Скачать "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения"
Подождите немного, мы готовим ссылки для удобного просмотра видео без рекламы и его скачивания.
Похожие ролики из нашего каталога
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FPFozTQsp7MM%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FQw7xJMmLsjo%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FSazqzzDjFnU%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FVXmyJ_TBhDI%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252FZo8vZgDIks4%252Fhqdefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252F_qTgvqRFJoQ%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252Fc9vIrVmhGc0%252Fmaxresdefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi%252Ff5Z3esoda3Q%252Fsddefault.jpg&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252FlUfUqWNY8hU%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
%3Aformat(webp)%2Fi.ytimg.com%252Fvi_webp%252Fo3lZs7wvsY4%252Fmaxresdefault.webp&w=1139&q=75)
Теги видео
Субтитры
Английский
00:00:00
итак теперь мы переходим к кручению не00:00:03
круглых стержней не круглые стержни они00:00:07
тоже встречаются это не и не только это00:00:09
волынском не круглого профиля хотя его00:00:12
вы тоже бывает не круглого профиля00:00:14
у них бывает у них бывают шлицевые00:00:18
канавки для перемещения шестеренок у них00:00:21
бывают в полночь на и канавки нет ни00:00:23
круглый профиль бывает квадратные концы00:00:26
но и при расчете рам отдельный сервер00:00:32
некоторые испытывают00:00:33
и изгиб и кручение прямую сталкиваемся с00:00:36
необходимостью расчета на кручение00:00:38
стержней не круглого профиля стержень и00:00:41
круглого профиля вот сплошные стерни00:00:43
пока что сплошные молоды вот например00:00:45
нарисованы прямоугольный профиль00:00:48
треугольный профиль включение таких00:00:51
сплошных пока что сплошных стержней00:00:53
ну вот прежде чем мы перейдем к00:00:57
методикам расчета их ну мы можем00:01:00
доказать два положения который00:01:04
доказывается очень легко на основании00:01:06
закона парности касательных напряжений00:01:09
первое это то что касательное напряжение00:01:13
выступающих углах поперечном сечении00:01:16
будут равны нулю причем неважно какой то00:01:19
угол выступающий равен 90 градусов или00:01:23
там меньше 90 или больше 90 120 все00:01:26
равно касательно напряжение в00:01:28
наступающих углах будут равны нулю00:01:31
доказывается это отправь от противного00:01:34
то есть вот предположим что в углу00:01:36
все-таки возникает касательное00:01:38
напряжение в какой-то площадки в углу00:01:40
возникает касательное напряжение там00:01:42
тогда разложим это касательное00:01:45
напряжение на две составляющих которые00:01:48
будут перпендикулярны двум смежным00:01:52
они перпендикулярны и тогда по закону00:01:56
парности касательно вам упреждение то у00:01:59
штрих должны сами должно возникать такое же00:02:03
касательное напряжение на боковой грани00:02:05
а касательно напряжение таю два штриха00:02:08
который возникает в поперечном сечении00:02:10
она перпендикулярна ребру должно00:02:12
возникать такую же касательное00:02:15
напряжение на боковые 2 боковые грани00:02:19
стержни они свободны от напряжения на00:02:22
них ничто не действий в кроме00:02:23
атмосферного давления воздуха00:02:24
атмосферное давление воздуха на00:02:26
крохотная уже более сдвигающих сильнее00:02:29
поэтому вот эти вот касательные00:02:31
напряжения на боковых гранях равной нулю00:02:34
а если они равны нулю это следует на00:02:36
равны нулю и касательные напряжения в00:02:38
поперечных сечениях и таким образом00:02:41
получается что касательное напряжение00:02:43
выступающих углах будет равно глюк00:02:46
независимо от величины выступающего угла00:02:49
ну а тут возникает интересный вопрос00:02:51
хорошо а если google не выступающий а00:02:54
скажем внутренней но как например на00:02:57
шпоночные канавки тогда какие там будут00:03:00
напряжение то есть если например вот00:03:03
шпоночная канавка вот вал идет то хотел00:03:09
выступающих углах вот здесь мы знаем что00:03:11
касательно напряжения работы равной нулю00:03:13
