Скачать "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии"

Обложка аудиозаписи

Подождите немного, мы готовим ссылки для удобного просмотра видео без рекламы и его скачивания.

Предыдущее видео: Урок 124. Связь мощности, силы и скорости Следующее видео: Урок 118. Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия. Вторая космическая скорость

Урок 118. Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия. Вторая космическая скорость

Урок 118. Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия. Вторая космическая скорость

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 124. Связь мощности, силы и скорости

Урок 124. Связь мощности, силы и скорости

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 119. Подготовка к СР "Работа. Теорема о кинетической энергии"

Урок 119. Подготовка к СР "Работа. Теорема о кинетической энергии"

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 125. Работа, мощность и кинетическая энергия при вращательном движении

Урок 125. Работа, мощность и кинетическая энергия при вращательном движении

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 116. Работа силы тяжести. Потенциальная энергия тела, поднятого над Землей

Урок 116. Работа силы тяжести. Потенциальная энергия тела, поднятого над Землей

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 120. Работа силы упругости.

Урок 120. Работа силы упругости.

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 131. Задачи на работу, мощность, КПД (ч.2)

Урок 131. Задачи на работу, мощность, КПД (ч.2)

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 123. Закон сохранения и превращения энергии. КПД. Мощность

Урок 123. Закон сохранения и превращения энергии. КПД. Мощность

Канал: Павел ВИКТОР

Урок 130. Задачи на работу, мощность, КПД (ч.1)

Урок 130. Задачи на работу, мощность, КПД (ч.1)

Канал: Павел ВИКТОР

Физика

Механика

Работа

Кинетическая энергия

Ришельевский лицей

Kinetic Energy

00:00:12

мы с вами познакомились с такими

00:00:14

понятиями как импульс и момент импульса

00:00:17

и знаем что эти физические величины при

00:00:20

определенных условиях если система

00:00:22

замкнута подчиняются законам сохранения

00:00:24

закон сохранения импульса и закон

00:00:27

сохранения момента импульса существуют в

00:00:30

природе мы говорили также о том что эти

00:00:32

законы являются следствиями свойств

00:00:35

пространства закон сохранения импульса

00:00:37

является следствием

00:00:39

однородности пространство то есть того

00:00:41

что все точки в пространстве равноправны

00:00:43

нет какого-то выделенного место в

00:00:46

пространстве закон сохранения момента

00:00:48

импульса следует из изотропность

00:00:50

пространства которое состоит в том что

00:00:53

все направления в пространстве являются

00:00:55

равноправными отсутствуют какое-то

00:00:58

выделенное направлении следующая

00:01:01

физическая величина

00:01:03

с которой мы познакомимся и которая тоже

00:01:06

является сохраняющейся эта энергия то

00:01:09

есть мы с вами идем к закону сохранения

00:01:11

энергии но путь этот будет не прямой

00:01:15

перед тем как говорить об энергии вообще

00:01:18

о механической энергии мы с вами

00:01:20

рассмотрим такое понятие как работа итак

00:01:23

тема сегодняшнего урока работа в

00:01:27

механике работа вот механики .

