 0 будет q1 на 2 и все 0 с02:22:15
дальше два02:22:16
модуль q 2 делить на два и обсе unless02:22:20
опять по предположению по 2 положительны02:22:23
раскрываем значит с плюсом тут q2 co2 и02:22:25
все 0 с он все очень хорошо вышло нам02:22:28
взгляд теперь эти ешки надо рисовать02:22:32
давайте ну поле заряда q 1 по02:22:36
предположению положительный значит от02:22:38
него и02:22:40
один от него и один от него от q1 и один02:22:44
от q1 и один от q1 готова02:22:49
q2 по предположению положительной значит02:22:52
поле i2 от q2 поле i2 от q202:22:55
в поле i2 от q2 вот она едва едва едва02:23:04
ну а дальше мы пользуемся тем что внутри02:23:07
правый пластины02:23:09
внутри проводника02:23:13
внутри проводника02:23:16
результирующее поле вследствие02:23:18
электростатическая индукция должно02:23:20
отсутствовать и напишите пожалуйста вот02:23:23
здесь в чате все вместе сейчас02:23:25
какая связь тогда будет на раз два три02:23:29
величины модулей напряженность вот это02:23:33
это это02:23:35
ну что тут поля зону лилась над чтобы02:23:38
сумма стрелка вправо равнялась сумме02:23:41
стрелку влево так что получается что-то02:23:42
подобное тому что уже был на самом деле02:23:44
ведь02:23:48
то есть синенькая плюс 1х равно едва а02:23:51
синенькой атаку маленькая делить на 2a02:23:54
psion revo с02:23:56
плюсы отдельных равно и 202:23:59
равно и написал сейчас напишу равно02:24:02
равно едва02:24:04
можно подставлять 3 1 и 2 и вот то что02:24:08
будет получаться после подстановки02:24:10
не это а то что будет получаться сейчас02:24:13
я напишу после подстановки именно это не02:24:16
зависит от предположения представляем02:24:18
ешки сюда получаем q маленькое делить на02:24:20
два и все 0 с плюс 1 это q1 делить на02:24:24
два ipsy анализ с это получить вот это02:24:27
вот и все 0 константа равняется02:24:29
едва-едва это q2 делить на дворе все 002:24:33
с2 и всего 0 с досвидос получается очень02:24:37
красиво02:24:40
q + q 1 равно q2 q + q 1 равно q2 и02:24:46
вне зависимости от предположений02:24:48
уравнения будет выглядеть одинаково02:24:51
но осталось немножко осталось просто02:24:53
решить систему вот этих двух уравнений02:24:55
для того чтобы найти реальные заряды q102:24:57
q202:24:59
руслан спрашивает а может ли быть такой02:25:01
случай цепь из двух конденсаторов могут02:25:03
ли заряды на пластинах на одном из02:25:05
конденсатора быть не равны друг другу до02:25:07
могут если искусственно их такими02:25:09
сделать02:25:10
соедините будет перетекания я на своем02:25:13
олимпе одном курсе то решал который вот02:25:16
fox варди ссылочку в скидывали в чатик02:25:22
ну давайте система запишем прямо четко02:25:26
что было видно так q1 плюс q 2 это02:25:29
минус 3 q маленькая02:25:32
q маленькая плюс q1 и q202:25:37
ну я думаю что вот это надо надо понять02:25:41
знаете что-то спрашивает понять нас02:25:44
спрашивает смотрите какой заряд будет02:25:46
индуцированной правой стороне правой02:25:48
пластины вот правая пластина правая02:25:50
сторона короче вас куда вас спрашивают02:25:52
так что q2 давайте найдем чтобы найти q202:25:56
надо q1 исключить из первого уравнения02:25:59
нижнего из нижнего q1 и q2 минус q02:26:03
подставляем это верхняя верхняя верхней02:26:06
переписываем вместо q1 пишем q2 минус q02:26:09
потом + q 202:26:11
равно минус 3 кв02:26:13
то есть два q2 равняется минус 2 q по02:26:17
как получается q 2 равно минус q q 202:26:21
равно минус q окажется на правой стороне02:26:24
вот он ответ на второй вопрос ответ на02:26:26
второй вопрос на правой стороне будет02:26:27
вот здесь индуцировать заряд минус 3 q02:26:29
но тогда налево получается минус 2 q это02:26:33
если вот это сюда подставить02:26:35
да то есть можно также ведь и q1 найти02:26:38
будет -2 кун обратите внимание помните я02:26:41
вам говорил что не взять на плюс-минус02:26:43
мы сейчас столкнулись ситуации когда вас02:26:46
минус минус02:26:48
такое возможно именно когда02:26:49
первоначальный заряд есть это нормально02:26:51
когда это многих смущает ребят на вот он02:26:54
ответ на второй вопрос задачи мы только02:26:56
что с вами сделали очень хороший пример02:26:58
очень поучительный пример который02:27:00
связывает всю ту самую теорию которая бы02:27:02
рассказывал в 1 час и вот используют те02:27:05
наработки которые были в первой задаче02:27:09
нет не обязательно писать что02:27:11
предположение неверно и те кто проверяют02:27:13
они знают называется метод напряженности02:27:16
он также как и метод потенциалов в цепях02:27:18
неважно что предположить главное этого02:27:20
предположения всюду следовать02:27:23
ну говоря на сленге словно от держать02:27:27
дал слово его держи предположив заряда02:27:31
положительные зачем все везде должно там02:27:33
удовлетворять модули напряженности когда02:27:35
модули раскрываем и направление этой то02:27:38
а что именно предположено было это02:27:40
неважно главное чтобы у вас вот то что02:27:42
здесь при раскрытии модули не02:27:44
противоречил направлением здесь е а это02:27:47
кстати чаще всего и возникают у многих02:27:50
ты три дтп02:27:53
нам надо писать так это я ответил02:27:57
ну вот как раз вот ведь пишут что02:27:59
предположил чтобы отрицательный ответ02:28:01
тот же ну вот готово так сейчас я вам02:28:04
открою следующую задачку это у нас уже02:28:07
будет задачка под номером три хочу чтобы02:28:10
вы посмотрели это уже мой hand-made так02:28:13
сказать то что я там ноги orel для02:28:16
раскачки будет очень прикольно02:28:19
можете сейчас посмотреть02:28:22
впитать всю атмосферу этой прекрасной02:28:25
задачи сейчас мы будем наблюдать за тем02:28:27
как проводник будет двигаться внутри02:28:29
конденсатора заряженного но отключенного02:28:32
от источника это же задачи есть02:28:35
превьюшки к этому стриму вот я даже02:28:38
числа попытался здесь подобрать в общем02:28:40
мне кажется что это будет сейчас очень02:28:41
интересно посмотреть02:28:43
вот02:28:46
настраивайтесь на эту задачу и да мы02:28:48
сделаем еще один небольшой перерывчик02:28:50
вот чтобы настроиться на ее волну но она02:28:53
этого задания02:28:54
да здесь02:28:57
условия видимо сейчас вас пропадет вот02:29:00
ну ничего мы как вот сейчас после02:29:01
перерыва продолжу вместе с вами но02:29:03
появится02:29:05
раскрываю карты так сразу скажу что02:29:10
конкретно такой случай задачи и эта02:29:13
задача на равноускоренное движение02:29:16
9 класс и02:29:18
вы до поэтому она будет прикольной она02:29:22
будет хорошо воспринята так что давайте02:29:24
ребят перерыв минут десять одиннадцать02:29:26
булочки сейчас вам включим02:29:29
после перерыва продолжим ботать02:29:31
перерыв02:29:45
[музыка]02:29:49
[аплодисменты]02:29:51
[музыка]02:29:52