а чем утром на касательно напряжение во00:03:15
внутренних углах00:03:16
но вот здесь уже по закону на парнасе00:03:19
ничего доказать нельзя и если вот этот00:03:22
угол строго прямого вот такой вот острый00:03:27
угол то касательное напряжение здесь00:03:29
будет стремиться в бесконечности и00:03:32
поэтому конечно вот эти внутренние углы00:03:34
всегда делают скругленными всегда здесь00:03:37
предусматривает галтели какие скругление00:03:40
и чем и чем больше радиус00:03:44
тем меньше напряжения совсем большим00:03:46
делать нельзя уже из эксплутационных00:03:48
соображений00:03:49
но тем ни менее навсегда предусматривает00:03:52
какой-то радиус скругления00:03:54
внутренних углах они будут сверлиться00:03:56
оказывается бесконечности ну и второе00:03:59
положение которое мы можем доказать это00:04:01
то что касательное напряжение направлены00:04:06
по касательной контуру течение00:04:10
показательной контуры сечения тоже00:04:13
доказывается очень легко павел в игры00:04:16
исходя из против вал предположим что с00:04:18
каком-то площадке около контура00:04:21
касательное напряжение направлены не по00:04:23
касательной контуру в каком-то00:04:26
неизвестном направлении точно также00:04:28
раскладываю его на две составляющие 100:04:31
которых направлена вдоль контура00:04:34
показательно 2 перпендикулярно ему мы00:04:37
можем обнаружить что вот этому00:04:39
напряжение металла два штриха который00:04:41
перпендикулярно контуру должно00:04:43
соответствовать00:04:44
должен вот в этой площадке должно00:04:47
возникать00:04:48
так вы же касательное напряжение но00:04:50
опять-таки боковая поверхность свободна00:04:53
от напряжений следом это u2 что е х00:04:55
равна нулю и остается только то у штрих00:04:58
только того что рик значит действует00:05:01
касательное напряжение которые00:05:03
направлены только по касательной контуру00:05:07
зная вот эти вот основные00:05:10
но некоторые законы распределения00:05:12
касательных напряжений00:05:13
можно уже подойти00:05:16
к вопросу о кручений стержня00:05:19
прямоугольного поперечного сечения и так00:05:24
кручение стержня прямоугольного00:05:27
поперечного сечения как подойти к00:05:30
решению этой задачи если принять вот00:05:33
такую же гипотеза плоских сечений00:05:36
которые было положено в основу решения00:05:39
задачи00:05:40
урок кручений круглого стержня там и00:05:43
сразу приходим противоречию вот такие00:05:46
попытки были и прочего и были сделаны00:05:48
такими великими учеными как навьи00:05:51
что получается если мы примем гипотеза00:05:54
плоских сечений00:05:55
то окажется что максимальное напряжение00:05:58
будут на наибольшем удалении от оси00:06:00
стержня она именно наиболее удаленной от00:06:03
оси стержня00:06:04
угловые точки но мы только что доказали00:06:06
что в угловых точках касательное00:06:08
напряжение равно нулю00:06:10
поэтому гипотеза вот это оно не может00:06:13
быть положено в основу решения задач00:06:14
почему ну потому что на самом деле при00:06:18
кручении стержни прямоугольного профиля00:06:20
течение остаются плоскими а происходит00:06:23
их diplo нация что значит diplo нация и00:06:25
скажи ей поперечном сечении но это легко00:06:28
проверить если взять скажем резинку00:06:30
ластик раскрутить его то видно что вот00:06:33
эти что торцы его они конечно же будут и00:06:36
плоскими сразу происходит искажение и00:06:38
поэтому это гипотезу нельзя положить вас00:06:40
но в решении задачи00:06:42
покажу тогда решить эту задачу вот к00:06:44
сожалению методами сопротивления00:06:46
материалов как мы вот решали предыдущей00:06:48
задаче00:06:49
основываясь на правда калмана00:06:51
правдоподобных гипотез of и привлекая00:06:53
самые простые соотношения и получится00:06:56
эта задача решается с помощью методов00:06:59
теории упругости00:07:00
это науки которая00:07:03
который изучает00:07:05
напряженно-деформированное состояние но00:07:07
стоило в строгой математической00:07:09
постановки и поскольку вот это вот вот00:07:14
эти вот уравнений теории упругости они00:07:15
очень далеко выходят за рамки курса00:07:17
сопротивления материалов то результаты00:07:21