00:01:41

теорема о кинетической энергии теорема

00:01:48

о кинетической энергии

00:02:11

домашнее задание на завтра конспект

00:02:21

далее в учебнике

00:02:24

кикоин a paragraph 5253

00:02:27

и там же в учебнике кикай на хорошие

00:02:38

упражнения упражнения 28 на странице 181

00:02:49

номер 1 и 2 и там же в кика и не на

00:02:54

странице 185 упражнения 29 страница 185

00:03:05

задание с номерами

00:03:07

246 246 вот это на завтра

00:03:18

слово работа нам уже встречалась именно

00:03:22

в

00:03:23

как работа силы в седьмом классе мы

00:03:26

знаем что если на тело действует сила и

00:03:29

тела при этом перемещается то эта сила

00:03:32

совершает работу но тогда мы с вами

00:03:34

подошли к этому вопросу не строго и

00:03:36

непонятно почему такая величина нужно а

00:03:39

сегодня мы подойдем к этому вопросу

00:03:41

более строго

00:03:43

давайте начнем с такого примера

00:03:45

представьте себе какую-то

00:03:49

спицу прямую на нее

00:03:54

нанизана бусинка и на эту бусинку

00:04:05

которая может двигаться только вдоль

00:04:07

спиц и действует какая-то сила это сила

00:04:13

направлена под углом к спится обозначим

00:04:18

эту силу f 1

00:04:24

угол образованный направлением силы и

00:04:26

направлением движения обозначим альфа-1

00:04:35

давайте кроме того

00:04:37

будем реалистами и мы понимаем что кроме

00:04:40

силы f 1 на бусинку обязательно должны

00:04:43

действовать еще какие-то силы иначе

00:04:45

бусинка не двигалась бы по прямой она бы

00:04:48

должна была двигаться по направлению

00:04:51

силы какие еще силы действуют на бусинку

00:04:55

сила тяжести да а даже если нет силы

00:04:58

тяжести и сила реакции с пиццей

00:05:00

а мы ее с вами представим как две силы

00:05:04

разложим силу реакции на 2 привычные

00:05:07

составляющие силу упругости которую мы

00:05:12

для общности обозначим не н а буквой f 2

00:05:16

ф да и еще сила трения

00:05:21

которую мы для общности обозначим f3

00:05:26

f3 и опять таки давайте введём углы

00:05:32

которые

00:05:33

векторы этих сил образуются направлением

00:05:36

перемещения нарисуем конечное положение

00:05:43

бусинки покажем вектор перемещения

00:05:47

например красным цветом вот он

00:05:55

и угол между силы f2 и вектором

00:06:00

перемещения обозначим альфа-2

00:06:03

ничего страшного что он равен 90

00:06:05

градусов альфа-2а чему равен угол между

00:06:11

вектором перемещения и силой трения

00:06:13

вектором ev3 180 градусов но мы не буду

00:06:18

писать 180 градусов а напишем alfa 3

00:06:21

я пунктиром обозначен эту ложку вот

00:06:25

альфа ты есть и теперь когда все силы

00:06:32

показаны

00:06:33

давайте запишем второй закон даже на

00:06:35

векторной форме f1 вектор + f2

00:06:43

вектор + f3 вектор равняться

00:06:49

произведению массы тела на его ускорения

00:06:53

вектор дальше рассмотрим это уравнение в

00:07:02

проекции на то направление в котором мы

00:07:04

разрешили бусинки двигаться на

00:07:07

направлении x ось x у нас будет

00:07:09

направлено вправо вдоль бусинки вдоль

00:07:13

спиц и пишем проекции на по x

00:07:19

проекция силы f 1 на acer xf-1 косинус

00:07:25

альфа f1 косинус альфа уже без знака

00:07:30

вектора проекция f2 на ось x

00:07:36

вообще-то она равна нулю потому что этот

00:07:39

вектор перпендикулярен а если бы она

00:07:41

была не 0 а чуть me

00:07:43

если бы он был не перпендикулярен если

00:07:46

бы угол был чуть меньше было бы f2

00:07:50

косинус альфа 2

00:07:52

а че тут косинус альфа 1 + f2 косинус

00:07:57

альфа 2 и мы бы написали минус f 3

00:08:01

потому что сила направлена против

00:08:04

направления оси но мы сделаем по-другому

00:08:05

мы выразим через google