[аплодисменты]02:29:53
[музыка]02:29:54
[аплодисменты]02:30:07
[музыка]02:30:08
[аплодисменты]02:30:09
[музыка]02:30:12
[аплодисменты]02:30:15
[музыка]02:31:05
и02:31:09
[музыка]02:31:15
[музыка]02:31:27
[аплодисменты]02:31:30
[музыка]02:32:12
вы02:32:13
[аплодисменты]02:32:14
[музыка]02:32:18
[аплодисменты]02:32:20
[музыка]02:32:38
[музыка]02:32:42
[аплодисменты]02:32:46
[музыка]02:32:51
[аплодисменты]02:33:05
[музыка]02:33:15
[музыка]02:33:44
[музыка]02:33:52
[музыка]02:34:19
[музыка]02:35:19
[музыка]02:35:49
[музыка]02:36:00
[аплодисменты]02:36:03
[музыка]02:36:07
[аплодисменты]02:36:25
[музыка]02:37:47
[музыка]02:38:00
[музыка]02:38:13
[музыка]02:38:38
а02:38:58
[музыка]02:39:08
[музыка]02:39:49
[музыка]02:40:24
[аплодисменты]02:40:26
[музыка]02:40:31
[аплодисменты]02:40:33
[музыка]02:40:42
[аплодисменты]02:40:43
[музыка]02:41:02
[музыка]02:41:17
[аплодисменты]02:41:19
[музыка]02:41:24
[аплодисменты]02:41:28
[музыка]02:41:35
[аплодисменты] [музыка]02:41:59
давайте продолжать02:42:01
мы начинаем повышать уровень сложности02:42:04
вот и вот эта задача который вы уже02:42:07
видели давайте познакомимся это уже02:42:09
совсем серьезно то есть это уже уровень02:42:12
вот здесь можно будет уже покачать02:42:15
прочувствовать всю физику того процесс02:42:17
который происходит в общем это будет02:42:19
кровь погнали условия02:42:24
номер три так полагаю02:42:30
конденсатор закрепленными обкладками02:42:32
заряженные отключен от источника02:42:34
ну как вы думаете напишите в чате стоит02:42:35
значит02:42:36
открытию от источника что можно тогда02:42:40
про эти заряженные обкладки сказать02:42:43
кстати когда говорят что конденсатор02:42:45
заряжен и отключен от источника02:42:47
предполагают что02:42:48
стандартное распределение зарядов там02:42:51
если на одной вкладки + q 0 на другой02:42:53
минус q 0 просто навсего будет это02:42:55
классика жанра02:42:57
в чате что значит02:43:01
заряженный отключен от источника на02:43:03
предмет пластин что вы можете сказать02:43:05
вперёд заряд конденсатора q0 толстую02:43:09
проводящую пластину зарядом 4-ку 002:43:12
положительный и массы m удерживают02:43:14
вблизи нижние обкладки а затем отпускает02:43:16
без начальной скорости суть по всему она02:43:18
двигаться начнет от обратите внимание02:43:20
здесь на картинке вот тут показано и а02:43:22
красным цветом специально выделил там02:43:24
такой тонкий слой изолятора тоже вопрос02:43:26
напишите в чате зачем он нужен02:43:29
заряда кладок неизменно совершенно верно02:43:31
когда говорят что конденсатор заряженный02:43:33
отключен от источника это значит там02:43:35
провода никакие не примыкают к этим02:43:38
пластинам к этим вкладкам и02:43:40
заряду на вкладок с обкладок просто02:43:43
некуда утекать они неизменны то есть у02:43:46
вас всегда на нижние обкладки будет02:43:47
заряд плюс куноля на верхней минус q 002:43:49
они не будут меняться02:43:51
зачем тонкий слой изолятора02:43:55
чтобы заряд не соединились но по факту02:43:59
до чтобы у вас вот этот заряд 4-ку 002:44:02
суммарный не скомпенсированной у да да02:44:05
да проводящие пластины чтобы он просто02:44:06
не менялся чтобы он все время был 4-ку 002:44:11
совершенно верно заряд or нужен чтобы02:44:14
вот заряды не перетекали с пластины на02:44:17
обкладку и со вкладки на пластину но02:44:20
другое дело что вы должны понимать что02:44:23
этот конденсатор своими зарядами вот + q02:44:26
0 минус q 0 он же создает02:44:28
электрическое поле являющаяся внешним02:44:31
для пластины и02:44:34
вот это поле зарядов + q 0 и минус q 002:44:38
являющийся внешним для пластины вызовет02:44:41
в внутри этой проводящие пластины02:44:44
явление какое02:44:47
явление перераспределения носители02:44:51
заряда внутри проводника под действием02:44:53
внешнего поля02:44:54
явление02:44:57
электростатической индукции не путайте с02:44:59
электромагнитной достык то статической02:45:01
дукции явления то есть у вас фактически02:45:03
на нижние на верхней сторонах этой02:45:05
пластины будут какие-то заряды q1 q202:45:08
сумма которых 4-ку 0 и02:45:12
по мере движения этой пластины надо еще02:45:14
понять будут эти q1 q2 меняться или нет02:45:17
короче первый вопрос можете вы здесь02:45:19
посмотреть он вполне понятен первый02:45:21
вопрос да какие заряда будут02:45:23
индуцированные сверху и снизу вот этой02:45:25
толстой пластины и будут ли они меняться02:45:27
в процессе движения02:45:30
в данном случае не будут меняться и мы02:45:34
этот вами должны будем доказать02:45:36
площадь обкладок а пластина одинаково02:45:39
это с геометрией виде расстояния d3d тут02:45:42
указано клевыми эффектами пренебречь02:45:44
означает что поля везде однородные02:45:46
искривлениями силовых линий поливов02:45:48
возле краев пластин и обкладок мы будем02:45:50
пренебрегать02:45:51
первый вопрос надеюсь ясен до второй02:45:53
вопрос он как раз это механика надо02:45:56
всеми любимая я уже перед перерывом02:45:58
говорил что это заказ на самом деле02:46:00
равноускоренное движение dead класс02:46:02
через какое время ты толстая пластина02:46:04
которая внизу то есть только к и02:46:06
отпустят она достигнет верхней обкладки02:46:09
ну наверно это еще не при всех числовых02:46:11
данных возникнет а я вот видел в чате02:46:13
там писали условия при которых бы это02:46:15
будет так да да давно pride по идее бы02:46:17
это условие тоже будет здесь записать02:46:18
очень уместно02:46:21
привет ну не удара обсуждать мы не будем02:46:25
удар minaj она обсуждать не будем хотя02:46:27
если справимся быстро можно суть в том02:46:31
что когда у вас толстая пластина02:46:33
она коснется верхней обкладки там заряд02:46:36
между ними перераспределиться02:46:39
вот причем он перераспределиться02:46:41
довольно забавно если считать что02:46:43
электростатической индукции происходит02:46:44
мгновенно то02:46:47
полагаю весь заряд02:46:49
может и не весь но кажется весь должен02:46:52
сгинуть на нижнюю сторону пластина и02:46:56
надо будет подумать надо будет подумать02:46:58
может это будет и не так ну а вопрос02:47:01
интересные правда время потребует02:47:04
достаточно много но давайте пока начнем02:47:06
просто рассуждать на предмет того что мы02:47:08
здесь видим02:47:09
есть заряженный проводник начнет и пицца02:47:12
возникли по ней мы пренебрегаем вот02:47:15
этими всеми магнитными полями которые02:47:17
возникают при движении не усложняйте у02:47:19
нас школьная физика ребят02:47:21
даже если это начать сейчас учитывать02:47:23
это все сведет все даже в институте то02:47:25
сложно об этом всем говорить не02:47:28
усложняйте не учитываем и всего этого02:47:31
так02:47:33
поскольку нас спрашивают о том как вот02:47:36