это по решению мы я просто приведу00:07:24
и сасово решение она конечно тоже очень00:07:27
далеко выходит за сопротив за курс00:07:29
сопротивления материалов так вот все же00:07:32
оказывается оказывается что при кручении00:07:35
сдержанная прямоугольного профиля00:07:37
сторона а считается больше чем сторона б00:07:41
на что больше или равна для квадрата б00:07:48
максимальное напряжение возникает как00:07:50
раз в точках ближе всего расположенных00:07:53
кассе сереги длинных сторон середине коротких00:07:57
сторон возникает напряжение которое00:07:59
обозначено того что riho нет поменьше00:08:01
они поменьше чем максимальный в углах00:08:04
напряжения равны нулю и график00:08:07
распределения напряжений по контуру вот00:08:10
можно нарисовать вот так начну лаху аль00:08:12
у максимальной середине и по коротким00:08:15
сторонам то же самое теперь вопрос как00:08:18
же вычислить но сопротивление материала все формулы00:08:21
специально сделаны одинаковыми и для00:08:24
прямоугольного профиля формулы для00:08:26
определения касательных напряжений тоже00:08:29
такая же когда круглова бруса с одним но00:08:32
вот здесь станет не полярный момент00:08:35
сопротивлений кручения а просто00:08:37
называется в момент сопротивление00:08:39
кручению00:08:40
момент сопротивления кручений как он00:08:43
вычисляется он вычисляется как00:08:44
коэффициент00:08:45
альфа который зависит от соотношения00:08:47
сторон длинная сторона квадрат короткой00:08:51
измеряется он тоже кубических00:08:53
страх и так значит формулу точно такая00:08:57
же но вместо полярного момента00:08:59
сопротивление кручению сказать просто00:09:00
момент сопротивление кручению00:09:02
угол поворота опять-таки формула бы00:09:05
сделала точно такой же как для круглого00:09:08
стержня но вместо полярного момента00:09:11
инерции стоит так называемый геометрический00:09:14
фактор жесткости причем называется вот00:09:17
эта река называется геометрический00:09:19
фактор жесткости геометрический фактор00:09:22
жесткости определяется так кассет бета00:09:25
который зависит от соотношения сторон00:09:27
длинная сторона и куб короткой00:09:30
напряжение середине00:09:32
коротких сором определяется как00:09:35
некоторые боли от максимальных00:09:37
напряжений00:09:38
то есть максимальное напряжение надо00:09:40
помножить на коэффициент это этот00:09:42
коэффициент меньше или равен единице00:09:44
равен единице для квадрата00:09:46
он зависит от соотношения сторон от бы00:09:50
вот таким вот образом вы вычисляется00:09:53
напряжение для прямоугольного профиля из00:09:56
формулы остаются такими же когда00:09:58
круглого стержня но в место полярного00:10:01
момент сопротивление кручению и00:10:03
полярного момента инерции записывается00:10:05
просто момент сопротивления кручений и00:10:08
геометрический фактор жесткости чему00:10:11
равны эти коэффициенты ну их можно найти00:10:13
в справочниках вот здесь в таблице00:10:16
приведены самые00:10:17
чины часто встречающиеся значения вот00:10:21
отношениях б мы возьмем единиц это00:10:24
квадрат 24 ну а дальше будем считать00:10:27
нула ну что можно сказать про фиксатор00:10:31
фон меняется от можно сказать об 0 2100:10:34
примерно до одной трети00:10:37
рецепт бед от множества 41 до 1 тоже до00:10:42
1 3 игры цвет это он меняется тоже не00:10:45
очень широких пределах от единицы до 000:10:47
700 42 вот это вот самые00:10:50
распространенные величины00:10:51
которые понадобятся при решении задач и00:10:55
так значит прямоугольный профиль00:10:58
мы результаты здесь не получили а здесь00:11:02
просто выписаны готовые результаты00:11:04
полученные методом теории упругостиОписание:
Обоснование нулевых касательных напряжений в выступающих углах сечения при кручении. Направление касательных напряжений по касательной к контуру сечения при кручении. Кручение стержня прямоугольного сечения. Невыполнение гипотезы плоских поперечных сечений, явление депланации. Результаты расчёта момента сопротивления кручению и геометрического фактора жёсткости на основе методов теории упругости. Лекцию читает Горбатовский Александр Александрович.