00:08:08

alfa 3 чему равняется косинус ста

00:08:10

восьмидесяти градусов минус единицы вот

00:08:13

этот минус от косинуса идет на самом деле мы с вами

00:08:16

уже показывали что проекция вектора на

00:08:19

ось равна произведению модуля вектора на

00:08:22

косинус угла между векторами

00:08:23

направлением осей

00:08:24

так что здесь мы запишем + f3 на косинус

00:08:29

альфа 3 у нас три силы поэтому здесь у

00:08:32

нас три слагаемых

00:08:34

а если бы было сил больше таких

00:08:36

слагаемых было бы больше равняется

00:08:39

произведению массы на проекцию ускорения

00:08:43

на оси x

00:08:46

теперь сделаем следующий шаг мы считаем

00:08:50

что силы постоянный считаем что силы

00:08:53

постоянной пусть f1 f2 f3 постоянные

00:09:04

силы даже векторы поставил вот так они

00:09:11

постоянно и по направлению и по модулю

00:09:14

раз так то слева у нас стоит

00:09:18

постоянное число справа тоже должна быть

00:09:22

постоянно величина следовательно каким

00:09:24

будет движения равноускоренном движении

00:09:27

будет равно вскоре ну а это значит что

00:09:30

мы можем записать для проекции вектора

00:09:33

перемещения знакомую формулу в x квадрат

00:09:38

минус в нулевое x квадрат делить на 2a x

00:09:45

3 формула для проекции перемещения

00:09:47

отсюда выразим aix

00:09:50

а x равняется вы x квадрат минус в 0 и x

00:09:59

квадрат делить на два sx

00:10:03

вы x конечная скорость в 0 и x начальная

00:10:07

скорость в проекции на ось x

00:10:08

нам никто не говорил что здесь бусинка

00:10:11

было неподвижно она могла иметь какую-то

00:10:13

начальную скорость

00:10:15

и теперь подставим вот это aix во второй

00:10:19

закон ньютона у нас получится f1 косинус

00:10:24

альфа 1 + f2 косинус альфа 2 + f3

00:10:33

косинус альфа 3 равняется в масса масса

00:10:42

умножить на

00:10:43

в x квадрат минус в 0 x квадрат делить

00:10:48

на два

00:10:49

с x

00:11:01

в нашем примере

00:11:03

проекция вектора перемещения на ось x

00:11:07

просто равна модулю этого вектора

00:11:09

давайте левую правую часть

00:11:12

умножим на этот модуль но чуть позже

00:11:15

ищет у нас с x это просто модуль вектора

00:11:19

перемещения

00:11:20

дальше в этой дроби стоят квадраты

00:11:27

проекций мы знаем что скорости

00:11:31

направлены вдоль оси x

00:11:33

таковы правила игры значит проекция

00:11:36

может быть либо положительного либо

00:11:38

отрицательно либо + модуль

00:11:41

либо минус модуль вектора если тело

00:11:44

движется сюда то + модуль проекция если

00:11:46

обратно минус модуль но поскольку там

00:11:49

стоят квадраты

00:11:50

то знак теряется и поэтому мы можем

00:11:52

написать что в x квадрат это просто в

00:11:56

квадрат то же самое касается начальной

00:11:59

скорости проекция начальной скорости в 0

00:12:02

x квадрат равняется в нулевое квадрат

00:12:06

теперь поступаем следующим образом

00:12:09

умножаем левую правую часть второго

00:12:13

закона ньютона на os x

00:12:17

учитываем то что sx это с и учитываем

00:12:21

вот эти два соотношения кроме того

00:12:24

разобьем эту дробь по член им делением

00:12:26

на два слагаемых и умножим каждые

00:12:29

слагаемых на массу и вот что у нас

00:12:31

получится f1 с косинус альфа 1 + f2 с

00:12:41

косинус альфа 2 + f3

00:12:47

с косинус альфа 3 равняется

00:12:52

м в квадрат пополам минус mv 0 квадрат

00:12:57

пополам

00:13:00

получилась вот такая формула о которой

00:13:05

стоит поговорить посмотрим на левую

00:13:13

часть на тело действуют три силы

00:13:18

вообще говоря их может быть и больше и

00:13:20

вот в левой части благодаря тому что мы

00:13:23

имеем дело с тремя силами существует три

00:13:26