эти индуцированные заряды сверху и снизу02:47:38
пластин будут меняться логично02:47:39
рассмотреть ситуацию когда эта пластина02:47:41
уже поднялась на какое-то расстояние на02:47:43
самом деле02:47:45
вот и02:47:47
покачать что там с электростатической02:47:50
индукции произошло давайте 1 часть02:47:53
первое с чего начнем давайте в целом02:47:56
поймем какое поле является внешним для02:48:00
пластины02:48:03
это поле зарядов на обкладках02:48:06
конденсатора то есть это суммарное поле02:48:09
вот этих зарядов + q 0 и минус q 002:48:11
неправдами давайте пока с ним с этим02:48:13
внешним полем с полем этих двух зарядов02:48:15
разберемся будем такими как бы как пазл02:48:18
да то есть вот полу частями потом02:48:20
складывайте02:48:21
так поле заряда q 0 а он положительный02:48:25
она направлена02:48:27
ну вот в этой области между естественно02:48:30
вкладками от02:48:34
plus out положительно заряженные02:48:36
пластины модуль напряженности можно02:48:38
сразу указать модуль заряда делить на02:48:40
два и всего 0 с и всего 0 константа из02:48:43
площадь02:48:44
напряженность поля заряда этого дальше02:48:47
заряд отрицательные то есть02:48:49
напряженность поля уже его к нему и он02:48:53
рисуем02:48:55
какой модуль напряженности модуль заряда02:48:58
делить на два и все 0 с модуль заряда02:49:01
минус q 0 равен q0 то есть это q 002:49:03
делить на двоих сюда с02:49:05
по принципу суперпозиции поля этих двух02:49:08
зарядов естественно сложится и дадут как02:49:11
раз то что можно считать внешним полем02:49:13
для пластины что будет двигаться02:49:16
напишите пожалуйста в чате02:49:18
для вот этой напряженности и внешние02:49:22
чему она равна прям хочется сразу ответа02:49:25
кстати его даже уже вижу это хорошо02:49:27
только индекса нолик не вижу02:49:30
они в одну сторону можно просто сложить02:49:32
вообще суммы векторная но они направлены02:49:35
поэтому модуль будет равен с вами модули02:49:38
просто складываем q 0 делить на два и02:49:42
все 0с одну из этих двух до плюс вторую02:49:45
к нему же 0 на 2 эпсилон улисс по02:49:48
принципу суперпозиции полей в результате02:49:50
получается к 0 делить на и все 0 с02:49:53
мы нашли и внешние который будет у нас02:49:56
обратите внимание постоянно02:49:59
то есть основная фишка вот этой модели и02:50:03
подобным ей02:50:05
это то что поле являющиеся внешне для02:50:10
проводящий пластины является каким одно02:50:12
слово в чате напишите пожалуйста это02:50:15
принципиально здесь момент он реально02:50:18
очень важный именно им будет02:50:19
определяться сама физика процесса02:50:21
который здесь будет происходить где-то02:50:23
меня были восклицательные знаки02:50:31
q но не меняется здесь02:50:33
неизменная величина02:50:36
ну однородном понятно02:50:39
если бы заряда бы эти менялись все равно02:50:41
было бы однородное просто бы02:50:43
однородность означает что в каждый02:50:45
момент времени и везде одинаковые02:50:47
понимаете но однородность не02:50:50
предполагает что в любой момент времени02:50:51
и будет одно и то же по этому слову02:50:53
однородной в чате ошибочно сейчас02:50:55
правильнее сказать постоянном во времени02:51:00
понятно она постоянно во времени в любой02:51:03
момент времени это будет одно и то же02:51:05
однородное поле если бы заряда менялись02:51:08
бы то в разные моменты времени она была02:51:10
бы однородном но со своим значением и02:51:12
внешние02:51:13
вот и все ну да можно сказать02:51:16
национальным в общем это главное здесь и02:51:18
по факту именно это будет говорить о том02:51:19
что сила действующая на ваш толстую02:51:21
пластину будет постоянно и02:51:24
со стороны электрического поля это уже02:51:27
заказ на равноускоренное движение02:51:29
где можно обойтись без энергетики и это02:51:32
классно02:51:33
все этот факт мы отметили надеюсь поняли02:51:37
теперь давайте будем разбираться с самой02:51:39
пластиной02:51:40
давайте опять вот в общем случае02:51:44
посмотрим широко на эту задачу вот02:51:47
многие как здесь решать начинают02:51:50
вот они читают вопрос какие заряды будут02:51:54
индуцированные сверху и снизу от этой02:51:55
толстой пластины ну а не так все думают02:51:58
ну она вначале берут начальную картинку02:52:01
рисуют все там нашли их здорово потом02:52:03
смотрит на вопрос а там еще что-то02:52:05
написано они читают значит будут ли они02:52:08
меняться в процессе движению за02:52:09
выберутся зачем же вначале рассматривал02:52:12
это меня чего получается теперь надо в02:52:14
любой момент и еще раз начинают то же02:52:16
самое делать зачем можешь сразу на в02:52:18
произвольный момент взять чтоб 1 таб02:52:20
часть не делать вовремя сэкономить02:52:22
логично читайте вопрос до конца потом02:52:25
как бы02:52:26
принимайте решение чего писать иначе во02:52:28
время потеряете очень много поскольку02:52:31
вас спрашивают о том как вот эти бутсы02:52:32
равные заряды сверху и снизу пластины02:52:35
будут меняться логичную пластину взять в02:52:37
произвольном месте логично02:52:39
ребят02:52:41
они в начальные моменты02:52:44
глядишь получится так что02:52:48
эти индуцированные заряды не будут02:52:50
зависеть просто от той высоты на которой02:52:52
эта пластинка находится значит в начале02:52:54
так же как в произвольный момент кстати02:52:57
именно так здесь и будет давайте02:52:59
рассмотрим произвольный момент времени я02:53:02
бы это прям даже выделил и написал02:53:04
рассмотрим пластину02:53:08
когда02:53:11
она поднялась02:53:16
на высоту h02:53:20
то есть все ее точки вверх наш поднялись02:53:23
до до h меньше 3d безусловно то есть мы02:53:26
до верхней еще не дошли но02:53:29
рисуем прямо эту пластину02:53:32
проводящую вот оно02:53:34
это проводник безусловно и заряд у него02:53:37
четыре q0 суммарный у этого проводника02:53:43
ну вот от нижней пластины заряд которые02:53:47
+ q 0 а мы как раз вот поднялись на02:53:49
можно отметить высоту h вот она так02:53:53
сверху можно пластинку отметить здесь02:53:55
заряд минус q 0 а все замечательно02:53:59
так вот сразу же рисуем внешнее поле для02:54:04
этой пластины а мы его нашли его на на02:54:07
видите всех даже выделен давайте с вами02:54:09
вот так аккуратненько шаблон в глаза02:54:12
бросалась02:54:15
так что мы будем иметь ну можно прямо02:54:17
наверно сразу написать она здесь везде02:54:20
будет верх ориентирована и02:54:23
внешние так будет покороче формулу для02:54:26
него все равно там есть кстати вам синий02:54:27
цвет ряда зашел просто я сейчас тут пишу02:54:30
мне он кажется каким-то темным а02:54:32
на мониторе сейчас у меня что-то с02:54:35
монитором картинка развалины там тут02:54:38
что-то писать смотрится здесь хорошо02:54:41
буду знать на будущее тут выбрать в02:54:43