Готовим варианты загрузки
* — Если видео проигрывается в новой вкладке, перейдите в неё, а затем кликните по видео правой кнопкой мыши и выберите пункт "Сохранить видео как..."
** — Ссылка предназначенная для онлайн воспроизведения в специализированных плеерах
Вопросы о скачивании видео
Как можно скачать видео "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения"?
Сайт http://unidownloader.com/ — лучший способ скачать видео или отдельно аудиодорожку, если хочется обойтись без установки программ и расширений. Расширение UDL Helper — удобная кнопка, которая органично встраивается на сайты YouTube, Instagram и OK.ru для быстрого скачивания контента.
Программа UDL Client (для Windows) — самое мощное решение, поддерживающее более 900 сайтов, социальных сетей и видеохостингов, а также любое качество видео, которое доступно в источнике.
UDL Lite — представляет собой удобный доступ к сайту с мобильного устройства. С его помощью вы можете легко скачивать видео прямо на смартфон.
Какой формат видео "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения" выбрать?
Наилучшее качество имеют форматы FullHD (1080p), 2K (1440p), 4K (2160p) и 8K (4320p). Чем больше разрешение вашего экрана, тем выше должно быть качество видео. Однако следует учесть и другие факторы: скорость скачивания, количество свободного места, а также производительность устройства при воспроизведении.
Почему компьютер зависает при загрузке видео "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения"?
Полностью зависать браузер/компьютер не должен! Если это произошло, просьба сообщить об этом, указав ссылку на видео. Иногда видео нельзя скачать напрямую в подходящем формате, поэтому мы добавили возможность конвертации файла в нужный формат. В отдельных случаях этот процесс может активно использовать ресурсы компьютера.
Как скачать видео "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения" на телефон?
Вы можете скачать видео на свой смартфон с помощью сайта или pwa-приложения UDL Lite. Также есть возможность отправить ссылку на скачивание через QR-код с помощью расширения UDL Helper.
Как скачать аудиодорожку (музыку) в MP3 "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения"?
Самый удобный способ — воспользоваться программой UDL Client, которая поддерживает конвертацию видео в формат MP3. В некоторых случаях MP3 можно скачать и через расширение UDL Helper.
Как сохранить кадр из видео "Сопротивление материалов. Лекция: кручение сплошного стержня некруглого сечения"?
Эта функция доступна в расширении UDL Helper. Убедитесь, что в настройках отмечен пункт «Отображать кнопку сохранения скриншота из видео». В правом нижнем углу плеера левее иконки «Настройки» должна появиться иконка камеры, по нажатию на которую текущий кадр из видео будет сохранён на ваш компьютер в формате JPEG.
Сколько это всё стоит?
Нисколько. Наши сервисы абсолютно бесплатны для всех пользователей. Здесь нет PRO подписок, нет ограничений на количество или максимальную длину скачиваемого видео.