слагаемых совершенно однотипных вида f

00:13:30

на с на косинус альфа авто модуль силы с

00:13:38

это вектор модуль вектора перемещения и

00:13:44

альфа угол между направлением силы и

00:13:46

направлением перемещения таких слагаемых

00:13:49

у нас три

00:13:50

назовем вот эту физическую величину

00:13:54

работой силы и обозначен буквой а правда

00:14:00

мы с вами договаривались вот тут еще

00:14:02

записано что это силы постоянные поэтому

00:14:05

эта формула справедлива для работы

00:14:08

постоянной силы

00:14:11

работа постоянной силы вот так

00:14:24

давайте запишем определение что

00:14:27

называется работой постоянной силы

00:14:30

работать постоянной силы называется

00:14:33

физическая величина

00:14:35

работой постоянной силы называется

00:14:39

физическая величина равная произведению

00:14:48

работой постоянной силы называется

00:14:51

физическая величина равная произведению

00:14:55

модуля силой , равное произведению

00:15:03

модуля силы , модуля перемещения и

00:15:09

косинуса угла

00:15:13

равное произведению модуля силы модуля

00:15:16

перемещения и косинуса угла между

00:15:21

направлением силы и направлением

00:15:25

перемещения работой постоянной силы

00:15:29

называется физическая величина равна

00:15:31

произведению модуля силы модуля

00:15:35

перемещения и косинуса угла между

00:15:39

направлением силы и косинуса угла между

00:15:43

направлением силы и направлениям

00:15:46

перемещения проиллюстрируем эту формулу

00:15:50

картинкой вот вектор перемещения с вот

00:15:57

вектор силы f

00:16:02

а вот угол альфа между направлением

00:16:05

вектора силы вектора перемещения в каких

00:16:09

единицах измеряется работа а единицы

00:16:14

измерения равняется

00:16:16

ньютон умноженный на метр юта умноженный

00:16:20

на метр это размерность нам уже

00:16:22

встречалась особенно в статике в

00:16:25

механике вращательного движения такую

00:16:27

размерность имеет момент силой такой же

00:16:30

размерность имеет и работа но поскольку

00:16:32

работа очень важная физическая величина

00:16:34

для нее выделено специальное

00:16:37

наименование работа измеряется все в

00:16:40

джоулях

00:16:41

обозначается д большая же маленькая

00:16:44

называется джоули

00:16:56

следующее возвращаемся к формуле

00:17:00

которую мы записали ко второму закону

00:17:03

ньютона слева стоит сумма работ всех сил

00:17:10

которые действуют на тело

00:17:12

а справа дальше мы говорим то что вы уже

00:17:18

слышали справа стоят не две разные

00:17:21

физические величины а два значения 1 той

00:17:25

же физической величины которая

00:17:27

вычисляется вот по такой формуле м в

00:17:32

квадрат пополам здесь конечное значение

00:17:36

этой физической величины а здесь

00:17:38

начальная то есть тут стоит изменение

00:17:40

этой физической величины это физическая

00:17:43

величина связано с работой способность

00:17:48

тела совершать работу мы называем

00:17:52

вспомним 7 класс энергией значит это

00:17:56

какая-то энергия энергия это связано с

00:18:00

движением тела поэтому энергия это

00:18:04

называется кинетической обозначенные с

00:18:07

индексом как вот перед нами формула для

00:18:11

вычисления кинетической энергии

00:18:16

кинетическая энергия тела

00:18:26

кинетическая энергия тела у осталось

00:18:29

записать определение кинетической

00:18:33

энергии тела называется

00:18:36

физическая величина кинетической энергии

00:18:40

тела называется физическая величина

00:18:44

равная кинетическая энергия тела

00:18:49

называется физическая величина равна

00:18:52

половине произведения массы тела

00:18:58

физическая величина равная половине

00:19:00

произведения массы тела на квадрат его

00:19:05