красное превращение как не смотрится так02:54:45
это поле вот этих двух зарядов02:54:50
синий хорошо смотрится да но ведь как у02:54:53
через веб-камеру когда там даже не в02:54:55
pcad обычную камеру по-другому чем наяву02:54:58
окей поле вот этих двух зарядов есть02:55:01
теперь надо понять поле какая-то пластин02:55:03
создает значит надо понимать что в ней02:55:06
произойдёт явление электростатической02:55:08
индукции это обычно текстом пишется под02:55:10
действием это внешнего поля в проводнике02:55:11
явление в к и статической индукции02:55:13
происходит вследствие которого у вас от02:55:16
заряд 4-ку 0 перераспределиться часть02:55:19
его будет вот здесь02:55:21
сверху назовем ее q1 а часть будет вот02:55:25
здесь снизу назовем ее q2 поскольку у02:55:28
вас эта пластина нищим не соединено то02:55:32
ее заряд не изменяется во времени и для02:55:34
любого аж к 1 + q 2 будет равно 4 q0 то02:55:38
есть мы вправе написать закон сохранения02:55:41
электрического заряда за с зсс и q1 плюс02:55:45
q2 равняется 4 q 0 он сразу отец вам02:55:49
здесь сделаем02:55:56
но нужно еще какое-то уравнение где его02:55:58
взять02:56:00
напишите в чате где его взять конкретно02:56:04
где его взять02:56:06
откуда она будет возникать02:56:10
еще одно уравнение02:56:15
следствием явлений электростатической02:56:17
индукции является факт того что02:56:21
результирующее поле в проводнике да она02:56:24
отсутствует но это результирующая от02:56:26
всех зарядов q 0 минус q 0 q1 q2 от всех02:56:31
поняли02:56:32
ладно давайте разбираться зарядами q1 q202:56:36
ну во-первых02:56:39
поле зарядов q 0 и минус q 0 у нас уже02:56:42
есть суммарно и поля вот этих двух02:56:44
зарядов она здесь везде вверх равно и02:56:47
внешние вон формула02:56:49
остается разобраться с полем этих двух02:56:52
зарядов а тут смотрите какая история02:56:54
оперирует тем что у нас до этого была на02:56:57
решали до02:56:58
суммарное поле этих двух зарядов вне02:57:01
проводящие пластины уже можно нарисовать02:57:04
помните как он определяется поль толстый02:57:07
пластину в нее и то есть суммарно и поле02:57:09
зарядов q1 q2 она определяется суммарным02:57:12
зарядом проводника и поскольку он02:57:14
положительно это поле от этой толстой02:57:16
проводящие пластины будет ориентирована02:57:19
от нее здесь от нее здесь02:57:25
сейчас виде одной стрелочки я уже02:57:28
нарисовал суммарное поля толстой02:57:30
пластины всего заряда 4-ку 0 суммарное02:57:33
поле заряда в q1 q2 чего оно равняется02:57:36
помните писали там я один плюс е 2 это02:57:39
q1 плюс q 2 делить на 2 ипселл 0с то02:57:41
есть это четыре q 0 можно прямо так и02:57:43
подписать 4-ку 0 делить на дворе всего 002:57:47
с ну я не буду на двойку тут сокращать в02:57:50
прошлом гуглит было понятно как как это02:57:53
мы делали как это определяется а вот02:57:55
внутри на самом деле тут уже вот так вот02:57:59
не выйдет к сожалению тут придется по02:58:02
разу не рисовать поля каждого из двух02:58:06
зарядов q1 q2 внутри для этого надо02:58:09
сделать предположение ведь уже все02:58:10
начинает повторяться то есть сейчас вы02:58:12
метод начать уже вот эта боль умение02:58:14
запоминать в какой последовательности02:58:17
предположим предположение может быть02:58:19
любым от него ничего зависть не будет02:58:21
что и оба этих заряда положительные02:58:24
может быть это так может быть нет не02:58:26
имеет значение вообще никакого главное02:58:29
этого предположения следовать теперь02:58:31
модулей напряженности поля этих двух02:58:33
зарядов пишем и один модуль02:58:35
напряженности поля заряда q один модуль02:58:38
заряда q 1 делить на два и всего 0 с02:58:40
если мы предполагаем что он02:58:42
положительный с плюсом раскрывается этот02:58:44
модуль q 1 делить на два и всего 0 с02:58:46
дальше модуль напряженность е два поля02:58:49
заряда q 2 похожая песня и чем хорошо02:58:52
вот это предположение когда вы02:58:54
положительные заряды везде берет с тем02:58:56
что модуль с плюсом раскроется просто q202:58:58
диорит на 2 и всего 0 с02:59:00
но то что вот это вот этой один плюс е 202:59:03
уже нарисованная а вот внутри моих02:59:05
разделяем и так если мы q1 предполагаем02:59:09
положительным02:59:10
поле его вот в этой зоне от него вот так02:59:14
вниз и один стрелка02:59:16
если мы q2 предполагаем положительным02:59:19
поля от него едва вот сюда стрелка02:59:24
понятна идея02:59:31
и вот хотя а штопать пока нигде нету02:59:33
случается от h реальность и зависит не02:59:36
будет02:59:39
ну а первый вопрос вот это следствие02:59:41
явление ириды статической индукции как02:59:43
напишите в чате сейчас здесь02:59:45
мы запишем факт того это следствие02:59:48
явлений это статической индукции что02:59:50
результирующее поле в проводнике02:59:51
отсутствует то есть равно нулевому02:59:53
вектору сразу связь модули викторов02:59:55
давайте02:59:56
раз два три это поле вот этих двух03:00:00
зарядов это заряда q 1 это заряд q2 то03:00:03
всех четырех суммарное поле в проводнике03:00:05
003:00:06
я внешне плюс е 2 равно и один тогда вот03:00:10
суммарное поле вытесняться из проводника03:00:12
как и должно быть об этом говорит теория03:00:13
да и внешне плюс е 2 равно 1 вперед и03:00:18
внешние плюс а-два равно03:00:22
е1 классно же03:00:25
кажется классно03:00:27
подставляем теперь эти ешки сюда и вот03:00:30
то что получится пост и после03:00:32
подстановки этих и 1 и 2 да вот она03:00:35
будет всегда одинаковым какой бы вы03:00:38
предположение не делали по здесь и так и03:00:41
внешние плюс едва то есть + q 2 делить03:00:44
на два и все нули славно равняется е1 то03:00:48
есть q 1 делить на двоих у нас мне03:00:51
кажется можно подставить и внешние был03:00:54
на самом деле давайте вот это я внешне03:00:56
сразу сюда подставим почему нет как03:00:59
тогда здесь будет все выглядело q0 q 003:01:04
делить на эпсилон 0с кстати обратите03:01:07
внимание тут выкинет тут есть03:01:10
логично домножить обе части этого03:01:12
уравнения на 20 с тогда будет03:01:16
2 q 0 + q 2 равно q 1 в результате вы03:01:21
получаете систему двух уравнений я03:01:24
сейчас обвожу мелом и 2 неизвестных q1 и03:01:28
q2 обратите внимание аж маленького нигде03:01:30
нет аж маленько у вас нет здесь негде03:01:35
то есть получается q1 q2 будут03:01:37
постоянными а это будет следствие того03:01:40
что q0 не меняется на самом деле давайте03:01:42
решать систему и03:01:44
так первое уравнение то что сумма03:01:46
зарядов вы помогите кстати напишите03:01:48
решение системы сразу сумма зарядов q1 и03:01:52
q2 это 4-ку нулевое03:01:54
так второе уравнение 2 q 0 плюс q2 от q103:01:59
можно подставлять теперь смотреть что03:02:01
будет во вне сразу ответ говорить03:02:03