скорости

00:19:08

физическая величина равна и произведе

00:19:10

половине произведения массы тела на

00:19:13

квадрат его скорости равна половине

00:19:20

произведения массы тела на квадрат его

00:19:22

скорость в каких единицах измеряется

00:19:25

кинетическая энергия из этой формулы

00:19:29

следует что она должна измеряться в тех

00:19:32

же единицах что и работа потому что

00:19:34

слева работа а справа тоже должна стоять

00:19:37

величина нищету же размерность давайте

00:19:40

убедимся в этом единицы измерения

00:19:43

кинетической энергии равняется масса в

00:19:48

килограммах

00:19:49

скорость в метрах в секунду но тут у нас

00:19:52

метры в квадрате секунду в квадрате

00:19:55

а теперь сделаем так метр в квадрате

00:19:58

запишем как метр умноженный на метр

00:20:00

будет килограмм умноженный на метр

00:20:03

делить на секунду в квадрате и умножить

00:20:06

на метр что это такое это ньютон x

00:20:11

равняется ньютон умноженный на метр то

00:20:13

есть получается останова джоули все

00:20:16

сходится все правильно мы не ошиблись

00:20:19

и наконец давайте запишем то выражение

00:20:22

которое получилось из второго закона

00:20:24

ньютона с учетом появления двух новых

00:20:27

физических величин работы и кинетической

00:20:30

энергии здесь стоит суммарная работа сил

00:20:39

приложенных к телу

00:20:40

то есть а 1 плюс 2 плюс 3 равняется

00:20:48

дельта ну или давайте поначалу напишем

00:20:52

вот так чтобы было понятно и

00:20:54

кинетическая минус е кинетическое 0 вот

00:20:58

так итак суммарная работа всех сил

00:21:02

приложенных к телу равна изменению его

00:21:07

кинетическая энергия обозначим эту

00:21:09

разность дельта и кинетическая а теперь

00:21:14

вспомним что

00:21:16

работ может быть сил может быть сколько

00:21:19

угодно и запишем это выражение для

00:21:24

произвольного количества сил

00:21:27

тогда будет это выглядеть так сумма

00:21:33

работ всех сил приложенных к телу и это

00:21:37

номер силы меняется с первого по

00:21:40

какой-то n равняется изменению его

00:21:46

кинетической энергии

00:21:53

вот так

00:21:55

это очень важное утверждение она конечно

00:22:00

не столь важно как закон сохранения

00:22:04

энергии но на самом деле при решении задач она

00:22:06

исключительно полезно поэтому уделите

00:22:09

ему особое внимание это соотношение

00:22:11

носит название теорема о кинетической

00:22:14

энергии теорема о кинетической энергии

00:22:28

теорема кинетическая энергия запишем ее

00:22:33

текст суммарная работа всех сил

00:22:39

действующих на тело суммарная работа

00:22:43

всех сил действующих на тело

00:22:48

равна изменению кинетической энергии

00:22:54

тела суммарная работа всех сил

00:22:57

действующих на тело равна изменению

00:23:03

кинетической энергии тела суммарная

00:23:08

работа всех сил действующих на тело

00:23:11

равна изменению кинетической энергии

00:23:14

тела а теперь такой вопрос скажите

00:23:21

пожалуйста какие условия необходимы для

00:23:25

того чтобы это работало нужно ли чтобы

00:23:32

система была замкнутая

00:23:34

нет не нужно мы получили это выражение

00:23:37

из второго закона ньютона значит это

00:23:41

выражение справедливо тогда когда

00:23:42

работает второй закон ньютона а второй

00:23:45

закон ньютона работает в классической

00:23:48

физики всегда вы знаете что даже в не

00:23:51

инерциальных системах отсчета

00:23:53

можно ввести поправку во второй закон

00:23:55

ньютона который называется силы инерции

00:23:57

и второй закон ньютона продолжает

00:23:59

работать поэтому это универсальная в

00:24:01

классической механике выражения которые

00:24:04

можно использовать всегда это очень

00:24:07

удобно потому что не всегда выполняются

00:24:09

законы сохранения

00:24:10

а вот теорема кинетической энергии я

00:24:13

кажусь никогда не страдать теперь

00:24:17

давайте так мы ее выводили используя что

00:24:22

сила постоянно вот давайте сейчас

00:24:24

посмотрим а как быть если сила

00:24:27

непостоянная как тогда вычисляется

00:24:29

работа этой силы и тогда вы увидите что

00:24:32

эта теорема и для не постоянной силы

00:24:34

тоже работает давайте подробнее

00:24:36

поговорим о том какими свойствами

00:24:38

обладает работа это все я удаляю и

00:24:42

теперь подробнее о величине работа

00:24:51

подробней о работе пока что будем

00:25:03

считать что сила постоянно на этой

00:25:07

картинке вы видите что угол между силой

00:25:10

и перемещение может быть разным косинус

00:25:13

угла может быть как положительным так и

00:25:16

отрицательным а если угол прямой то

00:25:18

косинус угла равен нулю

00:25:20

вот давайте отдельно рассмотрим эти

00:25:22

ситуации и какие-то примеры приведем

00:25:25

случай а угол альфа острый угол альфа

00:25:33

остро и рисуем картинку

00:25:36

например вы тянете саночки прикладывает

00:25:41

к ним силу

00:25:42

направленную вот так за веревку тяните

00:25:45

вот угол альфа вот вектор перемещения

00:25:49

самочек с косинус альфа

00:25:59

больше нуля отсюда следует что работа

00:26:03

будет положительно то есть если

00:26:06

направление силы и направления

00:26:08

перемещения образует острый угол то

00:26:11

работа силы будет положительно и каждый

00:26:13

из вас знает что если тянуть саночки вот

00:26:15

таким образом то при этом саночки будет

00:26:18

разгоняться то есть кинетическая энергия

00:26:21

будет увеличиваться изменении

00:26:23

кинетической энергии будет положительно

00:26:26

второй случай б что если угол между

00:26:31

направлением силы и направлением

00:26:33

перемещения тупой вот допустим

00:26:37

поверхность снега вот саночки и мы хотим

00:26:43

эти саночки остановить или хотя бы

00:26:45

замедлить мы будем прикладывать вот

00:26:48

такую силу f

00:26:53

угол между направлением силы и

00:26:56

направлением перемещения вот направление

00:27:01

перемещения вот вектор с угол теперь у

00:27:05

нас тупой альфа

00:27:08

тупой косинус тупого угла меньше нуля

00:27:15

следовательно работа силы которую мы

00:27:18

прикладываем ксаночка

00:27:19

будет отрицательно что будет происходить

00:27:24

скоростью заначек она будет уменьшаться

00:27:27

мы можем здесь записать кинетическая

00:27:30

энергия в первом случае увеличивается

00:27:33

саночки разгоняются здесь кинетическая

00:27:37

энергия уменьшается саночки замедляются

00:27:43

еще один пример не будем вообще саночки

00:27:49

тянуть будем считать что поверхность

00:27:55

идеально гладкая но если мы их не тянем

00:28:00

это не значит что на саночки не

00:28:02

действуют никакие силы сила тяжести же

00:28:04

все равно будет действовать так давайте

00:28:06

говорить не о работе которую мы

00:28:08

совершаем прикладывая силу натяжения

00:28:11

веревки в работе силы тяжести мы ведь

00:28:13

можем говорить о работе любой силы вот

00:28:17

саночки вот сила тяжести действующие на

00:28:23

саночки f тяжести ну понятно что чтобы

00:28:29

саночки не проваливались

00:28:31

нужно чтобы их компе чтобы сил тяжести

00:28:36

компенсировала сила нормального давления

00:28:38

вот я ее пунктиром покажу но она нас не

00:28:41

интересует потому что мы сейчас хотим

00:28:43

найти работу силы тяжести в этом случае

00:28:47

саночки как говорится по инерции

00:28:52

перемещаются

00:28:54

и вот вектор перемещения

00:29:00

вектор с угол между направлением вектора

00:29:05

перемещения и силой тяжести в данном