спасибо дать его сразу напишу ффу 13 q003:02:09
все-таки не физика математика q2 у нас03:02:12
то такую 0 получается так03:02:16
ну вот смотрите какая история03:02:20
поскольку конденсатор заряженный03:02:22
отключен от источника у вас заряд с03:02:24
одной обкладки конденсатора на другую03:02:26
перетекать не может выходит он не03:02:27
меняется у вас q0 неизменно так как q003:02:32
неизменно const03:02:35
то не меняются и заряды q1 и q203:02:40
то есть у вас всегда будет03:02:42
индуцированные одинаковые заряды сверху03:02:44
и снизу значит как вот в этот03:02:46
произвольный момент когда на высоту h вы03:02:48
подняты так и в начальной то с чего мы03:02:51
начинали формально это ответ на первый03:02:54
вопрос задачи вот он вот здесь да и03:02:56
здесь же кстати объяснение но то что они03:02:59
в процессе движения меняться не будут03:03:02
что надо было сделать чтобы они менялись03:03:05
чаще всего в олимпиады из физики в03:03:08
рамках школы на олимпиадах то в 11 класс03:03:11
делают как замыкают конденсатор на03:03:14
идеальную батарейку и03:03:16
вот там уже все от h зависеть будет03:03:19
когда вы двигаете проводящую пластину у03:03:22
вас заряд с одной вкладки на другую03:03:24
перетекает и вот это куноля но короче03:03:26
меняется03:03:27
да да да подрубить источник вот сюда q003:03:31
будет меняться а есть q0 меняются03:03:33
меняются и q1 q2 в этом и дело но в этой03:03:37
в этой модели конкретно этого не03:03:40
происходит когда кондёр ни к чему не03:03:42
подключен это на самом деле здорово03:03:44
то есть вас всегда получается вот так03:03:46
что сверху будет 3 q 0 тут куноля вот их03:03:48
сумма 4k но это уже прикольно для этой03:03:51
модели согласитесь но это прям03:03:54
здорово03:03:57
нам не с просто дали массу обратите03:04:00
внимание проводящий пластины03:04:03
давайте прочитаем второй вопрос задачи03:04:06
через какое время толстая пластина03:04:07
достигнет верхней обкладки конденсатора03:04:09
через какое время это толстая пластина03:04:12
достигнет верхней обкладки конденсатора03:04:17
но время это кинематическая03:04:20
характеристик и для того чтоб понять03:04:23
сколько пройдет времени надо понять как03:04:26
меняется скорость то есть найти03:04:28
ускорение ускорение любого материального03:04:31
объекта определяется вторым законом03:04:33
ньютона03:04:35
он гласит что равнодействующая всех сил03:04:38
действующих на там точку тела03:04:41
это произведение масс этого тела на03:04:44
сообщаемое ему ускорение короче надо03:04:47
разобраться с тем03:04:48
какие силы действуют в целом на вашу вот03:04:52
эту проводящую пластину и вы скажете вот03:04:55
силу со стороны le pire статического03:04:56
поля до а это все силы03:05:00
прокомментируйте это ребят пожалуйста03:05:01
сейчас будет пункт 3 механика прям в03:05:04
часть вот здесь вот вот перед03:05:19
правильно силу тяжести а как мы поняли03:05:22
что силу тяжести здесь надо учесть и так03:05:25
как мы так поступили что силу тяжести03:05:27
учесть тот не забыть03:05:30
тут на самом деле вам объеме к лисе вот03:05:32
на олимпиадах также делает03:05:36
на рисунок посмотрите же указано зачем03:05:46
чтобы не забыть всю тяжесть03:05:53
это даже если бы его не указали03:05:55
здесь написано масса зачем на масса03:06:02
но видимо чтобы учесть силу тяжести то03:06:05
есть вот вам две причины на самом деле03:06:07
ну что ж супер опять вот в этот03:06:09
произвольный момент времени рассмотрим03:06:12
пластину силу ныне действующие и так03:06:15
пластина обладает зарядом 4 куноля03:06:18
он положительный и03:06:21
внешнее поле в котором находится эта03:06:24
пластина это внешнее электростатическое03:06:26
поле создаваемое двумя зарядами на03:06:28
обкладках конденсатора она направлена03:06:30
вверх от заряда + q 0 к заряду минус q 003:06:38
но если заряд положительной куда03:06:39
напряженность туда и сила то есть сила03:06:41
со стороны села со стороны03:06:43
электростатического поля внешнего для03:06:45
этой пластина это поле обкладок03:06:47
конденсатора то есть 2 зарядов и + q 0 и03:06:50
минус q но она вверх и определяться она03:06:54
будет как произведение вот этой самой03:06:56
напряженности по модулю на модуль заряда03:06:58
на самом деле можно подставить эту и03:07:01
внешние сюда03:07:02
давайте это сделаем q 0 делить на ipsy у03:07:07
0 с так на 4-ку 0 домножить и03:07:11
получается 4-ку 0 в квадрате03:07:14
делить на ipsy у нулевое сну фантастика03:07:19
вот сила действующая со стороны03:07:22
электростатического поля со стороны03:07:24
чего-то вне этой пластины а вне пластины03:07:27
это обкладки это сила со стороны поле03:07:30
обкладок сама пластина своим зарядом03:07:34
нося не действовать действует всегда03:07:35
что-то вне что-то вне это поля03:07:37
конденсатора и гравитации земли если03:07:41
масса пластины украинцы о нападении у03:07:44
нас вниз это все по вертикали двигается03:07:47
у вас вне силу тяжести будет действовать03:07:49
и уже наверное становится понятно при03:07:52
каком условии это пластина вообще-то03:07:54
рвет с когда ее отпустят при каком03:07:57
но это просто здравый смысл на уровне03:07:59
вот совсем средней школы на и картон03:08:02
должен быть понятен да ну есть всего 203:08:05
сил других нет когда вверх поедет к03:08:08
носил его вверх больше чем то шива не из03:08:10
логично то есть условие при котором эта03:08:12
пластина оторвется и задача имеет смысл03:08:15
это условие когда я в электрической у03:08:17
вас будет больше силу тяжести03:08:20
можно так и написать пластина03:08:24
будет двигаться вверх03:08:28
будет двигаться03:08:30
вверх03:08:34
если f электрическая большей силы03:08:38
тяжести то есть03:08:41
вот это соотношение 4-ку 0 в квадрате03:08:44
поделить на и всего 0 с оно должно быть03:08:48
больше чем сила тяжести то есть числа03:08:52
если здесь подбирать как-то на тоже по03:08:54
уму подбирать что все как бы сходилось03:08:55
чтобы все получалось именно так как03:08:57
должно быть03:08:58
ладно допустим это так мы с вами это03:09:02
сделали молодцы03:09:04
это выполняется в сторону больше сил у03:09:07
вас ориентирована ускорения в любой03:09:09
задачи по механике надо понять прежде03:09:11
чем переходить к кинематики постоянно03:09:14
ускорение или нет если она постоянно03:09:16
помимо энергии можно пользоваться03:09:19
формулами кинематики равноускоренного03:09:21
движения если она переменная какие мастером скоро03:09:25
на движения пользоваться нельзя тут два03:09:26
пути либо суммирования часто в03:09:28
интегрирования будет переходить либо03:09:30
энергетический подход03:09:33
ладно03:09:35
второй закон ньютона написать по второму03:09:39
закону ньютона для пластины03:09:41
равнодействующая всех сил действующих на03:09:43