00:29:08

случае прямой альфа равняется 90

00:29:13

градусов косинус 90 градусов равняется

00:29:17

нулю следовательно работа силы тяжести

00:29:23

равняется нулю если говорить о работе

00:29:31

серьгу нормального давления то чему она

00:29:33

равна она тоже равна нулю потому что и

00:29:39

сила нормального давления образуют

00:29:41

прямой угол с направлением движения сана

00:29:45

чека конечно если есть трения то здесь

00:29:49

появляется еще сила тренер сила трения

00:29:52

образует тупой угол даже не тупой угол

00:29:56

180 градусов так значит косинус

00:29:59

отрицательные работы силы трения

00:30:01

отрицательно это такой случай как здесь

00:30:03

но если работой силы трения нет если

00:30:07

трение нет то кроме этих двух сил

00:30:14

которые совершают другую нулевую работу

00:30:17

других сил нет поэтому что будет с

00:30:19

кинетической энергией она будет

00:30:23

константа ее изменения будет равно нулю

00:30:26

и кинетическая энергия равняется

00:30:30

константе то есть саночки бы двигаться

00:30:34

равномерно правда стоит вам только

00:30:37

поместить их на наклонную плоскость на

00:30:40

горку угол между силой тяжести сразу

00:30:43

станет острым работа силы тяжести начнет

00:30:47

быть положительной это сразу будет

00:30:50

отражаться на том что саночки будут

00:30:52

разгоняться

00:30:53

еще один очень важный пример ситуации

00:30:58

когда сила и перемещу

00:31:00

не образуют прямой угол представьте себе

00:31:06

земной шар земля вокруг земли движется

00:31:14

например луна

00:31:20

куда направлена сила действующая на луну

00:31:24

со стороны земли естественно к центру

00:31:28

земли

00:31:30

будем считать что луна движется по

00:31:33

круговой траектории вот сила тяжести

00:31:44

окружность окружность

00:31:51

за какой-то очень малый промежуток

00:31:53

времени луна переместится на очень

00:31:56

небольшое расстояние дельта s

00:32:02

поскольку этот промежуток времени очень

00:32:04

маленький то перемещение то есть

00:32:09

движение вектор который представляет

00:32:11

собой хорду

00:32:13

практически совпадает с дугой а раз так

00:32:16

то дельта s перпендикулярна силе тяжести

00:32:23

отсюда будет следовать что работа силы

00:32:26

тяжести поскольку этот угол у нас все

00:32:28

время прямой касательно и ведь

00:32:30

перпендикулярна радиусу

00:32:32

альфа равняется 90 градусов значит

00:32:36

работа будет 0 а равняется нулю а значит

00:32:41

что кинетическая энергия луны будет

00:32:43

оставаться постоянной

00:32:50

это в случае если орбита планеты или

00:32:53

спутника круговая виктор давайте

00:32:55

посмотрим что будет с кометой

00:32:58

комета движется по сильно вытянутой

00:33:01

эллиптической орбите

00:33:05

вот солнце а вот комета

00:33:16

движущийся вот по такой орбите

00:33:20

допустим она вращается вот в этом

00:33:23

направлении вот комета находится

00:33:29

допустим сейчас здесь

00:33:34

хвост кометы всегда смотрит от солнца

00:33:37

это связано с давлением

00:33:40

света как показали физике но нас

00:33:44

интересует не то куда направлена сила

00:33:47

тяжести солнца оно направлено к центру

00:33:51

солнца в тяжести а куда направлена

00:34:01

перемещение кометы за небольшой

00:34:03

промежуток времени она направлена по

00:34:06

касательной к орбите угол между

00:34:11

направлением перемещения альфа

00:34:15

острый острый что будет происходить с

00:34:24

кинетической энергии кометы

00:34:26

на этом участке траектории комета будет

00:34:29

разгоняться здесь кинетическую энергию

00:34:32

на этом участке траектории будет расти

00:34:36

но как только комета пройдет

00:34:39

самую нижнюю точку рома как называется

00:34:44

эта .