пластину а это электрическая сила плюс03:09:45
силу тяжести томаса на ускорение03:09:48
переводим в числовой вид для этого надо03:09:50
просто проецировать натуральную03:09:51
координатную ось там допустим ось y03:09:53
вверх и и выберем по направлению и об03:09:56
электрической минусом же03:09:58
проекции это плюсом а почему минус r03:10:02
тоже вниз авось y вверх разные03:10:04
управления03:10:06
но уже отсюда на самом деле видно сил то03:10:08
постоянно обратить внимание зарядку 003:10:11
потому что не меняется а03:10:13
вот менялся бы этот заряд если источник03:10:17
здесь был бы до заряда если бы этот куда03:10:19
он менялся сила была бы переменная не03:10:22
было вырвано ускоренного движения и03:10:23
только бы энергетика бы канала здесь то03:10:25
есть это уже было в задача вот сама03:10:27
такая это уже второй тип и мы его тоже03:10:29
обязанностью рассмотреть с источником03:10:31
это то что как раз писали любят всякие03:10:34
porsche03:10:35
на своих финальных этапах03:10:38
вот да и не только здесь все ок f03:10:42
электрическая постоянная значит03:10:44
ускорение постоянно это классно03:10:47
привет сми можно так описать так как03:10:50
сила действующая со стороны03:10:53
простатического поля не изменяется то03:10:56
это прямым образом будет означать что03:10:58
ваше ускорение меняться не будет03:11:01
можно выдохнуть03:11:03
это очень здорово но все подставляемся03:11:06
сюда 4-ку 0 в квадрате делить на ipsy у03:11:11
0 с обсе у нулевое это константы с03:11:13
площадь минусом же же русское слово03:11:15
нападения константа тоже эта яма можно03:11:18
там разделить на массу и выразить и03:11:20
ускорение постоянно03:11:21
и наши 4-ку 0 в квадрате делить на м и03:11:29
всего нулевое с минус же ну если ничего03:11:34
не напутал то вроде бы так03:11:37
постоянное ускорение03:11:39
классно03:11:41
то есть верна киматика рода ускоренного03:11:44
движения а тут 9 класс чистой воды03:11:48
как именно движется пластина одно слово03:11:52
в чате03:11:53
как двигается наша пластина вот это как03:12:05
то что вертикально вверх понятно как еще03:12:07
вот хотелось бы03:12:11
узреть03:12:13
вполне чёткие от вас ответ03:12:19
равно вскоре на понятно как еще03:12:23
как равно вскоре наука как как еще03:12:39
о03:12:40
молодцы поступательно да03:12:43
кирилл павел это видео молодцы03:12:46
поступательно короче не вращаясь03:12:50
ну вот вот вот такого вот такого нет это03:12:53
не макака ставкой нет поступать или то03:12:57
есть все точки двигаются одинаково и03:12:59
нет смысла рассматривать все целиком это03:13:02
большущие тела можно рассмотреть любую03:13:04
его точку03:13:06
поступает на и движение характеризуется03:13:08
тем что все точки двигаются одинаково03:13:09
наш берите любую ну вот теперь давайте03:13:11
переводить задача на язык кинематики03:13:13
берем точку например самую верхнюю точку03:13:17
наши пластины03:13:19
она перемещается наверх с ускорением а03:13:23
скажите пожалуйста03:13:25
насколько мы перемещаемся то есть чему03:13:28
равняется перемещение любой точке03:13:31
проводящие пластины до соударения03:13:35
посмотрите просто внимательно вот здесь03:13:37
на рисунке код он03:13:46
3d совершенно верно не 4d а 3d ребят03:13:49
ваше перемещение это 3d03:13:53
вот когда пластинка дойдет до верхней03:13:56
обкладки каждый из точек пластины03:13:59
переместиться на 3d03:14:01
мы берем любуюсь таких . ну хорошо это03:14:05
происходит за время t как раз но03:14:08
начальная скорость она отсутствует03:14:10
потому что по условию в начале пластины03:14:12
удерживая скорость само по себе величина03:14:14
инертные скачком не меняется так03:14:17
ну конечно и конечно прямо перед с03:14:20
ударением на in какая-то будет это03:14:23
понятно но дальше формулы кинематики03:14:25
равноускоренного движения они обо всем03:14:29
позаботится03:14:30
кинематика равноускоренного движения рут03:14:34
проще всего взять формул номер два03:14:37
без начальной скорости перемещения03:14:41
есть да в 0 т плюс at квадрат пополам03:14:45
поскольку все виктора и перемещения и03:14:49
ускорение03:14:51
начальной скорости хотел сказать правда03:14:54
и тут нет направленный вверх то можно03:14:56
спроецировав на ось y сразу в результате03:14:58
получить в проекции в такую запись03:15:01
начальной скорости нету никакой по03:15:03
условию ну значит отсюда с это от и03:15:07
квадрат на 2 откуда искомое время это03:15:09
корень из 2 с делить на старение и03:15:13
остается просто лишь подставить сюда во03:15:16
первых кто чему равняется перемещение03:15:18
любой из точек а во-вторых кто чему03:15:20
равняется ускорение03:15:23
какой у вас пересечении обозначения как03:15:25
у нас пересечение обозначения скажите03:15:27
пожалуйста я пока не очень понял03:15:30
с вроде я была с типа понял из это типа03:15:34
площадь пластин и перемещения хорошо03:15:36
перемещение пусть будет с со звездочкой03:15:39
идет03:15:40
перемещение той со звездочками правы03:15:43
со звездой перемещения03:15:48
разделим обозначение спасибо что сказали03:15:51
а из площадь03:15:53
все разделили03:15:56
ну все согласны все пони откуда взялось03:15:59
просто сейчас уже можно будет записывать03:16:01
результат целом считать что задача03:16:04
решена без03:16:09
на ускорение бы не стереть оно нам03:16:12
сейчас просто будет нужно03:16:16
ускорение это неотъемлемая часть сейчас03:16:18
для нас03:16:22
все хорошо да03:16:38
так ну давайте все таки результата03:16:40
напишем т чему будет равняться корень из03:16:43
так 2 с это два на три д то есть от 6 до03:16:47
делить на а а а это вот эта вот мерзость03:16:50
4-ку 0 в квадрате03:16:53
поделить на mx анализ03:16:56
ipsy анализ так и тут же ну по-моему03:17:01
очень даже симпатично вышло вот через03:17:03
какое время произойдет с ударение03:17:07
здорово03:17:11
понравилось03:17:14
очень очень полезный примеру и вот один03:17:18
из вас задавал вопрос который мне сейчас03:17:19
честно говоря покоя не дает что при03:17:21
соударении произойдет03:17:23
как же я хочу это рассмотреть вы себе03:17:26
представляете03:17:35
сейчас в курсе неразбериха немножко с03:17:38
датами03:17:39
[музыка]03:17:41
которые устраняется речь про курс мой03:17:45
fox форде вот там03:17:49
внезапно сместились и дата и это до сих03:17:52
пор поправить не могут нужно дождаться03:17:54
когда настанет нормальном к сожалению я03:17:56
здесь не могу зайти в админку fox труда03:18:00
и сам это исправить хотя бы честного03:18:02
давно бы это сделал03:18:03
есть место быть некой бюрократии и тому03:18:07
что я тоже сам не всегда быстро могу03:18:08
отвечать то есть он еще нам не завязано03:18:10
и03:18:11
пока идет коммуникация то есть я надеюсь03:18:14
что в ближайшие сутки там уже будет все03:18:16
окончательно og и03:18:18
скорее всей этой ситуации не будет так03:18:21
что все хорошо03:18:22
северный ветер хорошенько да ребят но03:18:27
давайте есть только быстро посмотрим что03:18:30
будет в момент соударения тут идея03:18:31
проста в том что индукция в наших03:18:33
задачах школьных как правило происходит03:18:35
мгновенно и тут перераспределение03:18:37
зарядов должна очень быстро произойти ну03:18:39
давайте ладно по скрипту задачу мы03:18:42
решили как нечто к ней дополнительными03:18:45
мгновенно с ударение не происходит она03:18:48
будет занимать маленькое время в любом03:18:49
случае и и03:18:52
как бы03:18:55
вот этот малюсенький промежуток времени03:18:58
то у пока происходит соударение пластины03:19:00
сверх не обкладки давайте рассмотрим03:19:02
прям его конец то есть03:19:05
когда электростатическая индукция03:19:07
свершилось тут просто идея в том что все03:19:09
немножко поменяется03:19:11
заряды перераспределиться03:19:18
то есть если рассматривается ударение то03:19:22
есть ситуацию когда вот эта пластина она03:19:24
касается03:19:27
верхней обкладки03:19:29
то тут пластина перестает быть03:19:33
изолированной03:19:34
понимаете03:19:37
она перестает быть изолированы теперь03:19:40
верхняя часть пластины совпадает с самой03:19:43
обкладкой и на них вот будет какой-то03:19:46
один заряд03:19:47
в этом суть и03:19:51
вот когда вот эта электростатическая03:19:53
индукция при соударении свершится и03:19:55
результирующее поле здесь заново за ну03:19:58
лица я подозреваю тут опять перетекания03:20:01
произойдет быстренько до нижняя вкладку03:20:04
никто не трогал там заряд плюс q 0 но03:20:07
тут я полагаю картина поменяется то есть03:20:11
теперь теперь наверх не обкладки и это03:20:15
же можно сказать03:20:18
верхняя часть пластины да то есть03:20:21
верхняя часть пластины верхняя вкладка03:20:23
теперь это одно и то же03:20:25
верхняя часть пластины и верхняя03:20:27
обкладка это теперь а один слой как бы03:20:30
вот заряд на нем это все что-то одно03:20:34
давайте мы обозначим но я даже не знаю03:20:36
как q3 пусть будет так а заряд вот здесь03:20:40
на нижней стороне вот этой пластины q403:20:43
обозначен вот идея в том что по закону03:20:47
сохранения заряда03:20:48
он теперь поменяется мы что вправе будем03:20:51
сказать у вас теперь изолированной03:20:54
системы является не отдельно верхняя03:20:56
обкладка не отдельно пластина а они03:20:58
вместе то есть q 4 + q303:21:04
это суммарный заряд который был минус q03:21:07
0 q1 и q2 понимаете03:21:11
минус q 0 + q 1 + q 2 понятно03:21:15
это суммарный заряд теперь и пластины и03:21:19
верхние обкладки тоже теперь03:21:21
изолированная система стала пластина03:21:22
плюс обкладка в этом дело03:21:25
это всем понятно просто вот это на мой03:21:27
взгляд здесь ну основной камень03:21:30
преткновения03:21:32
без него тут вообще никак03:21:35
ясно03:21:38
важно просто03:21:40
да поле внутри оно должно мгновенно03:21:43
практически будет пока соударение03:21:45
происходит стать равным нулю этот быстро03:21:47
заряд пересекут03:21:53
ну а тут идеи какая q1 плюс q2id у нас03:21:56
сколько там был я не помню 4-ку 0 вроде03:21:58
как03:21:59
да то есть теперь q4 + q3 и и03:22:03
то есть минус 1 плюс 43 куноля ну и03:22:07
первое пир второе результирующее поле03:22:11
внутри проводящие пластина должна зону03:22:13
лица его надо расписывать по трем03:22:15
зарядом03:22:16
то давайте03:22:18
поле заряда q3 но тут надо предположение03:22:22
делать по всей видимости пусть у03:22:25
3 больше нуля у 4 больше нуля тогда03:22:32
тогда напряженность поля заряда q3 она03:22:35
же е3 как модуль cu 3 делить на 2 и03:22:40
psion revo с с плюсом модуль раскроется03:22:42
точку 3 положительные предположили q3 на03:22:45
дворе psion vs так похожи история с 403:22:49
модуль напряженности поля заряда q 403:22:52
модуль q4 делить на два и все 0 с модуль03:22:55
с плюсом раскрываем точку 4 больше нуля03:22:57
у 4 делить на два и все 0 с03:23:06
а можно же так подобрать за рясу03:23:07
посмотрел сумар завалить сюда03:23:11
полагая можно03:23:20
но это над про заряд пластинку 0 тогда03:23:22
сделать03:23:26
вот так рисуем их с этим предположением03:23:30
только давайте эту зону будем брать вот03:23:32
эта мне сейчас не интересует в самом03:23:34
проводнике так поле заряда q три вниз е303:23:38
поле заряда q 4 вверх е403:23:42
тоже зарядку 3 q4 больше нуля upper03:23:45
внимания поля вот это заряда q 0 надо03:23:47
написать он положительный то есть поле03:23:50
этого заряда тут вверх но только03:23:52
внимание только заряда q 0 если это то03:23:57
что раньше было это не и внешние внешне03:23:59
пополам поле только этого заряда это q 003:24:02
делить на два и обсе анализ так вот в03:24:05
момент соударение электростатической03:24:07
индукции она происходит считаете вот за03:24:10
все время быстро можно сказать при03:24:14
соударении03:24:15
при соударении03:24:19
вновь произойдет электростатическая03:24:22
индукция вновь03:24:24
электростатическая индукция03:24:28
электростатическая индукция то есть03:24:31
результирующее поле03:24:32
зону лица в проводнике03:24:39
но давайте связку я 4 плюс вот это равно03:24:43
е3 сразу пишем я 4 + q 0 делить на два03:24:49
ей всего 0 с и то есть е303:24:53
ну и давайте сразу было сюда подставлять03:24:56
сейчас посмотрим че будут мельче с горя03:24:58
самому даже уже интересно так у 4-е 403:25:01
смысле пишу это q4 на 2 и всю налево с а03:25:05
е3 это cutrin о чем вот связка зарядов03:25:08
вне зависимости от предположения она03:25:11
всегда будет такой ну а теперь решаем03:25:13
систему от этих двух уравнений находим03:25:16
q3 и q4 сейчас будет очень интересно а03:25:18
еще интереснее будет сказать что будет03:25:20
когда пластинка оторвется можете кстати03:25:22
сразу тщательно писать вот напишите прям03:25:25
вот удар произойдет пластинках ну03:25:28
оторвется всё будет03:25:30
как будет она заряжена какими03:25:33
скомпенсирован им зарядом этот любопытно03:25:35
и характер движения вниз катю же будет03:25:37
другим над заново исследовать так q4 +03:25:40
q303:25:42
это реку 0 а03:25:46
разность их q4 q303:25:49
это минус q 003:25:52
складываем делим пополам получаем куча03:25:56
ты редко 003:25:58
вычитаем делим пополам03:26:01
получаем q3 это два куноля03:26:05
ну то есть картина зарядов оно03:26:07
поменяется как мы видим03:26:13
почему же она 0 ты имеет вы обратите а03:26:17
смысле верхняя верхняя сторона пластины03:26:19
да да да это да03:26:21
но интересно другое смотрите вот у вас03:26:24
вот вы нашли q3 вы нашли q4 правильные03:26:28
результаты до03:26:29
в чате то отпишите что все ок то что03:26:32
дальше как раз интерес основной в том03:26:35