00:34:45

перигелий

00:34:54

дальше она начинает двигаться по вот

00:34:56

этому участку траектории начинает

00:34:58

удаляться от солнца

00:35:01

вот оно здесь сила тяжести по-прежнему

00:35:06

направлена к центру солнца

00:35:11

ф тяжести штрих а направление

00:35:18

перемещения за небольшой промежуток

00:35:20

времени можно кстати спокойно говорить

00:35:22

направление скорости

00:35:24

дельта s направлена вот так

00:35:34

здесь дельта s штрих вот это угол какой

00:35:39

это угол теперь тупой

00:35:42

альфа тупой

00:35:44

а следовательно альфа штрих а

00:35:48

следовательно и кинетическая работа

00:35:51

отрицательная раз угол тупой и

00:35:53

кинетическая убывает

00:35:56

и так будет до тех пор пока комета не

00:35:59

достигнет точки наиболее удаленной от

00:36:02

солнца как называется эта . рома афелий в

00:36:11

афелии скорость минимально кинетическая

00:36:16

энергия минимально в перигелии скорость

00:36:19

кометы

00:36:20

максимальная здесь в равняется

00:36:24

максимальному значению поскольку

00:36:27

максимально кинетическая энергия а здесь

00:36:30

в равняется минимальном значении вот так

00:36:34

пользуясь теоремой кинетической энергии

00:36:36

можно показать что скорость кометы или

00:36:39

любого другого тела вращающегося вокруг

00:36:42

солнца по эллиптической орбите

00:36:45

минимально в афелии максимально в

00:36:48

перигелий

00:36:56

ну а если земля или там луна вращается

00:37:00

вокруг земли по круговой орбите то луна

00:37:02

сохраняет модуль своей скорости

00:37:04

кинетическая энергия не меняется мы с

00:37:07

вами рассмотрели когда работа

00:37:09

положительно когда отрицательно но пока

00:37:11

что считали что сила

00:37:13

постоянно хотя на самом деле здесь мы

00:37:15

уже не щит не можем этого говорить но

00:37:19

тем не менее сейчас после перемены мы

00:37:22

рассмотрим этот случай когда сила

00:37:23

меняются по величине перерыв

Описание:

Урок физики в Ришельевском лицее

Готовим варианты загрузки

Популярные

HD видео

Только звук

Все форматы

* — Если видео проигрывается в новой вкладке, перейдите в неё, а затем кликните по видео правой кнопкой мыши и выберите пункт "Сохранить видео как..."

** — Ссылка предназначенная для онлайн воспроизведения в специализированных плеерах

Вопросы о скачивании видео

Как можно скачать видео "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии"?

Сайт http://unidownloader.com/ — лучший способ скачать видео или отдельно аудиодорожку, если хочется обойтись без установки программ и расширений. Расширение UDL Helper — удобная кнопка, которая органично встраивается на сайты YouTube, Instagram и OK.ru для быстрого скачивания контента.
Программа UDL Client (для Windows) — самое мощное решение, поддерживающее более 900 сайтов, социальных сетей и видеохостингов, а также любое качество видео, которое доступно в источнике.
UDL Lite — представляет собой удобный доступ к сайту с мобильного устройства. С его помощью вы можете легко скачивать видео прямо на смартфон.

Какой формат видео "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии" выбрать?

Наилучшее качество имеют форматы FullHD (1080p), 2K (1440p), 4K (2160p) и 8K (4320p). Чем больше разрешение вашего экрана, тем выше должно быть качество видео. Однако следует учесть и другие факторы: скорость скачивания, количество свободного места, а также производительность устройства при воспроизведении.

Почему компьютер зависает при загрузке видео "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии"?

Полностью зависать браузер/компьютер не должен! Если это произошло, просьба сообщить об этом, указав ссылку на видео. Иногда видео нельзя скачать напрямую в подходящем формате, поэтому мы добавили возможность конвертации файла в нужный формат. В отдельных случаях этот процесс может активно использовать ресурсы компьютера.

Как скачать видео "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии" на телефон?

Вы можете скачать видео на свой смартфон с помощью сайта или pwa-приложения UDL Lite. Также есть возможность отправить ссылку на скачивание через QR-код с помощью расширения UDL Helper.

Как скачать аудиодорожку (музыку) в MP3 "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии"?

Самый удобный способ — воспользоваться программой UDL Client, которая поддерживает конвертацию видео в формат MP3. В некоторых случаях MP3 можно скачать и через расширение UDL Helper.

Как сохранить кадр из видео "Урок 114. Работа. Теорема о кинетической энергии"?

Эта функция доступна в расширении UDL Helper. Убедитесь, что в настройках отмечен пункт «Отображать кнопку сохранения скриншота из видео». В правом нижнем углу плеера левее иконки «Настройки» должна появиться иконка камеры, по нажатию на которую текущий кадр из видео будет сохранён на ваш компьютер в формате JPEG.

Сколько это всё стоит?

Нисколько. Наши сервисы абсолютно бесплатны для всех пользователей. Здесь нет PRO подписок, нет ограничений на количество или максимальную длину скачиваемого видео.