что будет после того как эта штука03:26:37
оторвется и03:26:40
вот можете дома это кстати будет03:26:43
любопытно но потом исследовать движение03:26:45
этой пластинке вниз03:26:50
там суть в том что внешнее поле там вниз03:26:53
будет теперь действовать вместе силы03:26:54
тяжести ускорение будет вниз и она бы03:26:56
уже будет другим вас ускоряться вниз эта03:26:59
пластина будет можно спросить потом03:27:02
время движения ее вниз03:27:04
вообще бомбово будет они задачи идея в03:27:07
том что как только соударениеОписание:
Анализ поведения проводников во внешнем электрическом поле, электростатическая индукция, перераспределение зарядов в проводниках. Разбор олимпиадных задач по физике. Будем учиться определять индуцированные электрические заряды и анализировать движение проводников во внешнем электрическом поле. Будем применять принцип суперпозиции и учиться определять напряженность и разность потенциалов результирующего электрического поля и пр. Цель видеоролика – подготовка к олимпиаде по физике. Чтобы разобраться с тем, что такое олимпиадная физика, нужно полностью погрузиться в физику. В этом видео мы как раз это сделаем :). Олимпиадные задачи – это очень здорово! Приятного вам просмотра! -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- ❗Ссылки на мои курсы по физике: 1. https://foxford.ru/?ref=p29588_ma – суперинтенсив к олимпиаде «ФИЗТЕХ–2022» ПО ФИЗИКЕ 2. https://foxford.ru/?ref=p29588_ma – экспресс курс подготовки к ЕГЭ по физике для учащихся 11 классов 3. https://foxford.ru/courses/8765/landing?ref=p29588_ma – курс подготовки к перечневым олимпиадам по физике для учащихся 10 и 11 классов 4. https://foxford.ru/courses/8599/landing?ref=p29588_ma – курс подготовки к ЕГЭ по физике для учащихся 11 классов 5. https://foxford.ru/courses/8613/landing?ref=p29588_ma – курс подготовки к ОГЭ по физике для учащихся 9 классов К ним можно присоединиться в течение всего учебного года. Этот список пополняется с течением времени, поэтому старайтесь его периодически проверять. -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- ❗Разовая помощь для создания новых роликов (yoomoney): https://yoomoney.ru/to/410016120225101 -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- Это видео рекомендуется всем, кто интересуется физикой, готовится к ЕГЭ, участвует в различных олимпиадах ( всероссийская олимпиада школьников ( всош ), олимпиада физтех, росатом, пвг, ломоносов, высшая проба, курчатов и т.д. ) и уже думает про поступление в вуз (абитуриенты мфти, мгу, вшэ, спбгу, мифи и т.д.). -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- ✔️ Как подготовиться к ЕГЭ по физике? Советы, учебники, задачники: https://www.youtube.com/watch?v=MdF4S26eEF8%E2%80%8B ✔️ Как подготовиться к олимпиаде по физике? Советы, учебники, задачники: https://www.youtube.com/watch?v=MOXdA-KRFT8%E2%80%8B ✔️ Результаты моих учащихся в олимпиадах по физике 2021 года https://www.youtube.com/watch?v=OvK6qolH0b4 ✔️ Результаты моих учащихся в ЕГЭ по физике 2020 года https://www.youtube.com/watch?v=Kjpny7vwnC4 ✔️ Результаты моих учащихся в олимпиадах по физике 2020 года https://www.youtube.com/watch?v=50aZYc3pexg ✔️ Мотивация для онлайн–учёбы https://www.youtube.com/watch?v=gV39sVd3p28 -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- Ссылки на мои социальные сети: Личная страница ВКонтакте: https://vk.com/penkin Группа ВКонтакте: https://vk.com/mapenkin Инстаграм: https://www.facebook.com/unsupportedbrowser Фейсбук: https://www.facebook.com/unsupportedbrowser Твиттер: https://twitter.com/mapenkin -------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------- Для поиска этого и схожих видео используйте слова: Пенкин физика Физика Пенкин
Готовим варианты загрузки
* — Если видео проигрывается в новой вкладке, перейдите в неё, а затем кликните по видео правой кнопкой мыши и выберите пункт "Сохранить видео как..."
** — Ссылка предназначенная для онлайн воспроизведения в специализированных плеерах
Вопросы о скачивании видео
Как можно скачать видео "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс"?
Сайт http://unidownloader.com/ — лучший способ скачать видео или отдельно аудиодорожку, если хочется обойтись без установки программ и расширений. Расширение UDL Helper — удобная кнопка, которая органично встраивается на сайты YouTube, Instagram и OK.ru для быстрого скачивания контента.
Программа UDL Client (для Windows) — самое мощное решение, поддерживающее более 900 сайтов, социальных сетей и видеохостингов, а также любое качество видео, которое доступно в источнике.
UDL Lite — представляет собой удобный доступ к сайту с мобильного устройства. С его помощью вы можете легко скачивать видео прямо на смартфон.
Какой формат видео "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс" выбрать?
Наилучшее качество имеют форматы FullHD (1080p), 2K (1440p), 4K (2160p) и 8K (4320p). Чем больше разрешение вашего экрана, тем выше должно быть качество видео. Однако следует учесть и другие факторы: скорость скачивания, количество свободного места, а также производительность устройства при воспроизведении.
Почему компьютер зависает при загрузке видео "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс"?
Полностью зависать браузер/компьютер не должен! Если это произошло, просьба сообщить об этом, указав ссылку на видео. Иногда видео нельзя скачать напрямую в подходящем формате, поэтому мы добавили возможность конвертации файла в нужный формат. В отдельных случаях этот процесс может активно использовать ресурсы компьютера.
Как скачать видео "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс" на телефон?
Вы можете скачать видео на свой смартфон с помощью сайта или pwa-приложения UDL Lite. Также есть возможность отправить ссылку на скачивание через QR-код с помощью расширения UDL Helper.
Как скачать аудиодорожку (музыку) в MP3 "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс"?
Самый удобный способ — воспользоваться программой UDL Client, которая поддерживает конвертацию видео в формат MP3. В некоторых случаях MP3 можно скачать и через расширение UDL Helper.
Как сохранить кадр из видео "Задачи на проводящие пластины | Олимпиадная физика, электростатика, Пенкин | 11 класс"?
Эта функция доступна в расширении UDL Helper. Убедитесь, что в настройках отмечен пункт «Отображать кнопку сохранения скриншота из видео». В правом нижнем углу плеера левее иконки «Настройки» должна появиться иконка камеры, по нажатию на которую текущий кадр из видео будет сохранён на ваш компьютер в формате JPEG.
Сколько это всё стоит?
Нисколько. Наши сервисы абсолютно бесплатны для всех пользователей. Здесь нет PRO подписок, нет ограничений на количество или максимальную длину скачиваемого видео.